Помощь в учёбе, очень быстро...
Работаем вместе до победы

Анализ времен жизни тяжелых делящихся ядер в рамках статистической теории

Диссертация: Анализ времен жизни тяжелых делящихся ядер в рамках статистической теории
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Автор считает своим приятным долгом поблагодарить профессора А. Ф. Тулинова за постоянное внимание к работе. Автор выражает искреннюю благодарность своим научным руководителям кандидату физико-математических наук, доценту Ю. В. Меликову и кандидату физико-математических наук, доценту С. П. Ивановой за неоценимую помощь и руководство на всех этапах выполнения работы. Автор глубоко признателен всем… Читать ещё >

Содержание

  • сто,
  • Глава I. ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ОПИСАНИЯ ВРЕМЕН ПРОТЕКАНИЯ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ
  • Глава II. ТЕОРЕТИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ ВРЕМЕН ЛИЗНИ СОСТАВНЫХ ЯДЕР, ОБРАЗУЮЩИХСЯ В РЕАКЦИЯХ ТИПА, А (в, f)
    • 1. Описание ядерных реакций в рамках статистической модели
    • 2. Модели для описания плотности уровней возбунденных состояний ядер
    • 3. Организация вычислений в рамках статистической теории в программном комплексе FERM для анализа реакций типа n + А
    • 4. Результаты анализа реакций п + 255 и, п +238и
  • Глава III. ИССЛЕДОВАНИЕ РАСПАДА ВЫС ОКОВ ОЗВУЧЕННЫХ ДЕЛЯЩИХСЯ ЯДЕР
    • 1. Программный комплекс grog
    • 2. Использование программного комплекса grogt -2 для анализа спектров частиц, испаряющихся.:из высоковозбувденных ядер
    • 3. Модифицированный комплекс программ grogtg
    • 4. Анализ экспериментов по измерению времен жизни делящихся ядер, образующихся в результате каскадной эмиссии нейтронов. .. ^

Анализ времен жизни тяжелых делящихся ядер в рамках статистической теории (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Одной из важнейших характеристик ядерной реакции является. время ее протекания. Прежде всего, время протекания ядерной реакции характеризует механизм ядерного процесса. В рамках временной формулировки задачи рассеяния было показано /I/, что полное сечение рассеяния можно представить в виде суммы из двух слагаемых. Одно из них характеризует вероятность рассеяния частицы непосредственно за время ее пролета через ядро, то есть определяет сечение, так называемых, прямых процессов, протекающих за времена 10″сек. Другое слагаемое характеризует вероятность испускания частиц, задержанных по отношению к падающему потоку частиц на время жизни составной ядерной системы, то есть определяет сечение рассеяния через промежуточную стадию составного ядра. При этом характерные времена таких процессов на несколько порядков превышают времена протекания прямых процессов. Хотя такое разделение и носит несколько условный характер, тем не менее определение времени протекания ядерной реакции позволяет предположить механизм ее протекания.

Развитие ядерного процесса во времени чувствительно к различным структурным особенностям ядер и может быть использовано для их изучения /2/.

В силу важности временной характеристики ядерной реакции, особый интерес представляет экспериментальное определение длительности ядерного процесса. В начале шестидесятых годов было предложено несколько экспериментальных методов, позволяющих прямым или косвенным образом измерять времена протекания ядерных реакций /3−7/ в диапазоне от ПГ22 до 10~15 сек. К ним относится, например, косвенный метод эриксоновских флуктуаций /4/, основанный на анализе флуктуаций энергетической зависимости сечений ядерных реакций. Однако имеются принципиальные трудности в интерпретации получаемых результатов, что связано с необходимостью выбора конкретного вида зависимости амплитуд рассеяния от энергии, углового момента и так далее /8/. Другие экспериментальные способы измерения времен протекания ядерных реакций, такие как метод тормозного излучения /9/, не получили пока широкого распространения в силу значительных методических трудностей. В настоящее время наиболее разработанным и эффективно применяющимся является метод, использующий эффект теней, предложенный Тулиновым А. Ф. /5,6/ и независимо Геммелом Д. и Холландом Р. /7/.

Этот метод позволяет измерить времена протекания ядерных реакций в интервале Ю" «*^ * 10» «*^ сек.

