Помощь в учёбе, очень быстро...
Работаем вместе до победы

Исследование неоднородных магнитных состояний многоосных ферримагнетиков с наведенной анизотропией

Диссертация: Исследование неоднородных магнитных состояний многоосных ферримагнетиков с наведенной анизотропией
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Опыт показывает, что указанные зависимости не могут быть установлены чисто теоретически. Наиболее эффективным методом является совместное экспериментальное и теоретическое исследование ДС реальных кристаллов. В настоящее время наиболее полно исследованы особенности ДС магнитоодноосных кристаллов, т. е. кристаллов, обладающих простейшим типом магнитной анизотропии. Реализующиеся в них магнитные… Читать ещё >

Содержание

  • ГЛАВА I. НЕОДНОРОДНЫЕ МАГНИТНЫЕ СОСТОЯНИЯ И ОРИЕНТАЦИОННЫЕ ФАЗОВЫЕ ПЕРЕХОДА МОДЕЛЬНЫЕ ОБЪЕКТЫ ДЛЯ ИХ ИЗУЧЕНИЯ В МАГНИТОМНОГООСНЫХ КРИСТАЛЛАХ СО СМЕШАННОЙ АНИЗОТРОПИЕЙ (литературный обзор)
    • 1. 1. Магнитное состояние кристалла и его термодинамический потенциал
    • 1. 2. Вариационный принцип микромагнетизма и метод Ритца
    • 1. 3. Современная теория магнитной доменной структуры
      • 1. 3. 1. Ориентации намагниченности в доменах
      • 1. 3. 2. Структура, эффективная ширина и поверхностная плотность энергии доменных границ
      • 1. 3. 3. Условия сосуществования доменов
      • 1. 3. 4. Основные модельные представления и методы расчета параметров моделей
      • 1. 3. 5. Особенности доменной структуры реальных кристаллов
    • 1. 4. Неоднородные магнитные состояния (НО)-пластин ферритов-гранатов
      • 1. 4. 1. Особенности строения доменных конфигураций
      • 1. 4. 2. Особенности структуры доменных границ
  • Т.4.3. Попытки теоретического объяснения особенностей структуры доменных границ
    • 1. 5. Спонтанные ориентационные магнитные фазовые переходы
      • 1. 5. 1. Теория спонтанных спин-переориентационных фазовых переходов в безграничных идеальных кристаллах
      • 1. 5. 2. Ориентационные переходы в размагниченных образцах реальных кристаллов
  • Выводы. Цель работы
    • 1. 6. Модельные объекты многоосных магнетиков со смешанной анизотропией для изучения неоднородных магнитных состояний и ориентационных фазовых переходов
  • Ег3[е5012и№А/с^хСокРд). 5з
    • 1. 6. 1. Особенности анизотропии магнитных свойств феррита-граната эрбия Ег3Ге502. 5з
    • 1. 6. 2. Результаты спектральных и магнитооптических исследований магнитных состояний Ет-,
    • 5. о
      • 1. 6. 3. Кристаллическая структура и физические свойства ферримагнитных фторидов системы ШЖ, Со Я, бз
  • 1-Х X О
  • Выводы. Постановка задачи
    • ГЛАВА 2. МЕТОДИКА СПЕКТРАЛЬНЫХ И МАГНИТООПТИЧЕСКИХ ИССЛЕДОВАНИЙ НЕОДНОРОДНЫХ МАГНИТНЫХ СОСТОЯНИЙ МНОГООСНЫХ ФЕРРИМАГНЕТИКОВ В ИНТЕРВАЛЕ ТЕМПЕРАТУР 4,2 — 300К
  • 2. 1. Описание экспериментальной установки
    • 2. 1. 1. Источник света
    • 2. 1. 2. Оптический криостат с регулируемой температурой
  • 2. 2. Способы получения и характеристики исследуемых образцов МЖщСо и
  • ГЛАВА 3. ИССЛЕДОВАНИЕ ДОМЕННОЙ СТРУКТУРЫ ГЕКСАГОНАЛЬНЫХ ФЕРРИМАГНЕТИКОВ СИСТЕМЫ
    • 3. 1. Ферримагнетик типа «легкая плоскость» ШР,
      • 3. 1. 1. Визуальное исследование доменной структуры
      • 3. 1. 2. Построение моделей доменной структуры реальных кристаллов
    • 3. 2. Визуальное исследование и моделирование доменной структуры ферримагнетиков типа «легкая ось»
  • Кв^-Х^х'з (х = 0,19 и 0,23)
  • Выводы
  • ГЛАВА 4. ИССЛЕДОВАНИЕ МАГНИТНЫХ СОСТОЯНИЙ (НО)-ПЛАСТИНЫ ШТЕРВАЛЕ ТЕМПЕРАТУР 300 «4"2К
    • 4. 1. Магнитооптические и спектральные исследования магнитных состояний (НО)-пластины Ez Рв0.&bdquo
    • 4. 2. Модели ориенташюнньгх фазовых переходов в размагниченной (ПО)-пластине ЕхтГб0. с учетом наведено o L ной анизотропии. НО
      • 4. 2. 1. Ориентации магнитного момента в доменах и энергетически выгодные положения доменных границ. НО
      • 4. 2. 2. Модели неоднородных магнитных состояний и фазовых переходов в размагниченном образце
    • 4. 3. Возможная природа совпадения температур переориентации и компенсации магнитных моментов в Et^F^O^
  • Выводы
  • ГЛАВА 5. ИССЛЕДОВАНИЕ ПЕРЕХОДНЫХ СЛОЕВ МