Помощь в учёбе, очень быстро...
Работаем вместе до победы

Исследование динамики физических систем методами суперсимметричной квантовой механики

Диссертация: Исследование динамики физических систем методами суперсимметричной квантовой механики
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Метод преобразования Дарбу нашел применение в решении обоих типов задач для одноканального уравнения Шредингера. Обзор использования метода суперсимметричной квантовой механики для решения обратной задачи одноканального рассеяния можно найти в. В многоканальном случае преобразование суперсимметрии рассматривалось в работах. Фазово-эквивалентные преобразования суперсимметрии для многоканального… Читать ещё >

Содержание

  • Суперсимметричная квантовая механика
  • Пропагатор в квантовой механике
  • Задача рассеяния для многоканального уравнения Шредингера
  • Структура диссертации
  • 1. Суперсимметрия уравнения Шредингера
    • 1. 1. Преобразование Дарбу стационарного уравнения
  • Шредингера
    • 1. 1. 1. Преобразование Дарбу первого порядка
    • 1. 1. 2. Преобразование Дарбу второго порядка
    • 1. 1. 3. Приводимые и неприводимые преобразования Дарбу высших порядков
    • 1. 2. Преобразование Дарбу нестационарного уравнения Шредингера
    • 1. 3. Потенциалы, генерируемые преобразованием Дарбу
    • 1. 3. 1. Потенциалы солитонпого происхождения
    • 1. 3. 2. Потенциалы с эквидистантным и квазиэквидистантным спектрами
  • 2. Суперсимметричная функция Грина [120, 121]
    • 2. 1. Преобразования суперсимметрии первого и второго порядков для функции Грина
    • 2. 2. Функция Грина для суперпартнеров нулевого потенциала на конечном интервале
    • 2. 3. Рассеивающие потенциалы, связанные преобразованием Дарбу, следовая формула
    • 2. 4. Преобразование нормировки функций непрерывного спектра
  • 3. Суперсимметричный пропагатор [133, 134, 135]
    • 3. 1. Преобразование первого порядка для пропагатора
    • 3. 2. Порождение уровней
    • 3. 3. Удаление уровней
    • 3. 4. Изоспектральные преобразования
    • 3. 5. Полиномиальная суперсимметрия общего вида
    • 3. 6. Нестационарные потенциалы
    • 3. 7. Неэрмитовы суперпартнеры
  • 4. Явные выражения для пропагаторов
    • 4. 1. Пропагатор для суперпартнеров на конечном интервале
    • 4. 2. Пропагаторы для потенциалов с квазиэквидистантным спектром
    • 4. 3. Пропагаторы для солитонных потенциалов
    • 4. 4. Пропагаторы для деформаций односолитонного потенциала
  • 5. Преобразование суперсимметрии и обратная задача теории рассеяния для многоканального уравнения Шредингера [108, 141, 142, 143]
    • 5. 1. Неупругое рассеяние
    • 5. 2. Спектральные свойства-канального потенциала Кокса
      • 5. 2. 1. Число связанных состояний
      • 5. 2. 2. Виртуальные состояния
      • 5. 2. 3. Резонансы
      • 5. 2. 4. Приближение слабой связи
    • 5. 3. Общие свойства двухканального потенциала Кокса
      • 5. 3. 1. Явное выражение для потенциала
      • 5. 3. 2. Спектр двухканального потенциала Кокса
    • 5. 4. Матрица рассеяния для потенциала Кокса, N =
    • 5. 5. Примеры потенциала Кокса
      • 5. 5. 1. Один резонанс
      • 5. 5. 2. Два связанных состояния
    • 5. 6. Точно-решаемая модель резонанса Фешбаха
      • 5. 6. 1. Магнитный резонанс Фешбаха
      • 5. 6. 2. Взаимодействие между связанным состоянием и резонансом Фешбаха
      • 5. 6. 3. Взаимодействие между виртуальным состоянием и резонансом Фешбаха
    • 5. 7. Суперсимметрия многоканальной задачи с совпадающими порогами
      • 5. 7. 1. Смешивающее преобразование
      • 5. 7. 2. Асимптотика преобразованного потенциала на больших расстояниях
      • 5. 7. 3. Матрица Иоста, матрица рассеяния, фазовые сдвиги и параметр смешения
    • 5. 8. Примеры точнорешаемых матричных потенциалов с разными парциальными волнами и совпадающими порогами
      • 5. 8. 1. Связанные потенциалы с несвязанной ^-матрицей
      • 5. 8. 2. Связанные s — s каналы
      • 5. 8. 3. Связанные s — р парциальные волны
      • 5. 8. 4. Связанные s — d парциальные волны
    • 5. 9. Преобразование суперсимметрии второго порядка
      • 5. 9. 1. Смешивающее преобразование, сохраненяющее фазовые сдвиги
      • 5. 9. 2. Феноменологический нейтрон-протонный потенциал взаимодействия

Исследование динамики физических систем методами суперсимметричной квантовой механики (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

В настоящий момент, в основном благодаря экспериментальному прогрессу в таких областях, как физика конденсированного состояния (исследование сверхохлажденных газов, получение Бозе-Эйнштейновского конденсата [1, 2, 3, 4, 5]), ядерная физика (низко-энергетические ядерные столкновения, исследование структуры экзотических ядер [6, 7, 8, 9]), квантовая оптика [10], квантовые вычисления [11], возрос интерес к изучению низко-энергетических квантовых систем, в основном, многочастичных. Исследование таких систем зачастую требует решения вспомогательных двухчастичных задач, причем взаимодействующие частицы могут обладать сложной внутренней структурой. Поскольку в рассматриваемой области релятивистские эффекты малы, для описания двухчастичного взаимодействия может быть использовано уравнение Шрсдинге-ра. Внутренняя структура взаимодействующих частиц приводит к различным асимптотическим (в пределе отстутствия взаимодействия) состояниям, или каналам [12, 13]. При низких энергиях, лишь несколько каналов (в частном случае — один) и парциальных волн существенны. Динамика таких систем описывается системой N уравнений Шредингера [12, 13].

Одна из важных теоретических задач — описание эволюции квантовых систем из заданного начального состояния, например эволюции волновых пакетов [14, 15], которое сводится к решению задачи Коши для нестационарного уравнения Шредингера, или к вычислению пропагатора [16, 17]. Иногда столь детальное описание излишне, достаточно знать решение прямой задачи рассеяния, которое дается матрицей рассеяния [12, 13]. Другая важная задача — обратная задача рассеяния, возникающая при анализе экспериментальных данных, заключается в восстановлении характера взаимодействия по имеющимся данным рассеяния [18]. Отметим также, что для существующих численных методов решения подобных задач [19, 20], аналитические результаты представляют значительный интерес с точки зрения тестовых моделей [21], особенно в многоканальном случае.

Таким образом, получение новых точных аналитических результатов, связанных с задачей Коши и задачей рассеяния для (многоканального) уравнения Шредингера, является весьма актуальной задачей. Один из бурно развивающихся методов исследования уравнения Шредингера связан с преобразованием Дарбу [22] и суперсимметричной квантовой механикой [22]-[46].

Суперсимметричная квантовая механика.

Суперсимметричная квантовая механика была предложена Виттеном [27] как тестовая модель для изучения спонтанного нарушения суперсимметрии в квантовой теории поля. В наиболее непосредственной форме суперсимметрия проявляется при формулировке теории в суперпространстве R1'2, которое параметризуется одной бозонной перемениой t и двумя фермионными переменными 9, в (см. например [28, 29]). Отметим, что данный подход позволяет строить многомерные обобщения суперсимметричной квантовой механики [30, 31].

Как известно, суперсимметричная квантовая механика [32] тесно связана с преобразованием Дарбу [22] и методом факторизации [31, 33, 34, 35]. Цепочки преобразований Дарбу позволяют конструировать модели с полиномиальной алгеброй суперсимметрии [36, 37, 38, 39]. Метод суперсимметричной квантовой механики привел к целому ряду новых точно решаемых квантовых моделей [36, 40, 41]. Отметим также работы, посвященные различным деформациям алгебры суперсимметрии в контексте суперсимметричной квантовой механики [42, 43, 44, 45].

Преобразования суперсимметрии сохраняют форму уравнения Шредингера, изменяя потенциал. Дополнительные условия, ограничивающие возможное изменение потенциала, приводят к концепции форм-инвариантных потенциалов, которая была введена Генденштейном в 1983 г. [46]. Потенциал Ц)(х, а0) является форм-инвариантным, если его суперпартнер Vn (x) (потенциал, связанный с исходным преобразованием суперсимметрии) точно так же зависит от пространственных координат, входящих в выражение для потенциала, и отличается лишь сдвигом параметров У^(х) — Уо (х, а^). В настоящее время известно десять форм-инвариантных потенциалов [28].

Некоторые свойства преобразования суперсимметрии в квантовой механике [48, 49] могут быть установлены при рассмотрении когерентных состояний [47]. Связь между когерентными состояниями исходной и преобразованной систем была установлена в работе [48]. Кроме того, для конкретных систем (солитонные потенциалы, сингулярный осциллятор) была вычислена мера, реализующая разложение единицы по когерентным состояниям. Наличие разложения единицы по когерентным состояниям позволяет получить голоморфное представление пространства состояний и операторов, действующих в нем. Далее используя технику ковариантных символов Березина [50], можно получить классическую механическую систему, соответствующую данной квантовой системе (см., например, [47]). Эти результаты позволяют построить классические аналоги квантовых систем генерируемых преобразованием суперсимметрии.

В последнее время возрос интерес к изучению квантовых моделей с неэрмитовыми гамильтонианами [51]. Комплексные потенциалы находят применение в различных моделях ядерной физики (оптические потенциалы) в качестве эффективных потенциалов [52]. С другой стороны, неэрмитовы гамильтонианы с вещественным спектром используются в так называемом комплексном расширении квантовой механики [51, 53, 54].

Спектральная задача для несамосопряженных дифференциальных операторов интенсивно исследовалась советскими математиками в период между 50-и и 70-и годами прошлого века. Результаты этих исследований содержатся в монографиях [55, 56]. В частности, там можно найти строгое определение спектра, собственных функций, присоединенных функций, областей определения операторов, порожденных неэрмитовым дифференциальным выражением, и много других свойств дифференциальных уравнений связанных с неэрмитовыми операторами.

Один из первых существенных результатов в данной области, заключающийся в доказательстве полноты набора собственных и присоединенных функций для несамосопряженного оператора, был получен Келдышем [57]. Лидский [58] провел детальный анализ условий на потенциал Vc, при которых оператор hc единственным образом определяется своим замыканием и имеет полностью дискретный спектр, а набор собственных и присоединенных функций является полным.

Особую роль среди всех несамосопряженных операторов играют псевдо-эрмитовы операторы, введенные Дираком и Паули, и позднее используемые в работах Ли и Вика [59] для того, чтобы обойти трудности, связанные с использованием гильбертовых пространств с индефинитной метрикой. Современные обобщения (слабая псевдо-эрмитовость) [60] связаны с неэрмитовыми расширениями квантовой механики [60, 61]. Более подробно познакомиться с использованием биортогональных систем для изучения свойств псевдо-эрмитовых гамильтонианов можно в [59, 60, 61] и [63].

Метод преобразования суперсимметрии оказался весьма эффективным для генерации неэрмитовых гамильтонианов с вещественным спектром [65, 66, 67, 68]. Более того, в некоторых случаях преобразование суперсимметрии позволяет устранить особенности, присутствующие в спектрах неэрмитовых гамильтонианов, например, спектральные сингулярности. В частности, возможно преобразование суперсимметрии между недиагонализуемыми и диагонализуемыми гамильтонианами [66, 69, 70, 71].

Преобразование суперсимметрии оказалось чрезвычайно мощным инструментом в квантовой теории рассеяния [12, 13], поскольку преобразование матрицы рассеяния, индуцированное преобразованием суперсимметрии, заключается в умножении исходной матрицы рассеяния на соответствующую рациональную функцию импульса |72, 73, 74, 75]. Таким образом возможно управление не только положением связанных состояний квантовой системы, но и ее свойствами рассеяния. Столь простой вид преобразования матрицы рассеяния, а также возможность итераций преобразований суперсимметрии открывает интересную возможность для применения суперсимметрии в обратной задаче рассеяния. Впервые эта возможность была рассмотрена в работах Сукумара [72]. Идея заключается в том, чтобы приблизить заданную матрицу рассеяния рациональной функцией, которая может быть получена последовательным применением преобразований суперсимметрии. Эффективность этого метода в применении к конкретным физическим моделям была продемонстрирована в [74, 75]. Применение метода суперсимметричных преобразований к многоканальным задачам, более интересным с точки зрения приложений в атомной и ядерной физике практически не рассматривалось (более подробное обсуждение см. ниже).

Отправной точкой для изучения многоканальных задач естественно рассматривать метод преобразования Дарбу, применяемый к системам дифференциальных уравнений. Например в работе [76] изучалось преобразование Дарбу системы типа Дирака, а в [77] цепочки преобразований Дарбу для матричного уравнения Шредингера.

Даже этот неполный обзор применения преобразования суперсимметрии в квантовой механике демонстрирует эффективность данного метода. Заметим, что хотя свойства преобразования суперсимметрии изучались многими авторами, ряд вопросов, связанный с фундаментальными решениями — функцией Грина стационарного и пропагато-ром нестационарного уравнений Шредингера, оставался открытым, как для эрмитовых так и для неэрмитовых гамильтонианов. Отметим, что в случае неэрмитовых гамильтонианов, изучение эволюции таких систем [53] (зачастую открытых или диссипа-тивных) приводит к задаче вычисления пропагаторов для нестационарного уравнения Шредингера с неэрмитовыми гамильтонианами.

Более существенные пробелы имеются в случае многоканальной задачи (матричное уравнение Шредингера). Во-первых, по существу, исходный потенциал всегда является диагональным, поэтому возникает вопрос — может ли преобразование сунерсимметрии приводить к недиагональному потенциалу? Во-вторых, поведение спектра многоканального уравнения Шредингера при преобразованиях суперсимметрии может существенно отличаться от одноканального случая. В-третьих, преобразования таких важных объектов как матрица рассеяния и матрица Иоста не были в достаточной степени изучены. Именно возможность управлять изменением матрицы рассеяния позволяет решать обратную задачу рассеяния с помощью преобразования суперсимметрии.

Целью данной диссертационной работы является исследование пропагаторов в одноканальной суперсимметричной квантовой механике и исследование многоканальной задачи рассеяния методами суперсимметричной квантовой механики.

Пропагатор в квантовой механике.

Пространственно-временная эволюция квантовомеханической системы подчиняется уравнению Шредингера и в наиболее компактной форме содержится в тгропагаторе. Пропагатор определяет амплитуду вероятности перемещения частицы из одной точки пространства в другую за фиксированное время. Отметим, что в фейнмановском подходе к квантовой механике, пропагатор, выраженный в терминах интеграла по траекториям, является фундаментальным объектом [16, 17].

Обширный список литературы, посвященной рассмотрению пропагаторов в квантовой механике, содержится например в [78], где представлены явные выражения для пропагатора одномерного уравнения Шредингера в случае, когда уравнение может быть сведено к гипергеометрическому дифференциальному уравнению. Метод суперсимметричной квантовой механики приводит к более широкому классу точно-решаемых уравнений Шредингера. В этом случае решения, в частности, могут выражаться через линейную комбинацию гипергеометрических функций [40].

Ясно, что соотношения между гамильтонианами связанными преобразованием суперсимметрии (преобразованием Дарбу) должны индуцировать соотношения между соответствующими пропагаторами. Одна из целей данной работы заключается в получение и последующем анализе этих соотношений, а также в поиске наиболее удобного алгоритмического способа генерации новых классов точных пропагаторов.

Интерес к новым точным пропагаторам связан не только с возможностью их получения методами суперсимметричной квантовой механики, но и с конкретными физическими проблемами. Например, распространение лазерного импульса в параксиальном приближении формально может быть описано с помощью нестационарного уравнения Шредингера [79, 80]. Также, нестационарная функция Грина (пропагатор) используется для изучения явлений связанных с распространением света в метаматериалах [15]. В классических работах Манько и Додонова точные пропагаторы для квадратичных систем применялись к изучению эволюции многомерных систем и магнитных свойств идеальных газов заряженных частиц [81, 82].

Отметим, что хотя преобразование Дарбу и позволяет находить решения преобразованного уравнения по решениям исходного, задача вычисления пропагатора оказывается несколько сложнее. Действительно, ведь пропагатор, являясь матричным элементом (ядром) оператора эволюции, несет в себе максимально возможную информацию о поведении квантовой системы. Знание пропагатора позволяет решить задачу Коши для нестационарного уравнения Шредингера.