Суть метода заключается в следующем. Исследуется ядерная реакция на монокристалле. Направления кристаллографических осей и плоскостей являются запрещенными для выхода продуктов реакции. Тепловые колебания атомов кристалла, возможные дефекты структуры делают этот запрет не абсолютным. В направлениях кристаллографических осей и плоскостей наблюдаются минимумы интенсивности — тени. За время своей жизни составное ядро под действием импульса налетающей частицы успевает сместиться из узла решетки, и часть траекторий заряженных частиц — продуктов реакции начинается в пространстве между цепочками атомов. При этом выход частиц в направлении осей будет выше, чем для случая распада составной системы, находящейся в узле решетки кристалла.

По относительному изменению параметров тени, образованной со смещением источника заряженных частиц (исследуемой тени), и тени, образованной без смещения источника заряженных частиц (эталонной.

— 5 тени), можно судить о времени жизни составной ядерной системы. Поскольку метод теней по своей природе является прямым, то исследуемые с помощью этого метода состояния ядер могут находиться как в области изолированных, так и в области перекрывающихся уровней возбуждения составного ядра ДО/.

Диапазон времен, измеряемых этим методом, определяется соотношением величины среднего смещения S± в направлении, перпендикулярном к оси кристалла,.

S±—VLlГ и радиусом экранирования атома (Ifl — нормальная по отношению к оси кристалла составляющая скорости ядра отдачи, Е среднее время жизни составного ядра). Заметное изменение параметров исследуемой тени будет наблюдаться, если tLX^ 5.40 см. Если же £х будет больше постоянной решетки кристалла, то зависимость параметров тени от величины ослабляется из-за рассеяния составных ядер до их распада на атомах других кристаллографических осей. Отсюда диапазон времен жизни, доступный измерению с помощью эффекта теней, определяется следующим соотношением: г- ^.

— ~VL.

В зависимости от импульса налетающей частицы и массы ядра — мишени этот временной интервал простирается от до 10″ «^ сек /10/.

Процесс деления тяжелых ядер стал одним из первых объектов применения нового метода измерения времен протекания ядерных реакций, основанного на эффекте теней. Это обусловлено прежде всего тем, что деление является типичным процессом, протекающим через стадию составного ядра, и следовательно, можно было ожидать, что характерное время деления как раз попадает в диапазон времен, доступных для измерения методом теней.

— б.

Для получения делящихся ядер, изучаемых с помощью метода теней, до последнего времени применялись, в основном, два способа: деление моноэнергетическими быстрыми нейтронами /12−22/, деление под действием заряженных частиц и тяжелых ионов /23−40/.

Обширные экспериментальные результаты по измерению методом теней времен жизни делящихся ядер как под действием нейтронов, так и под действиемчастиц и дейтронов были получены в.

НИИЯФ МГУ /12−20, 23−28/, В этих экспериментах измерены времена жизни делящихся ядер, возбужденных как до энергии около барьера деления, так и до энергий, значительно превышающих барьер деления. При таких энергиях возбуждения исследуемые ядра оказываются в области сильно перекрывающихся уровней. В этой области существуют определенные трудности при определении понятия времени жизни ядра. С другой стороны, при измерении времени жизни ядер, делящихся под действиемчастиц и дейтронов, энергии возбуждения составной системы настолько велики, что возможно также деление после эмиссии одного или нескольких нейтронов. Экспериментальный эффект конечного времени жизни в этом случае относится к целой совокупности делящихся ядер, и для определения времени жизни конкретного ядра необходим дополнительный теоретический анализ.

Целью настоящей работы является теоретический анализ времен жизни делящихся составных ядер и сопоставление результатов теоретического расчета с экспериментальными данными по измерению времен жизни методом теней.

В главе I дан краткий обзор теоретических подходов к описанию времен протекания ядерных реакций и рассмотрены области их применения.

В главе П на основе статистической модели проанализированы эксперименты по измерению времени жизни.

236 и под действием нейтронов. Исследовано влияние изменения различных параметров модели на получаемые в результате расчета значения времен.

В главе Ш статистический подход, апробированный в главе П, применен к анализу экспериментальных данных по измерению времен жизни делящихся ядер под действиемчастиц и дейтронов. Проведенный анализ позволил определить вклады в экспериментально наблюдаемый эффект конечного времени жизни различных делящихся ядер, образующихся после эмиссии нейтронов, и получить значение времен жизни нескольких изотопов плутония и нептуния. Проведено сопоставление экспериментальных зависимостей времен жизней этих ядер от энергии возбуждения с результатами расчетов, выполненных с помощью специально созданного для этой цели комплекса программ.

В заключении формулируются основные выводы диссертации.

Работы, составившие основу диссертации, докладывались на всесоюзных совещаниях по физике взаимодействия заряженных частиц с кристаллами (Москва, 1980 г., 1983 г.), на международных конференциях по атомным столкновениям в твердом теле (Москва, 1977 г., Бад-Ибург, ФРГ, 1983 г.), на международном симпозиуме по взаимодействию быстрых нейтронов с ядрами (Гауссиг, ГДР, 1978 г.)" на всесоюзных конференциях по нейтронной физике (Киев, 1980 г., 1983г) и опубликованы в II печатных работах /16−21, 27, 28,83 — 85 /.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

В настоящей работе проведен теоретический анализ времен протекания ядерных реакций, измеряемых методом теней. Основные результаты диссертации заключаются в следующем.

1. В рамках статистической теории ядерных реакций с, использованием различных моделей плотности возбужденных уровней ядер проведены расчеты времен жизни тяжелых делящихся ядер и сечений радиационного захвата нейтронов для реакций + п и + п при энергиях нейтронов до 6 МэВ. Показано, что удается получить удовлетворительное согласие теории с экспериментом и в рамках традиционной модели ферми-газа для плотности уровней. На примере анализа этих реакций продемонстрирована важность учета конкретного дискретного спектра низколежащих уровней ядра мишени для получения согласия результатов расчета и эксперимента как для времени жизни ядер, так и для сечения радиационного захвата.

2. Проведен анализ испарительных спектров нейтронов из реакций.

7 ЧР 46 протонов с энергией 22 МэВ с ядрами ' Д1, сСг, ^ Ре ,.

58,60 Ni 90,91,94 Zr II5in «181 Та. «w •.

В рамках статистической теории описаны спектры равновесной эмиссии нейтронов, определены параметры плотности уровней 33 ядер. Анализ проведен с помощью программы GROGI -2, позволяющей рассчитывать реакции, идущие через стадию составного ядра, с учетом каскадного испускания частиц в отсутствие конкуренции делительного канала.

3. Для анализа реакций с учетом конкуренции делительного канала на основе программы grogi -2 создан модифицированный комплекс программ grogig. Данная программа не имеет принципиальных ограничений на типы и энергии участвующих в реакции ядер. Програм.

— 119 ма адаптирована на ЭВМ ЕС. В ней предусмотрен расчет времен жизни ядер каскада на основе статистической теории ядерных реакций, а также включена возможность расчета изменения глубины тени д^С — величины, непосредственно измеряемой в экспериментах по определению времен жизни методом теней.

4. С использованием комплекса программ grogig, впервые проведен анализ экспериментов по измерению времен жизни делящихся ядер, образующихся в результате каскадной эмиссии нейтронов в реакциях на дейтронах и е^ - частицах. Данный анализ позволил выделить вклады отдельных ядер в наблюдаемый эффект конечного времени жизни У?. На основе проведенного анализа определены времена жизни ряда изотопов плутония и нептуния.

5. Создан и апробирован метод теоретического анализа экспериментальных данных нового типа — времен протекания ядерных реакций, получаемых на основе эффекта теней. Определена взаимосвязь таких экспериментов с традиционными экспериментами по измерению сечений на примере сечений радиационного захвата. Показано, что корректное описание длительности ядерных процессов достигается без дополнительных параметров статистической теории.

Автор считает своим приятным долгом поблагодарить профессора А. Ф. Тулинова за постоянное внимание к работе. Автор выражает искреннюю благодарность своим научным руководителям кандидату физико-математических наук, доценту Ю. В. Меликову и кандидату физико-математических наук, доценту С. П. Ивановой за неоценимую помощь и руководство на всех этапах выполнения работы. Автор глубоко признателен всем своим соавторам и особенно кандидату физико-математических наук О. А. Юминову, старшему научному сотруднику ИАЭ, им. И. В. Курчатова П.Е.Воротникову, кандидату физико-математических наук, старшему научному сотруднику ФЭИ Ю. Н. Шубину за сотрудничество и.

— 120 полезные рабочие дискуссии. Автор выражает признательность доктору физико-математических наук А. В. Игнатюку за полезные обсуждения. Автор благодарит руководство отдела физики атомного ядра и дирекцию НИИЯФ МГУ за создание творческой атмосферы для научной работы.

— 121.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Фридман Ф., Вайскопф В, Составные ядра
  2. УФН, 1957, т.61, с. 399−422.
  3. Yoshida S. Time description of nuclear reactions. Ann. Rev. Fuel. Scien., 1974, v.24, p.1−33.
  4. Прямые процессы в ядерных реакциях (Избранные труды конференции в Падуе, З-б сентября 1962 г.), Атомиздат, 1965 г., с. 359.
  5. Т., Майер-Кукук Т. Флуктуации в ядерных реакциях, -УФН, 1967 г., т.92, вып.2, с.271−292.
  6. А.Ф. Об одном эффекте, сопровождающем ядерные реакции на монокристаллах, и его использование в различных физических исследованиях.-ДАН СССР, 1965 г., т.162, № 9, с.546−548.
  7. А.Ф. Влияние кристаллической решетки на некоторые атом ные и ядерные процессы. -УФН, 1965, т.87, вып.4, с.585−598.
  8. Ю.В., Отставнов Ю. Д., Тулинов А. Ф. Измерения времен деления и нейтронами с энергией около 3 МэВ.- ЯФ, 1970, т.12, вып.1, с.50−52.
  9. Melikov Yu.V., Otstavnov Yu.D., Tulinov A.E., Chechenin N.G. Determination of the lifetime of excited compound nuclei in fission using the shadow effect. Nucl.Phys., 1972, V. AI80, p.241−253.
  10. П.E., Меликов Ю. В., Отставнов Ю. Д. и др. Время239 238жизни составного ядра '-^и, образующегося в реакции ¦'и + ппри энергиях нейтронов 1,6 4,3 МэВ.- ЯФ, 1973, т.17, вып.5,с.901−905.
  11. Vorotnikov Р.Е., Gurtovenko Yu.E., Kisina E.Kh. et al. Lifetime measurements on the compound nucleus by means of the shadow effect. Nucl.Phys., 1977, V. A28I, p.295−309.
  12. Vorotnikov P.E., Grusha O.V., Melikov Yu.V. et al. Excitation energy dependence of the lifetime of the compound nucleiand Proc. VII International conference on atomiccollisions in solids. M., MSU Publishing, 1977, v. I, p.103−105.
  13. II.E., Груша O.B., Еремин А. В. и др. Время жизнисоставных ядер при энергии возбуждения 8,6 10,6 МэВ.-Труды X Всесоюзного совещания по физике взаимодействия заряженных частиц с кристаллами (ВСФВЗЧК), М., Изд-во МГУ, 1979, с.309−312.
  14. П.E., Груша О. В., Меликов Ю. В. и др. Времена жизни составных ядер в интервале энергий возбуждения 6,7 -10 МэВ.-Изв. АН СССР, сер.физ., 1980, т.44, с.99−102.
  15. П.Е., Груша О. В., Еремин Н. В. и др. Измерение времени жизни ядра ПрИ энергиях возбуждения 6,7−10,6 МэВ. -ЯФ, 1982, т.36, вып.5, с.1073−1082.
  16. П.Е., Груша О. В., Еремин Н. В., и др. Времена жизни составных ядери, образующихся при захвате нейтронов 255 и .-В сборнике «Нейтронная физика», М., ЦНИИатоминформ, 1980, ч. Ш, с.63−67.
  17. Andersen J.U., Nielsen К.О., Skak-Nielsen J. et al. Fission lifetimes measured by crystal blocking of fragments from 258U (n, f) reactions. Nucl. Phys., 1975″ V. A24I, p.317−331.
  18. Andersen J.U., Ohechenin N.G., Jensen A.S., et al. Decay times for second-chance fission of studied crystal blocking. Nucl.Phys., 1979, V. A324, p.39−52.
  19. Ю.В., Отставнов Ю. Д., Тулинов А. Ф. Эффект теней при делении урана.- 1ЭТФ, 1969, т.56, вып.6, с.1803−1805.
