Алгоритм решении уравнений динамики ИДМ. 
Явная СДУ

Система уравнений, описывающих электромагнитные процессы при срабатывании ИДМ, представлена САУ (1.50), (1.54), (1.55), (1.56) и явной СДУ.

(1.57) относительно потокосцеплений 4^, 4^/₂ первого и второго контуров, напряжения на конденсаторе м_с, скорости диска v и хода диска х.

Общая схема численного моделирования ИДМ следующая.

• 1. Полный ход диска разбивается на интервалы (их количество задаётся пользователем). В начале и конце каждого интервала рассчитываются параметры схемы замещения ИДМ с учётом эквивалентной глубины проникновения поля в катушку и диск. По результатам расчёта строятся зависимости от хода диска (от расстояния между катушкой и диском) собственной и взаимной индуктивностей катушки и диска, а также их активных сопротивлений. Эти зависимости используются на каждом шаге по времени для определения текущих значений индуктивностей, активных сопротивлений и взаимной индуктивности катушки и диска.
• 2. Так как движение диска в нулевой момент времени отсутствует, то в системе
• (1.57) решаются только три первых дифференциальных уравнения. Начальные условия для этих уравнений известны, следовательно, может быть выполнен очередной временнОй шаг решения.
• 3. Результат решения на этом шаге — потокосцепления Ч^, Ч^ первого и второго контуров схемы замещения на рис. 1.30,а и напряжение на обкладках конденсатора ис. Найденные потокосцепления Ч^, Ч*₂ теперь являются известными в САУ (1.50), и эти уравнения решаются относительно токов i в катушке и /₂ в диске. Таким образом, найдены токи ii, /₂ и напряжение и_с, которые определяют правую часть первых трёх уравнений (1.57).
• 4. Так как правые части могут быть рассчитаны, то может быть сделан следующий шаг по времени для отыскания решения первых трёх уравнений СДУ
• (1.57). По сути, выполняется предыдущий пункт 2, но для нового времени, равного сумме времён предыдущих шагов и данного (текущего) шага.

При вычислении токов /j, /₂ на каждом временнОм шаге рассчитывается электромагнитная сила F₃(t) по (1.56). Эта сила используется для определения момента трогания диска t_tr в соответствии с условием F₃(t)>Fm (0) и х=0 (см. 1.53). Если сила F₃(t) стала больше (в пределе равна) начального значения механической силы и при этом ход диска равен нулю, то начинается движение массы т (диска и связанной с ним массы). Количество решаемых дифференциальных уравнений изменяется на пять. Далее решается полная СДУ (1.57).

5. Решение (1.57) прекращается когда ход массы т достигнет конечного значения xkon, т. е. ИДМ сработал так как ему и положено, либо, если срабатывания ИДМ нет, то по заданному пользователем конечному времени tkon.