Переход в пропагаторе к мнимому времени t —" i/З приводит к статистической сумме для рассматриваемой квантовой системы. Кроме того, используя формулы, связывающие ядра и символы операторов для различных квантований могут быть получены pq, qp или вейлевский символ для оператора эволюции [50].

Задача вычисления пропагаторов для потенциалов, генерируемых преобразованием суперсимметрии рассматривалась в [83], где приведено общее выражение, связывающее пропагаторы для двух квантовых систем, являющихся суперпартнерами. Однако, в связи с трудоемкостью вычислений, практическое применение этого выражения для вычисления пропагаторов, по-видимому, ограничивается случаем преобразования первого порядка. Приблеженные методы вычисления пропагаторов в суперсимметричной квантовой механике, основанные на континуальном интегрировании, рассмотрены в [84, 85].

В данной работе будет предложен другой подход к вычислению пропагаторов для преобразованных систем. Предложенный подход также обобщается для нестационарных и неэрмитовых потенциалов, генерируемых преобразованием суперсимметрии. Полученные результаты могут представлять интерес для исследования распадающихся квантовых систем [86].

Пропагатор нестационарного уравнения Шредингера связан преобразованием Фурье с функций Грина соответствующего стационарного уравнения, поэтому логично изучить также и суперсимметричное преобразование функций Грина. Кроме того, функция Грина задачи Штурма-Лиуввиля играет важную роль в ряде задач квантовой механики.

Введение

функции Грина связано с необходимость решения неоднородного уравнения Шредингера. К неоднородным уравнениям сводятся два очень важных класса задач. Во-первых, это задачи теории возмущений, когда ищутся поправки к волновой функции, возникающие из-за малого возмущения гамильтониана системы. При этом, неоднородный член в уравнении Шредингера пропорционален невозмущенной волновой функции. Во-вторых, это задачи связанные с реакциями, то есть с рождением частиц. Неоднородность в таких уравнениях играет роль источника (стока) частиц [87].

Для работы с неоднородными уравнениями существует хорошо разработанный аппарат функций Грина, который применяется и в более сложных задачах, нежели решение уравнения Шредингера, например для решения уравнений квантовой теории поля. В настоящее время функции Грина широко используются во многих областях теоретической физики. В данной работе рассмотрение ограничено функцией Грина стационарного уравнения Шредингера.

Соотношения между функциями Грина квантовых систем, связанных преобразованием суперсимметрии изучались ранее в работе Сукумара [88]. Основываясь на методе функций Грина, Сукумар [88] рассматривает главным образом условия, при которых определенные матричные элементы гамильтониана могут обратиться в нуль, связывая это свойство с наличием суперсимметрии в системе. Вопрос о преобразовании функций Грина им не обсуждается, кроме того, при вычислении «следовой формулы» неправильно учтен вклад непрерывного спектра.

Задача рассеяния для многоканального уравнения Шредингера.

Почти все низко энергетические процессы столкновения микрочастиц с внутренней структурой (то есть, атомов, ядер и т. д.) включают неупругое рассеяние, связанное с возбуждением внутренних степеней свободы или перестановками их составных частей. Такие процессы могут быть описаны с помощью матричного (точнее, многоканального) уравнения Шредингера с локальным матричным потенциалом и различными (либо совпадающими) порогами каналов рассеяния [12, 13]. Решение прямой и обратной задач рассеяния для такого уравнения представляет интерес как с математической точки зрения, так и для различных приложений в атомной и ядерной физике [89]-[94].

Метод преобразования Дарбу нашел применение в решении обоих типов задач для одноканального уравнения Шредингера [72, 74, 73]. Обзор использования метода суперсимметричной квантовой механики для решения обратной задачи одноканального рассеяния можно найти в [75]. В многоканальном случае преобразование суперсимметрии рассматривалось в работах [95, 96, 97, 98, 99]. Фазово-эквивалентные преобразования суперсимметрии для многоканального уравнения Шредингера были получены в [100, 101]. Однако все эти результаты не позволяют построить с помощью цепочки преобразований потенциал с заданной матрицей рассеяния, то есть задача контролируемого управления фазовыми сдвигами и матрицей рассеяния с помощью преобразований суперсимметрии, для многоканального случая полностью не решена до сих пор. В данной работе получены некоторые новые результаты в этом направлении.

По сравнению с однокапальным случаем, число известных точно решаемых многоканальных потенциалов (которые могли бы выступать в роли исходных потенциалов) очень мало. Одна из причин этого связана с недостаточно развитым методом обратной задачи рассеяния (то есть, построения потенциала, исходя из данных рассеяния и спектра) [18]. В работе [102], однако, был получен многоканальный аналог баргмановского потенциала и найдена соответствующая матрица Иоста. Поскольку матрица Иоста полностью определяет свойства дискретного спектра и состояний рассеяния [13, 103], такой точно решаемый потенциал, подобно баргмановским [104], является важным звеном в методе обратной задачи рассеяния.

К сожаленью, работа Кокса [102] не привлекла должного внимания, вероятно, по следующим причинам. Во-первых, способ получения потенциала выглядит весьма туманно. Статья в основном посвящена довольно трудоемкой проверке того, что предъявленное решение удовлетворяет уравнению Шредингера с данным потенциалом. Никакой информации о том, как это решение и потенциал получены не приводится. Вторая проблема состоит в том, что даже несмотря на довольно простой вид матрицы Иоста, нахождение связанных состояний и резонансов является нетривиальной задачей даже для двух каналов. В частности, в работе [102] ошибочно утверждается, что в случае двух каналов, потенциал Кокса не имеет связанных состояний.

Что касается первой причины, недавно потенциал Кокса, для простейшего случая (q — 1 в [102]), был получен с помощью преобразования суперсимметрии нулевого потенциала [105, 106]. Как следствие, получено более простое выражение для потенциала и решений. Кроме того, данное преобразование суперимметрии может быть обобщено путем использования произвольного исходного потенциала.

Следует отметить, что в работах [105, 106] введен новый класс так называемых неконсервативных преобразований суперсимметрии, которые изменяют граничное поведение решений (в отличии от подхода, рассматриваемого в [95, 96]). Главное достоинство таких преобразований заключается в возможности генерации многоканальных потенциалов с нетривиальной связью между каналами из несвязанных потенциалов, в частности из нулевого потенциала.

Преобразования суперсимметрии нового типа, не сохраняющие граничное поведение решений, приводят к более сложной связи между дискретными спектрами и свойствами рассеяния суперпартнеров. В частности, спектры исходного и преобразованного гамильтонианов существенно отличаются. Исследование спектральных свойств и свойств рассеяния таких суперпартнеров, а также построение новых точно решаемых многоканальных моделей с заданными свойствами на их основе, в контексте возросшего интереса к многоканальным задачам является актуальной задачей, которая рассматривается в данной диссертации.

Для анализа состояний рассеяния используется-матрица, а для анализа спектра — матрица Иоста, которая в нерелятивистской теории рассеяния играет фундаментальную роль, наравне с матрицей рассеяния [107]. Нули детерминанта матрици Иоста (детерминанта Иоста) определяют положение связанных/виртуальных состояний и резо-нансов [12, 13]. Аналитические выражения для матриц Иоста и потенциалов, получаемых с помощью неконсервативных преобразований суперсимметрии нулевого потенциала найдены в [105]. Спектральные свойства для таких потенциалов не были изучены до сих пор, несмотря на тот факт, что подобная матрица Иоста хорошо известна [102].

В данной диссертационной работе исследуется качественный характер спектра (число и взаимное расположение нулей детерминанта Иоста в комплексной плоскости) для случая произвольного числа каналов, N. Даже для случая N = 2 полный анализ спектра является весьма сложной задачей [102, 108]. Основная причина заключается в чрезвычайно быстром увеличении порядка алгебраического уравнения, определяющего спектр, при увеличении числа каналов. Для случая двух каналов, построение потенциала Кокса, по заданному положению нулей матрицы Иоста было выполнено в [108].

По-видимому, в частном случае совпадающих порогов можно обойтись лишь консервативными преобразованиями суперсимметрии [96].