  20. Ю.В., Отставнов Ю. Д., Сюткина JI.H., и др. Эксперименр-Z Оты по определению времени деления U под действием нейтронов с энергией Е^=4,3 МэВ.- Труды 1У ВСФВЗЧМ, М, изд-во1. МГУ, 1973, с.314−328.
  21. Ю.В., Сюткина Л. Н., Тулинов А.Ф.,' и др. Времена виз-ни ядер, образующихся при бомбардировке ^ и дейтронами.-ЯФ, 1980, т.32, вып.4, с.907−915.
  22. O.B., Меликов Ю. В., Сюткина Л. Н. и др. Времена жизни ядер, образующихся при бомбардировке урана-238 ^ -частицами.- Тезисы ХШ ВСФВЗЧК, 1983, с. 40.
  23. Broun P., Marsden D.A., Werner R.D. Use of blocking in crystals to study the lifetime for fission of 2^8U by I2-MeV protons. Pbys. Rev. Lett., 1968, v.20, No.25, p.1449−14−51.
  24. Gibson W.M., Nielsen K.O. Direct determination of the lifetime of excited compound nuclei by angular distribution measurements of fission fragments emitted from single crystals. Phys. Rev. Lett., 1970, v.24, N0.3, p.114−11?.
  25. Andersen J.U., Laegsgaard E., Nielsen K.O. et al. Time evolution of heavy-itm-induced fission studied by crystal blocking. -Phys. Rev. Lett., 1976, v.36, No.26, p. I539-I542.
  26. Andersen. J.U., Jensen A.S., Jorgensen K. et al. Lifetime measurements for heavy*ion-induced fission by the crystal-blocking technique. Royal Danish Acad. Sci. and Lett., 1980, p.1−56.
  27. C.A., Оганесян Ю. Ц., Нормуратов Ф. Опыты по измерению времени жизни составного ядра в реакции w (Ne22, f).-ЯФ, I971, т.14, № 3, с.499−506.
  28. В.В., Карамян С. А., Нормуратов Ф., Третьякова С. П., Время жизни возбужденных составных ядер в диапазоне 79 <: Z
  29. В.Н., Каманин В. В., Карамян С. А. и др. Измерение эффективных ширин возбужденных состояний тяжелых ядер (Z =98, 100, 102) с помощью эффекта теней.-ЯФ, 1977, т.25, 1-й-, с.713−722.
  30. Apostolescu Б., Ionescu D.R., Macrin Rodica et al. Lifetime of second chance fission at threshold in the (p, xnf) reaction of Uranium-238. Rev. Roum. Phys., 1977, v.22, No.8, p.827−831.
  31. С., Бугров B.H., П.Вертели и др. Измерение време238 Ъни жизни возбужденного составного ядра в реакции ^ и (Не, f) с помощью эффекта теней.- ЯФ, 1978, т.28, Ш2, с.299−302.
  32. В.Н., Каманин В. В., Карамян С. А., Третьякова С. П. Из238 27мерение времен протекания ядерной реакции w и (Al, f).-ЯФ, 1978, т.28, № 2, с.303−307.- 126
  33. В.Н., Карамян С. А. Времена протекания реакции деления ядер 258 и под действием ионов 5Не.- ЯФ, 1981, т.34, № 3, с.577−586.
  34. В.Н., Каманин В. В., Карамян С. А. Время протекания реак1. OXQ 4ции деления ядер «^ под действием ионов &bdquo-Не.- ЯФ, 1981, т.33, № 3, с.611−619.
  35. Г. И., Любошиц В. Л., Подгорецкий М. И. К вопросу о тормозном излучении при рассеянии в области перекрывающихся резонанс ов.- Дубна, 1976, с. 22 (Препринт/ОИЯИ: Р2−9688).
  36. В.Л. О длительности ядерных реакций в условиях сильного перекрывания резонансных уровней.- ЯФ, 1978, т.27, вып4, с. 94 8−956.
  37. Lyuboshitz V.L. On collision duration in the presence of strong overlapping resonance levels. Phys. Lett., 1977, V.72B, No. I, p.41−44.
  38. В.Л. Унитарные правила сумм и время соударения при сильном перекрывании резонансных уровней.- Письма в ЖЭТФ, 1978, т.28, вып.1, с.32−37.
