Для определения потенциальной энергии воспользуемся известным из теоретической механики началом возможных перемещений: если тело находится в состоянии равновесия, то сумма работ внешних И/Внеш и внутренних И/ВНугр сил равна нулю на любых возможных (согласованных со связями) перемещениях.
Заметим, что реальные перемещения — всегда возможные. При упругой деформации WBHtm + И/Внутр = 0. Потенциальная энергия П равна работе внутренних сил: П = 1Увнутр = — УВНСШ.
Потенциальная энергия не бывает отрицательной и численно равна площади диаграммы нагружения стержня (при упругой деформации площади треугольника) (см. рис. 4.3):
^ Nl N2l
С учетом А/ =- получаем II = -——. В общем случае нагруже;
ЕА 2ЕА
", N.(x)da
ния (JV ^ const) Я = 2,| .—.
/=1/ ltAi
Подсчитаем удельную потенциальную энергию упругой деформации /70, т. е. энергию /7, накопленную в единице объема V:
л.
П.= — = но /V// = о и А1/1 = е, тогда Пп = — = — (с учетом 0 V 2 А/ 0 2 2 Е У
о = Ее).
Напряжения на наклонных площадках
Пусть стержень растягивается силой F. В поперечных сечениях стержня нормальные напряжения о — F/A, где площадь поперечного сечения А = bh. Найдем напряжения, действующие на площадке, наклоненной под углом, а к поперечному сечению (рис. 4.4). Площадь наклонной площадки Аа = bh/cosa.
Рис. 4.4. Усилия в наклонном сечении стержня при растяжении.
Согласно методу сечений мысленно рассечем стержень по наклонному сечению, отбросим правую часть и рассмотрим равновесие левой части. Неизвестное внутреннее усилие в наклонном сечении разложим на две составляющие: вдоль нормали к сечению Na = Fcosa и по касательной к сечению Qa = Fsina. Из условия равновесия отсеченной части их геометрическая сумма равна F. Напряжения на наклонной площадке:
При a = 0 оа = о = отах, та = 0; при, а = 45° оа=о/2, та=о/2 = ттах; при a = 90° aa = 0 = amin, Ta=0=Tmin. В дальнейшем будет показано, что ттах всегда действует на площадках, наклоненных под углом 45° к площадкам, где действуют напряжения отах и omjn.