Интересной задачей является получение недиагональных многоканальных потенциалов, являющихся суперпартнерами диагональных. В этом случае преобразование суперсимметрии ведет к возникновению связи между каналами. Эта связь может быть тривиальной (потенциал диагонализуется преобразованием, не зависящим от координат) и нетривиальной. Кроме того, связь между каналами, возникшая благодаря недиа-гональности потенциала взаимодействия, все еще может быть тривиальной на уровне матрицы рассеяния (диагональная, либо диагонализуемая преобразованием, не зависящим от энергии, матрица рассеяния). Оказывается, хотя однократные преобразования суперсимметрии позволяют получить нетривиальную связь между каналами, для случая разных парциальных волн преобразованный потенциал не всегда будет удовлетворять разумным физическим требованиям. В ходе исследования свойств консервативных преобразований в случае совпадающих порогов будет установлено, что существует особое двукратное преобразование, позволяющие ввести связь между каналами без изменения фазовых сдвигов. Это преобразование допускает итерации и, возможно, является ключевым ингредиентом для установления эквивалентности между суперсиммегрич-ной квантовой механикой и методом обратной задачи рассеяния в многоканальном случае.

На защиту выносятся следующие основные положения.

Получены соотношения, связывающие пропагаторы и функции Грина двух одномерных уравнений Шредингера, сплетаемых преобразованием суперсимметрии. Вычислены новые точные пропагаторы для серии многоямных потенциалов, а также для некоторых нестационарных и неэрмитовых потенциалов.

Для многоканального уравнения Шредингера с различными порогами изучено неконсервативное преобразование суперсимметрии. Найден спектр (связанные, виртуальные состояния и резонансы) неконсервативного суперпартнера нулевого потенциала.

Построена точно-решаемая модель резонанса Фешбаха. Модель апробирована на экспериментальных данных для Rb85.

Для многоканального уравнения Шредингера с совпадающими порогами изучены консервативные преобразования первого и второго порядков. Найдены условия, при которых преобразование суперсимметрии сплетает гамильтонианы с несвязанными и связанными каналами.

Для парциальных волн разной четности найдено смешивающее преобразование суперсимметрии первого порядка, сохраняющее фазовые сдвиги. Для парциальных волн одной четности найдено преобразование второго порядка, сохраняющее фазовые сдвиги и установлены причины, по которым не существует преобразования первого порядка с указанными свойствами.

С помощью цепочки преобразований суперсимметрии получен феноменологический нейтрон-протонный потенциал для 35'i —3 D каналов.

Структура диссертации.

Вторая глава посвящена обзору преобразований суперсимметрии (однокапального) уравнения Шредингера. Преобразование суперсимметрии вводится в рамках стандартного подхода, заключающегося в использовании дифференциальных операторов преобразования. Такой подход наиболее удобен при рассмотрении полиномиальных обобщений суперсимметрии, которые эквивалентны преобразованиям Дарбу высших порядков.

Преобразования первого и второго порядков являются базовыми элементами для преобразований высших порядков, поэтому эти два случая рассмотрены более подробно.

В заключении второй главы приводятся примеры точно решаемых моделей, генерируемых с помощью преобразования Дарбу, для которых в последующих главах будут вычислены пропагаторы.

Третья глава посвящена преобразованию суперсимметрии для функции Грина стационарного уравнения Шредингера. Приводятся выражения для преобразованой функции Грина в случае суперсимметрии первого и второго порядков. На основе полученных соотношений вычисляется ряд точных функций Грина. Для рассеивающих потенциалов (задача на всей оси) найдена поправка к «следовой формуле» Сукумара [88].

В четвертой главе в виде ряда теорем сформулированы и доказаны основные результаты данной работы, позволяющие вычислять пропагаторы для потенциалов (в частности нестационарных и комплексных), генерируемых преобразованием суперсимметрии.

В пятой главе приводятся примеры вычисления пропагаторов с использованием развитой техники. Вычислена серия пропагаторов для солитонных потенциалов, для ряда потенциалов с квазиэквидистантным спектром, для частицы в ящике. Предложенная методика позволяет вычислять также пропагаторы для неэрмитовых и нестационарных гамильтонианов, что и демонстрируется на примере комплексного, либо нестационарного солитопного потенциала и комплексной изоспектральной деформации потенциала гармонического осциллятора.

В шестой главе рассматриваются многоканальные потенциалы, генерируемые преобразованием суперсимметрии. Исследуется как случай разных порогов между каналами, так и случай совпадающих порогов. Во-втором случае рассматриваются произвольные парциальные волны. В основе анализа полученных многоканальных потенциалов лежит аналитическое выражение для преобразованной матрицы Поста и матрицы рассеяния.

В заключении обсуждаются полученные результаты и возможные направления для дальнейших исследований.

Апробация работы.

Результаты работы были представлены 6-ой международной конференции «Симметрия в нелинейной математической физике» (Киев, Украина, 2005), на международной конференции «Pseudo-Hermitian Hamiltonians in Quantum Physics», (Istanbul, Turkey, r.

2005), на международной школе-семинаре «Современные методы теоретической и математической физики, Волга-15», (Казань, 2006) на международной школе-семинаре «Квантовая теория поля и гравитация» (Томск, 2007), на международной конференции International Conference on Inverse Quantum Scattering Theory (Siofok, Hungary, 2007), на конференции BRIX workshop (Мол, Бельгия, 2008), на XXVII-ом международном коллоквиуме по групповым методам в физике (Ереван, Армения, 2008), на ежегодной конференции бельгийского физического сообществе «BPS general scientific meeting» (Hasselt, Belgium, 2009).

6 Заключение.

В данной работе изучены пропагаторы и функции Грина для гамильтонианов, связанных преобразованием суперсимметрии, найдены общие формулы, связывающие компоненты суперсимметричного пропагатора и функции Грина. В рамках предлагаемого подхода одинаково просто выглядят задачи вычисления пропагаторов как для преобразования первого порядка, так и для высших порядков.

Поскольку пропагатор может определяться с помощью континуального интеграла, полученный результат эквивалентен вычислению соответствующего континуального интеграла. Таким образом мы, пусть в одномерном случае, получили примеры точных негауссовых континуальных интегралов. В пятой главе вычислены пропагаторы для некоторых интересных моделей. Получена серия точных пропагаторов для солитон-ных потенциалов, и серия пропагаторов для потенциалов генерируемых двукратным преобразованием Дарбу из потенциала гармонического осциллятора. Солитонные потенциалы, в низкоэнергитическом приближении способны описывать многие квантовые системы, поскольку энергетические уровни могут быть расположены любым наперед заданным способом. Стоит отметить, что для рассмотренных моделей, обычные приближенные способы вычисления пропагаторов, например с помощью квазиклассического приближения, по-видимому не годятся. Это связано с тем, что потенциалы данных моделей являются многоямными. Соответственно, для учета туннелирования между ямами (различными классическими вакуумами) нужно использовать метод инстантонов. Поскольку в рассматриваемом подходе получено точное выражение для пропагатора, то инстантонный вклад учтен автоматически.

Явные выражения для пропагаторов рассмотренных моделей позволяют во-первых изучать из временную эволюцию, во-вторых могут использоваться для решения уравнения Фоккера-Планка (см. например [83]). Учитывая связь между пропагатором и статистической суммой, полученные результаты могут использоваться в статистической физике.

Предложенная методика обобщается на случай нестационарных и неэрмитовых потенциалов, генерируемых преобразованием Дарбу. В качестве примера, в пятой главе приводится точный пропагатор для нестационарной и комплекной деформаций солитонного потенциала.

В шестой главе рассмотрено преобразование суперсимметрии многоканального уравнения Шредингера. В случае задачи с различными порогами получено компактное выражение для iV-канального потенциал Кокса в терминах преобразования суперсимметрии нулевого потенциала, а также сформулировано и доказано необходимое и достаточное условие его регулярности. Установлена структура дискретного спектра (число связанных состояний, при заданных параметрах), а также максимально возможное число резонансов и виртуальных состояний в случае произвольного числа каналов. В случае приближения малой связи предложен метод приближенного вычисления нулей детерминанта Иоста. Для N = 2 в замкнутом виде найден спектр потенциала Кокса. Для заданных положений нулей детерминанта Иоста разработана методика нахождения параметров потенциала.

Матрица рассеяния для потенциала Кокса найдена в явном виде. Исследовано ее поведение при низких энергиях и найдена длина рассеяния, в случае, когда открыт только один канал. Используя эти аналитические выражения построена точно решаемая модель рассеяния атомов щелочных металов помещенных в магнитном поле, в режиме большой длины рассеяния. Рассмотрено взаимодействие магнитного резонанса Фешбаха с подпороговым связанным или виртуальным состоянием, которые приводят к большой фоновой длине рассеяния.