  39. Kadmensky S.G., Furman V.I. Time scale of nuclear reactions induced by 0.01 eV I GeV neutrons. — Proceeding of the Euro-physics Topical Conference. Physics and Applications. Neutron Induced Reactions, Smolenice, 1982, v. IO, p.67−78.
  40. А.И. Время соударения в квантовой механике.- ХШ Зимняя школа ЛИЯФ, Физика атомного ядра, Ленинград, 1978, с.5−32.
  41. М., Ватсон К. Теория столкновений. -Изд-во „Мир“, Москва, 1967, с. 824.-127
  42. Бом Д. Квантовая теория, М., Физматгиз, 1961 г., с.317−318.
  43. Ohmyra Т. Wave Packet theory of scattering. Time delay and spread. Suppl.Progr.Theor.Phys., 1964, No.29, p.108−134.
  44. B.C. О свойствах оператора времени и длительности процессов столкновений.- Сообщение КИЯИ-81−3, Киев, 1981, с. 39.
  45. Simonius М. Unitarity and the energy averaged S-matrix. -Phys.Lett., 1974, V.52B, N0.3, p.279−281.
  46. А., Томас P. Теория ядерных реакций при низких энергиях.44., ЙИЛ, 1960 г., с. 474. 53» Smith Р.Т. Lifetime matrix in collision theory. Phys.Rev., I960, v. II8, No. I, p.349−356.
  47. Smith F.T. Collision lifetimes in many-body processes. -Phys.Rev., 1963, V. I30, No. I, p.394−401.
  48. Блатт Д. 1., Вайскопф В. Теоретическая ядерная физика.- М., 1. ЙИЛ, 1954, с. 658.
  49. Gibson W.M., Hashimoto Y., Keddy R.J. et al. Effects of iso-baric-analog resonances on the mean lifetimes of compound-nucleus fine structure by crystal blocking in germanium. -Phys.Rev.Lett., 1972, v.29, No. I, p.74−77
  50. А.В. Плотность уровней и структура атомных ядер.-М., Атомиздат, 1969, с. 144.
  51. Г. Физика ядра М., Гостехиздат, 1948, ч. П, 382с.
  52. Block G. Theory of nuclear level density. Phys. Rev., 1954, v.93, N0.5, p.1094−1106.
  53. Gilbert A., Cameron A.G.W. A composite nuclear-level density formula with shell corrections. Can. J. Phys., 1965, v.43, N0.8, p.1446−1496.
  54. Baba H. A shell-model nuclear level density. Uucl. Phys., 1970, V. AI59, N0.2, p.625−641.
  55. А.И., Воронов В. В., Малов Л. Г. и др. Полумикроскопическое описание плотности состояний сложных ядер.- ФЭЧАЯ, М., Атомиздат, 1976, т.7, вып.4, с.952−988.
  56. А.В., Шубин Ю. Н. Простая модель для описания парных корреляций в возбужденных ядрах.-Изв. АН СССР, сер.физич., 1973, т.37, вып.9, с. 1947−1952.
  57. Jensen A.S., Sandberg J. Analytic nuclear level density formula with shell and pairing effects. Phys. Scripta, 1978, v. I7, p.107−117.
  58. A.B., Истеков К. К., Смиренкин Г. Н. Роль коллективных эффектов при систематике плотности уровней ядер.- ЯФ, 1979, т.29, вып.4, с.875−883.
  59. Ю.Г., Толстиков В. А. Радиационный захват нейтронов 238 и в диапазоне энергий 1,2−4,0 МэВ. Атомная энергия, 1972, т.33, вып. З, с.782−783.
  60. И.В., Кардашев Д. А., Малышев А. В. Ядерно-физические константы.- М., Госатомиздат, 1963, с. 507.12 972. Марчук Г. И., Колесов В. Е. Применение численных методов длярасчета нейтронных сечений.- М., Атомиздат, 1970, с. 304.
  61. Perey F.G., Buck В. A non-local potential model for the scattering of neutrons by nuclei. Nucl.Phys., 1962, v.32,1. P"353−380.