Для многоканальных потенциалов с совпадающими порогами (парциальные волны в каждом канале выбираются произвольно) исследованы преобразования суперсимметрии между диагональными и недиагональными потенциалами. Установлены необходимые условия на выбор функции преобразования для того, чтобы получить нетривиальную связь между каналами в матрице рассеяния. Получено семейство изофазных потенциалов, генерируемых смешивающим преобразованием суперсимметрии. Это семейство параметризуется симметричной М х М невырожденной матрицей Х0. Анализ нулей детерминанта Иоста показал, что такое преобразование суперсимметрии приводит к М кратно вырожденному уровню связанного состояния с энергией Еь = — к2 и N — М кратно вырожденному виртуальному состоянию с энергией Ev = —к2.

В наиболее важном для приложений двухканальном случае было проанализировано поведение суперпотенциала и преобразованного потенциала на больших расстояниях. Обнаружен эффект переворота парциальных волн. Установлена связь между фазовыми сдвигами исходного и преобразованного потенциала. Для разных парциальных волн вычислен параметр смешения для преобразованного потенциала.

Рассмотрено несколько схематических примеров демонстрирующих возможности однократного смешивающего преобразования. Получен пример недиагонального потенциала, который не диагонализуется независящим г преобразованием, но соответствующая матрица рассеяния, может быть диагонализована постоянным преобразованием. Данный пример демонстрирует, что требование нетривиальной связи между каналами имеет более сильный характер на уровне б'-матрицы, чем на уровне потенциала и матрицы Иоста.

Рассмотрены примеры точно решаемых потенциалов с нетривиальной связью между каналами рассеяния в s — s, s — pus — d каналах. Для s — s и s — p парциальных волн было показано, как управлять свойствами рассеяния при низких энергиях, выбирая параметры преобразования суперсимметрии. В нефизическом s—p примере оказалось, что однократное преобразование суперсимметрии сохраняет поведение фазовых сдвигов без изменения, и таким образом содержит все необходимые ингридиенты для удобного алгоритма построения потенциала с заданными свойствами рассеяния.

Для более интересного s — d случая, установлено, что однократное преобразование не позволяет решить проблему введения связи без дополнительных ограничений (обязательно наличие связанного состояния с нулевой энергией). И даже при выполнении этих условий, фазовые сдвиги полученного s — d потенциала не удовлетворяют приближению эффективного радиуса, что указывает на патологию в потенциале.

Предложенное двукратное преобразование с комплексными константами факторизации позволило снять лишние ограничение в s—d случае, а также воспроизвести наиболее интересное свойство сохранения фазовых сдвигов при однократном смешивающем преобразовании в s — р каналах. С помощью цепочки одноканальных, смешивающих и фазово-эквивалентных преобразований суперсимметрии получен феноменологический потенциал взаимодействия между протоном и нейтроном в 3S —3 каналах.

Дальнейшее развитие метода преобразования суиерсимметрии в многоканальном случае может привести к более удобному, чем известные обобщения интегральных уравнений Гельфанда и Левитана-Марченко, алгоритму решения обратной задачи рассеяния. В частности, цепочки преобразований должны приводить к матрице Иоста, с элементами, являющимися рациональными функциями импульса. Также, для акутальных физических приложений желательно включить в рассмотрение высшие парциальные волны в случае различных порогов и учесть кулоновское взаимодействие (что скажется на асимптотическом поведении суперпотенциала).

Результаты диссертации опубликованы в [108, 120, 121, 133, 134, 135, 141, 142, 143].

В заключение я выражаю глубокую признательность Б. Ф. Самсонову (Томский государственный университет) и Жан-Марку Спаренбергу (Свободный брюссельский университет) за научное руководство и всестороннюю помощь и поддержку. Я благодарен всем сотрудникам кафедр квантовой теории поля и теоретической физики за создание благоприятных условий для работы. Работа выполнена при поддержке фонда «Династия» и частично поддержана Свободным брюссельским университетом.

Показать весь текст

Список литературы

  1. М. Н., Ensher J. R., Matthews M. R., Wieman С. E. and Cornell E. A. Observation of Bose-Einstein Condensation in a Dilute Atomic Vapor// Science. 1995. 269. 198−201.
  2. H. Т. C., Houbiers M., Sackett C. A. and Hulet R. G. Superfluidity of Spin-Polarized 6£г// Phys. Rev. Lett. 1996. 76. 10−13.
  3. M., Ferwerda R., Stoof H. Т. C., McAlexander W. I., Sackett C. A. and Hulet R. G. Superfluid state of atomic 6Li in a magnetic trap// Phys. Rev. A. 1997. 56. 4864−4878.
  4. Bartenstein M. Precise determination of 6Li cold collision parameters by radio-frequency spectroscopy on weakly bound molecules// Phys. Rev. Lett. 2005. 94. 103 201 (4pp).
  5. Moerdijk A. J., Verhaar B. J. and Axelsson A. Resonances in ultracold collisions of 6Li, 7Li and 23Na Phys. Rev. A 1995. 51 4852−4861.
  6. Kamano H., Julia-Diaz В., Lee T.-S. H., Matsuyama A., Sato T. Dynamical coupled-channels study of 7 Г N 7Г7Г N reactions Phys. Rev. C. 2009. 79 25 206 (llpp) — Preprint nucl-th/0807.2273.
  7. Esbensen H. Coupled-channels calculations of 10O+16O fusion Phys. Rev. C. 2008. 77 54 608 (7pp) — Preprint nucl-th/0805.1903.
  8. Beck C., Keeley N., Diaz-Torres A. Coupled-channels effects in elastic scattering and near-barrier fusion induced by weakly bound nuclei and exotic halo nuclei Phys. Rev. C. 2007. 75 54 605 (llpp) — Preprint nucl-th/703 085.
  9. Zagrebaev V.I., Samarin V.V. Near-barrier fusion of heavy nuclei: Coupling of channels// Physics of Atomic Nuclei. 2004. 67 (8). 1462−1477.
  10. Scully M. O. and Zubairy M. S. Quantum Optics. Cambridge: Cambridge University Press, 1997.
  11. Wu T.T. Quantum memory: Write, read, reset and decoherence// Proceedings of SPIE The International Society for Optical Engineering. 2003. 5105. 204−215.
  12. Taylor J. R. Scattering Theory: The Quantum Theory on Nonrelativistic Collisions. New York: Wiley, 1972.
  13. Newton R. G. Scattering Theory of Waves and Particles. New York: Springer, 1982.
  14. Dum R., Sanpera A., Suominen K.-A., Brewczyk M., Kus' M., Rzazewski K., Lewenstein M. Wave Packet Dynamics with Bose-Einstein Condensates// Phys. Rev. Lett. 1998. 80. Issue 18. 3899−3902.
  15. Zhou L., Huang X., Chan C.T. A time-dependent Green’s function approach to study the transient phenomena in metamaterial lens focusing// Photonics and Nanostructures Fundamentals and Applications. 2005. 3. 100Ц106.
  16. Feynman R.P., Hibbs A.R. Quantum Mechanics and Path Integrals. New York: McGraw-Hill, 1965.
  17. Feynman R.P. Space-Time Approach to Non-Relativistic Quantum Mechanics// Rev. Mod. Phys. 1948. 20. 367 (36pp).
  18. Chadan K. and Sabatier P. C. Inverse Problems in Quantum Scattering Theory. New York: Springer, 1989. 2nd edn.
  19. Ledoux V., Van Daele M., Berghe G.V. CPM{P, N} methods extended for the solution of coupled channel Schrodinger equations// Computer Physics Communications. 2006. 174 (5). 357−370.
  20. Ixaru L. Gr. Exactly solvable coupled-channel Schrodinger equation// Phys. Rev. A. 2008. 77. 64 102 (4pp).
  21. Darboux G. Sur une proposition relative aux equations lineaires//CR Acad. Sci. Paris. 1882.
  22. Giinther U., Samsonov B. F. and Stefani F. A globally diagonalizable a2—dynamo operator, SUSY QM and the Dirac equation// J. Phys. A: Math. Theor. 2007. 40. F169-F176- math-ph/611 036.
  23. Baye D. Supersymmetry between deep and shallow nucleus-nucleus potentials// Phys. Rev. Lett. 1987. 58. 2738−41.
  24. Andrianov A. A., Borisov N. V., Ioffe M. V. Scattering theory for supersymmetric Hamiltonian and supersymmetry of nuclear interactions// Theoretical and Mathematical Physics. 1987. 72(1). 748−758.
  25. Andrianov A. A., Ioffe M. V., Nishnianidze D. N. Classical Integrable 2-dim Models Inspired by SUSY Quantum Mechanics// J. Phys. A: Math. Gen. 1999. 32. 4641 (19pp) — preprint solv-int/9 810 006.
  26. Andrianov A. A., Cannata F., Nishnianidze D.N. and Ioffe M.V. Matrix Hamiltonians: SUSY approach to hidden symmetries// J. Phys. A: Math. Gen. 1997. 30. 5037−5050- Preprint quant-ph/9 707 004.
  27. Witten E. Dynamical breaking of supersymmetry// Nucl. Phys. B. 1981. 185. 513 554.
  28. Witten E. Constraints on supersymmetry breaking// Nucl. Phys. B. 1982. 202. 253 316.
  29. Cooper F., Khare A., Sukhatme U. Supersymmetry and quantum mechanics// Phys. Rep. 1995. 251. 267−385.
  30. Bagchi B.K. Supersymmetry in classical and quantum mechanics. Monographs and surveys in pure and applied mathematics, 2001.
  31. Andrianov A.A., Borisov N.V., Ioffe M.V., Eides M.I. Supersymmctric mechanics: A new look at the equivalence of quantum systems// Theoretical and Mathematical Physics. 1984. 61(1). 965−972.
  32. Andrianov A.A., Borisov N.V., Ioffe M.V. Factorization method and Darboux transformation for multidimensional Hamiltonians// Theoretical and Mathematical Physics. 1984. 61(2). 1078−1088.
  33. Sukumar С. V. Supersymmetric quantum mechanics of one-dimensional systems// J. Phys. A: Math. Gen. 1985. 18. 2917−36
  34. Junker G. Supersymmetry method in quantum and statistical method Berlin: Springer, 1996.
  35. Infeld L., Hull Т.Е. The factorization method// Rev. Mod. Phys. 1951. 23. 21−68.
  36. Mielnik B. and Rosas-Ortiz O. Factorization: little or great algorithm?// J. Phys. A: Math. Gen. 2004 37. 10 007−10 035.
  37. Andrianov A. A., Borisov N. V. and Ioffe M. V. The factorization method and quantum systems with equivalent energy spectra// Phys. Left. 1984. Ю5А. 19.
  38. Bagrov V.G. and Samsonov B.F. Darboux transformation, factorization and supersymmetry in one-dimensional quantum mechanics// Theor. Math. Phys. 1995. 104. 1051−60.
  39. Bagrov V.G. and Samsonov B.F. Darboux transformation of the Schrodinger equation// Phys. Part. Nucl. 1997. 28. 374−97.
  40. Andrianov A.A. and Sokolov A.V. Factorization of nonlinear supersymmetry in one-dimensional Quantum Mechanics I: general classification of reducibility and analysis of third order algebra// Zapiski Nauchnyh Seminarov POMI. 2006 335. 22−49.
  41. J. Math. Sci. 2007. 143. 2707−2722.
  42. Andrianov A.A. and Sokolov A.V. Nonlinear Supersymmetry in Quantum Mechanics: Algebraic Properties and Differential Representation// arXiv: hep-th/301 062, 2003.
  43. Andrianov A.A., Ioffe M.V., Nishnianidze D.N. Polynomial SUSY in Quantum Mechanics and Second Derivative Darboux Transformation// Phys. Lett. A. 1995. 201 103−110- Preprint hep-th/940 4120vl.
  44. Samsonov B.F. and Ovcharov I.N. Darboux transformations and non-classical orthogonal polynomials// Russ. Phys. J. 1995. 38/4. 58−65.
  45. Aref’eva I., Fernandez D.J., Hussin V., Negro J., Nieto L.M. and Samsonov B.F. (eds) Progress in Supersymmetric Quantum Mechanics special issue of J.Phys. A: Math. Gen. 2004. 37. 10 007−458.
  46. Das A., Falomir H., Gamboa J. and Mendez F. Non-commutative supersymmetric quantum mechanics// Physics Letters B. 2009. 670. Issue 4−5. 407−415.
  47. Klishevich S.M. and Plyushchay M.S. Nonlinear supersymmetry, quantum anomaly and quasi-exactly solvable systems// Nuclear Physics B. 2001. 606. Issue 3. 583−612.
  48. Andrianov A.A., Ioffe M.V. and Cannata F. Higher-Order Derivative Susy in Quantum Mechanics with Large Energy Shifts// Mod. Phys. Lett. A. 1996. 11. 1417−1428- Preprint hep-th/9 405 051.
  49. Cannata F., Ioffe M.V. and Nishnianidzeb D.N. Two-dimensional Schrodinger Hamil-tonians with effective mass in SUSY approach// Annals of Physics. 2008. 323. Issue 10. 2624−2632.
  50. Л.Э. Нахождение точных спектров с помощью суперсимметрии// Письма в ЖЭТФ. 1983. 38 N.6. 299−302.
  51. A.M. Обобщенные когерентные состояния и их применение. Москва: Наука, 1987.
  52. .Ф. Когерентные состояния потенциалов солитонного происхождения// ЖЭТФ. 1998. 114. вып. 6(12). 1930−1943.
  53. Bagarelloa F. Extended SUSY quantum mechanics, intertwining operators and coherent states// Physics Letters A. 2008. 372. Issue 41. 6226−6231.
  54. Ф.А. Метод вторичного квантования. Москва: Наука, 1986.