  62. Gilat J. GROGI-2 a nuclear evaporation computer code description and user’s manual. — BNL-50 246 (T-580), 1970, p.28.
  63. Thomas T.D. Cross section for compound-nucleus formation in heavy-ion-induced reactions. Phys. Rev., 1959″ v.116, No.3, p. 703−712.
  64. Wilmore D., Hodgson P.Б. The calculation of neutron cross-sections from optical potentials. Nucl. Phys., 1964, v.55″ p.673−694.
  65. Perey F.G. Optical-model analysis of proton elastic scattering in the range of 9 to 22 MeV. Phys. Rev., 1963, v.131″ No.2, p.745−763
  66. Huizenga J.R., Igo G. Theoretical reaction cross sectionsfor alpha particles with an optical model. Nucl.Phys., 1962, v.29, No.3, p.462−473.
  67. Dilg V?., Schantl W., Vonach H., Uhl M. Level density parameters for the back-shifted Fermi gas model in the mass range 40< A< 250. Nucl. Phys., 1973, V. A2I7, p.269−298.
  68. Weisskopf V.F. Physics in the twentieth century. Celected essays. Cambridge (Mass.), MIT Press, 1972, 368 p.
  69. Vonach H.K., Huizenga J.R. Co59(p,^)Fe56 and Fe56(p, p') reactions. Phys.Rev., 1966, v.149, N0.3, p.844−853.
  70. С.П., Шубин Ю. Н. Спектры нейтронов в реакциях с каскадным испарением частиц и плотность уровней ядер, — ЯФ, 1982, т.35, № 2, с.318−327.
  71. .В., Груша О. В., Иванова С. П. и др. Анализ нейтронных спектров при взаимодействии протонов с энергией 22 МэВ с ядрами.- ЯФ, 1984, т.39, № 2, с.264−271.
  72. .В., Груша О. В., Иванова С. П. и др. Спектры нейтронов из реакции 181Та(о^, ха). Тезисы У1 Конференции по нейтронной физике, Киев, 1983 г., с. 42.
  73. B.L., Newman Е. (p, pn) + (p, 2n) and (р, 2р) cross sections in medium weight elements. Phys.Rev., 1955, v.99, No.?, p.723−727.
  74. Jenkins I.L., Wain A.G. Excitation functions for the bombard56ment of Fe with protons. Journ. of Inorganic and Nucl. Chemis., 1970, v.32, N0.5, p.1419−1425,
  75. Birattori C., Gadioli E., Grassi A.M. et al. (p, xn) reactions induced in 16%m, I8ITa and 209Bi with 20 to 45 MeV protons. -Nucl. Phys., 1971, V. AI66, N0.3, p.605−623.
  76. Back B.B., Britt H.C., Hansen 0. et al. Fission of odd A and doubly odd actinide nuclei induced by direct reactions. -Phys. Rev., 1965, v. GIO, N0.5, p. I948-I965.- 131
  77. Ваок В.В., Hansen 0., Britt H.C. et al. Fission of doubly even actinide nuclei induced by direct reactions. Phys. Rev., 1974, v. C9, Ho.5, p.1924−1947.
  78. GavronA., Britt H.C., Konecny E. et al. Пг/fl for acti3 3 *nide nuclei using (^He, df) and (-jHe, tf) reactions. Phys.
  79. Rev., 1976, v. CI3, N0.6, p.2374−2384.
  80. К.К., Куприянов В. М., Фурсов Б. И., Смиренкин Г. Н. Зависимость вероятности деления тяжелых ядер от нуклонногосостава, ч.1.- г. Обнинск, 1979, 19с. (Препринт/ФЭИ-924).
  81. Н.И., Кибкало Ю. В., Мохнач А. В. и др. Энергетическая зависимость анизотропии при делении актинидных ядер
  82. Northrop J.A., Stokes R.H., Beyer К. Measurement of the fission thresholds of 2^9Pu, and 258U using the (d, p) reaction. Phys.Rev., 1959, v.115, N0.5, p.1277−1286.
  83. O. Струтинекий В. М., Пашкевич В. В., Брак М. и др. Энергиидеформации ядер и деление.- Москва, 1973, с. 104 (Препринт/ КИЯИ 73−1Я).- 133
Заполнить форму текущей работой

Пора сдавать?