  55. Znojil М. Ed. Pseudo-Hermitian Hamiltonians in Quantum Physics// special issue of Czech. J. Phys. 2005. 55 No 9.
  56. Baye D., Levai G. and Sparenberg J.-M. Phase-equivalent complex potentials// Nuclear Physics A. 1996. 599. Issues 3−4. 435−456.
  57. Mostafazadeh A. Pseudo-Unitary Operators and Pseudo-Unitary Quantum Dynamics// J. Math. Phys. 2004. 45. 932−946.
  58. Bender C.M., Chen J.-H., Milton K.A.// J. Phys. A: Math. Gen. 2006. 39. 1657.
  59. Gohberg I. Ts. and Krein M. G. Introduction in the theory of linear non-selfadjoint operators. Moscow: Nauka, 1965.
  60. M.A. Линейные дифференциальные операторы. Москва: Наука, 1969.
  61. М. В.// Доклады академии наук СССР. 1951. 77. 11.
  62. Лидский В.Б.// Труды московского математического общества. 1960. 9. 45.
  63. Dirac Р.А.М.// Proc. Roy. Soc. А. 1942. 180. 1- Pauli W.// Rev. Mod. Phys. 1943. 15. 175−1.e T. D. and Wick G. C.// Nucl. Phys. B. 1969. 9. 209.
  64. Solombrino L. Weak pseudo-Hermiticity and antilinear commutant// J. Math. Phys. A. 2002. 43. 5439-
  65. Scolarici G. and Solombrino L. On the pseudo-Hermitian nondiagonalizable Hamiltonians// J. Math. Phys. A. 2003. 44. 4450.
  66. Mostafazadeh A. Pseudo-Hermiticity versus PT symmetry: The necessary condition for the reality of the spectrum of a non-Hermitian Hamiltonian// J. Math. Phys. 2002. 43. 205.
  67. H. К. Лекции об операторе сдвига. Москва: Наука, 1980.
  68. Curtright Т. and Mezincescu L. Biorthogonal quantum systems// J. Math. Phys. 2008. 48. 92 106. Preprint quant-ph/507 015.
  69. Bender C.M., Brody D.C. and Jones H.F. Quantum Entanglement of Moving Bodies// Phys. Rev. Lett. 2002. 89. 270 402 (4pp).
  70. Andrianov A.A., Cannata F., Dedonder J.-P. and Ioffe M. SUSY quantum mechanics with complex superpotentials and real energy spectra // Int. J. Mod. Phys. A. 1999. 14. 2675−2688- Preprint quant-ph/980 6019vl-
  71. Cannata F., Junker G. and Trost J. Schrodinger operators with complex potential but real spectrum // Phys. Lett. A. 1998. 246. 219-
  72. Milanovic V. and Ikonic Z. Supersymmetric generated complex potential with complete real spectrum // Phys. Lett. A. 2002. 293. 29-
  73. Petrovic J.S., Milanovic V. and Ikonic Z. Bound states in continuum of complex potentials generated by supersymmetric quantum mechanics// Phys. Lett. A. 2002. 300. 595.
  74. Samsonov B.F. SUSY transformations between digonalizable and non-diagonalizable Hamiltonians// J. Phys. A: Math. Gen. 2005. 38. L397-L403- Preprint quant-ph/503 075.
  75. Cannata F., Junker G. and Ttost J. Schrodinger operators with complex potential but real spectrum// Phys. Lett. A. 1998. 246. 219−226.
  76. Sokolov A. V., Andrianov A.A. and Cannata F. Non-Hermitian Quantum Mechanics of Non-diagonalizable Hamiltonians: puzzles with self-orthogonal states// J. Phys. A: Math. Gen. 2006. 39. 10 207−10 228- Preprint quant-ph/602 207.
  77. Samsonov B.F. and Shamshutdinova V.V. Quadratic pseudosupersymmetry in two-level systems// J. Phys. A: Math. Gen. 2005. 38. 4715−4725.
  78. Samsonov B.F. Spectral singularities of non-Hermitian Hamiltonians and SUSY transformations// J. Phys. A: Math. Gen. 2005. 38. L571IJL579.
  79. Andrianov A.A., Cannata F., Sokolov A.V. Non-linear Supersymmetry for non-Hermitian, non-diagonalizable Hamiltonians: I. General properties// Nucl. Phys. B. 2007. 773. 107−136- Preprint math-ph/610 024.
  80. Sukumar C.V. Supersymmetric quantum mechanics and the inverse scattering method// J. Phys. A: Math. Gen. 1985. 18. 2937−2955.
  81. Andrianov A.A., Cannata F., Dedonder J.-P., Ioffe M.V. Second Order Derivative Supersymmetry and Scattering Problem// Int. J. Mod. Phys. A. 1995. 10. 2683−2702- Preprint hep-th/9 404 061.
  82. Samsonov B.F. and Stancu F. Phase shifts effective range expansion from supersymmetric quantum mechanics// Phys. Rev. C. 2003. 67 54 005 (6pp).
  83. Baye D. and Sparenberg J.-M. Inverse scattering with supersymmetric quantum mechanics// J. Phys. A: Math. Gen. 2004. 37. 10 223−49.
  84. Nieto L.M., Pecheritsin A.A. and Samsonov B.F. Intertwining technique for the one-dimensional stationary Dirac equation// Annals of Physics. 2003. 305. Issue 2. 151−189.
  85. Samsonov B.F. and Pecheritsin A.A. Chains of Darboux transformations for the matrix Schrodinger equation// J. Phys. A: Math. Gen. 2004. 37. 239−250
  86. Grosche C. and Steiner F. Handbook of Feynman path integrals. Berlin: Springer, 1998.
  87. A. del Campo and Muga J. G. Exact propagators for atom-laser interactions// J. Phys. A: Math. Gen. 2006. 39. 14 079−14 088- Preprint quant-ph/607 079.
  88. Doumica M., Dubocb F., Golsec F. Simulation of laser beam propagation with a paraxial model in a tilted frame// Journal of Computational Physics. 2009. 228. Issue 3. 861−880.
  89. В.В., Манько В. И. Эволюция многомерных систем. Магнитные свойства идеальных газов заряженных частиц.// Труды физического института им. Лебедева. 1987. 183. 182−286.
  90. Dodonov V.V., Malkin I.A., Man’ko V.I. Integrals of the Motion, Green Functions, and Coherent States of Dynamical Systems// International Journal of Theoretical Physics. 1975. V.14. No. 1. 37−54.
  91. Jauslin H.R. Exact propagator and eigenfunctions for multistable models with arbitrarily prescribed N lowest eigenvalues// J.Phys. A: Math. Gen. 1988. 21. 2337−2350.
  92. Fine D.S. and Sawin S.F. A Rigorous Path Integral for Supersymmetic Quantum Mechanics and the Heat Kernel// Communications in Mathematical Physics. 2008. 284. 79−91- Preprint math-ph:0705.0638.
  93. W. van Dijk and Nogami Y. Analytical approach to the wave function of a decaying quantum system// Phys. Rev. C. 2002. 65. 24 608 (14pp).
  94. А.И., Зельдович Я. В., Переломов A.M. Рассеяние, реакции и распады в нерелятивистской квантовой механике. Москва: Наука, 1970.
  95. Sukumar C.V. Green’s function, sum rules and matrix element’s for SUSY partners// J. Phys. A: Math. Gen. 2004. 37. 10 287−10 295.
  96. Wang J., Champagne J.D. Simulation of quantum systems with the coupled channel. method// American Journal of Physics. 2008. 76. 493−497.
  97. Chabanov V. M. Recovering the M-channel Sturm-Liouville operator from M+l spectra// Journal of Mathematical Physics. 2004. 45. 4255−4260.
  98. Sakurai J. J. Modern quantum mechanics. Addison-Wesley: Reading, Ma, 1994 .
  99. Buggle Ch., Leonard J., W. von Klitzing and Walraven J. Т. M. Interferometric Determination of the s and d-Wave Scattering Amplitudes in 87Rb// Phys. Rev. Lett. 2004. 93. 173 202 (4pp).
  100. Thomas N. R., Kjairgaard N., Julienne P. S. and Wilson A. C. Imaging of s and d Partial-Wave Interference in Quantum Scattering of Identical Bosonic Atoms// Phys. Rev. Lett. 2004. 93. 173 201 (4pp).
  101. Amado R.D., Cannata F. and Dedonder J.-P. Formal scattering theory approach to S-matrix relations in supersymmetric quantum mechanics// Phys. Rev. Lett. 1988. 61. 2901−4.
  102. Amado R.D., Cannata F. and Dedonder J.-P. Coupled-channel supersymmetric quantum mechanics// Phys. Rev. A. 1988. 38. 3797−800.
  103. Amado R.D., Cannata F. and Dedonder J.-P. Supersymmetric quantum mechanics coupled channels scattering relations// Int. J. Mod. Phys. A. 1990. 5. 3401−15.
  104. Cannata F. and Ioffe M.V. Solvable coupled channel problems from supersymmetric quantum mechanics// Phys. Lett. B. 1992. 278. 399−402.
  105. Cannata F. and Ioffe M. V. Coupled channel scattering and separation of coupled differential equations by generalized Darboux transformations// J. Phys. A: Math. Gen 1993. 26. L89−92.
  106. Sparenberg J.-M. and Baye D. Supersymmetry between phase-equivalent coupled-channel potentials// Phys. Rev. Lett. 1997. 79. 3802−5.
  107. Leeb H., Sofianos S.A., Sparenberg J.-M. and Baye D. Supersymmetric transformations in coupled-channel systems// Phys. Rev. C. 2000. 62. 64 003 (5pp).
  108. Cox J. R. Many-channel Bargmann potentials// J. Math. Phys. 1964. 5. 1065−9.
  109. Vidal F. and LeTourneux J. Multichannel scattering with nonlocal and confining potentials. II. Application to a nonrelativistic quark model of the NN interaction// Phys. Rev. C. 1992. 45. 430−6.
  110. Bargmann V. Remarks on the determination of a central field of force from the elastic scattering phase shifts// Phys. Rev. 1949. 75. 301−3.
  111. Sparenberg J.-M., Samsonov B.F., Foucart F. and Baye D. Multichannel coupling with supersymmetric quantum mechanics and exactly-solvable model for Feshbach resonance// J. Phys. A: Math. Gen. 2006. 39. L639−45- Preprint quant-ph/60 1101v2.
  112. Samsonov B.F., Sparenberg J.-M. and Baye D. Supersymmetric transformations for coupled channels with threshold differences// J. Phys. A: Math. Theor. 2007. 40. 422 540- Preprint math-ph/612 029.
  113. Rakityanskyy S.A. and Sofianos S.A. Jost function for coupled partial waves// J. Phys. A: Math. Gen. 1998. 31. 5149Ц5175.
  114. Pupasov A.M., Samsonov B.F. and Sparenberg J.-M. Exactly-solvable coupled-channel potential models of atom-atom magnetic Feshbach resonances from supersymmetric quantum mechanics// Phys. Rev. A. 2008. 77. 12 724 (14pp) — Preprint quant-ph/0709.0343.
  115. Andrianov A.A. and Cannata F. Nonlinear supersymmetry for spectral design in quantum mechanics// J. Phys. A: Math. Gen. 2004. 37. 10 297−10 321- Preprint hep-th/407 077.
  116. Sukumar С. V. Supersymmetric quantum mechanics of one-dimensional systems// J. Phys. A. 1985. 18. 2917.
  117. Andrianov A.A., Ioffe M.V. and Spiridonov V.P. Higher-Derivative supersymmetry and Witten index// Phys. Lett. A. 1993. 174. 273−279- Preprint hep-th/9 303 005.
  118. .М. Обратная задача Штурма-Лиувилля. Москва: Наука, 1984.
  119. Berezin F. A. and Shubin М. A. The Schrodinger equation. Dordrecht: Kluwer, 1991.
  120. Kostyuchenko A. G. and Sargsyan I. S. Distribution of eigenvalues. Selfadjoint ordinary differential operators. Moscow: Nauka, 1979.
  121. Krein M.G. On a continual analogue of the Christoffel formula from the theory of orthogonal polynomials// DAN SSSR (Doklady Akademii Nauk SSSR). 1957. 113. 970 973.
  122. Crum M. Associated Sturm-Liouville systems// Quart. J. Math. Ser 2. 1955. 6. 121 127.
  123. Bagrov V. G. and Samsonov B. F. On irreducible second-order Darboux transformations// Russ. Phys. J. 2002. 45(1). 27−33.
  124. Samsonov B. F. New features in supersymmetry breakdown in quantum mechanics// Mod. Phys. Lett A. 1996. 11. 1563−1567- quant-ph/9 611 012.
  125. А. В. Квантовая механика с нелинейной суперсимметрией для одномерных эрмитовых и неэрмитовых гамильтонианов: диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук. Спб., 2008.
  126. Samsonov В. F., Sukumar С. V. and Pupasov А. М. SUSY transformation of the Green function and a trace formula// J. Phys. A: Math. Gen. 2005. 38. 7557−65- quant-ph/507 160.
  127. . Ф., Пупасов А. М. Преобразование Дарбу функции Грина регулярной задачи Штурма-Лиувилля// Изв. Вузов Физика. 2005. Том 48. № 10. 20−27.
  128. Cannata F., Ioffe М., Junker G. and Nishnianidze D. Intertwining relations of non-stationary Schrodinger operators// J. Phys. A: Math, and Gen. 1999. 32. 3583Ц3598.
  129. Bagrov V. G. and Samsonov B. F. Supersymmetry of a nonstationary Schro"dinger equation// Phys. Lett. A. 1996. 210. 60.
  130. Matveev V., Salle M. Darboux transformations and solitons. New York: Springer, 1991.
  131. Итс A.P., Матвеев В. Б. Операторы Шредингера с конечнозонным спектром и N-солитонные решения уравнения Кортевега-Де-Фриза// Теор. и мат. Физ. 1975. 23. № 1. 51−68.
  132. Ф., Дегасперис А. Спектральные преобразования и солитоны. Методы решения и исследования нелинейных эволюционных уравнений. М.: Мир, 1985.
  133. Pershin Yu. V. and Samsonov В. F. Quantum dots created through spherically polarized nuclear spins// Physica E: Low-Dimensional Systems and Nanostructures. 2005. 28. 134−40- cond-mat/401 373
  134. .А., Маланюк T.M., Кричевер И. М., Маханьков В.Г.// Физ. элементар. частиц атом. ядра. 1988. 19 579.
  135. С.Ю., Елеонский В. М., Кулагин Н. Е. Об эквидистантных спектрах ангармонических осцилляторов// ЖЭТФ. 1992 102. вып. 3. 814−825.
  136. И.С., Рыжик И. М. Таблицы интегралов, сумм, рядов и произведений. М.: Наука, 1971. вып. 3., 814−825, 1992.
  137. Morse P. and Feshbach Н. Methods of Theoretical Physics. Vol 1. New York: McGraw-Hill, 1953.
  138. . M., Саргсян И. С. Введение в спектральную теорию: самосопряженные обыкновенные дифференциальные операторы. М: Наука, 1970.
  139. Samsonov В. F. and Pupasov А. М. Exact propagators for complex SUSY partners of real potentials// Phys. Lett. A. 2006. 356. 210 (4pp) — quant-ph/602 218.
  140. Pupasov A. M. and Samsonov B. F. Exact propogators for soliton potentials// Symm. Integrabil. Geom.: Meth. Appl. 2005. 1. 020 (7pp) — Preprint quant-ph/511 238.
  141. Pupasov A.M., Samsonov B.F. and Guenther U. Exact propagators for SUSY partners// Journal of physics A: Mathematical and Theoretical. 2007. 40. 10 557−10 587- math-ph/702 088.
  142. Samsonov B. F. New possibilities for supersymmetry breakdown in quantum mechanics and second-order irreducible Darboux transformations// Phys. Lett. A. 1999. 263. 274 280- quant-ph/9 904 009.
  143. Prudnikov A. P., Brychkov Yu. A. and Marichev О. I. Integrals and series, Vol. 1. Moscow: Nauka, 1981.
  144. Abramowitz M. and Stegun I. A. Handbook of mathematical functions. Washington DC: National Bureau of standards, 1964.
  145. Samsonov В. F. and Roy P. Is the CPT norm always positive?// J. Phys. A: Math. Gen. 2005. 38. L249.
  146. Г., Эрдейи А. Высшие трансцендентные функции. М. Наука, 1966- Erdelyi A. Higher Transcendental Functions, 2. New York: McGraw-Hill, 1953.
  147. Pupasov A.M., Samsonov B.F., Sparenberg J.-M. Spectral properties of non-conservative multichannel SUSY partners of the zero potential// J. Phys. A: Math, and Theor. 2008. 41. 175 209 (17pp).
  148. Sparenberg J.-M., Pupasov A.M., Samsonov B.F. and Baye D. Exactly-solvable coupled-channel models from supersymmetric quantum mechanics// Modern Physics Letters В. B. 2008. 22 № 23. 2277−2286.
  149. Pupasov A.M., Samsonov B.F., Sparenberg J.-M. and Baye D. Coupling between scattering channels with SUSY transformations for equal thresholds// J. Phys. A: Math. Theor. 2009. 42. 195 303 (19pp).
  150. Nygaard N., Schneider В. I., Julienne P. S. Two-channel R-matrix analysis of magnetic-field-induced Feshbach resonances// Phys. Rev. A. 2006. 73. 42 705 (Юрр).
  151. H. Т. C., Koelman J. M. V. A. and Verhaar B. J. Spin-exchange and dipole relaxation rates in atomic hydrogen: Rigorous and simplified calculations// Phys. Rev. B. 1988. 38, 4688.
  152. H. Feshbach// Ann. Phys.(N.Y.) 1958. 5. 357.
  153. H. Feshbach// Ann. Phys. (N.Y.) 1962. 19. 287.
  154. Marcelis В., E. G. M. van Kempen, Verhaar B. J. and Kokkelmans S. J. J. M. F. Feshbach resonances with large background scattering length: Interplay with open-channel resonanc. es// Phys. Rev. A. 2004. 70. 12 701 (15pp).
  155. C. // Proc. Roy. Soc. London A. 1934. 145. 523.
  156. Leo P. J., Williams C. J. and Julienne P. S. Collision properties of ultracold 133Cs atoms// Phys. Rev. Lett. 2000. 85. 2721.
  157. O’Hara К. M., Hemmer S. L., Granade S. R., Gehm M. E., Thomas J. E., Venturi V., Tiesinga E. and Williams C. J. Measurement of the zero crossing in a Feshbach resonance of fermionic 6Li// Phys. Rev. A. 2002. 66. 4 1401(4pp).
  158. Arimondo E., Inguscio M. and Violino P.// Rev. Mod. Phys. 1977. 49 31.
  159. Newton R. G. and Jost R. The constructions of potentials from the-matrix for systems of differential equations// II Nuovo Cimento. 1955. 1. 590−622.
  160. Fulton Т. and Newton R. G. Explicit non-central potentials and wave functions for given ^-matrices// II Nuovo Cimento. 1956. 3. 677−717.
  161. Delves L. M. Effective range expansion of the scattering matrix// Nuclear physics. 1958. 8. 358−73.
  162. Samsonov B. F. and Stancu F. Phase equivalent chains of Darboux transformations in scattering theory// Phys. Rev. C. 2002. 66. 34 001 (12pp).
Заполнить форму текущей работой

Пора сдавать?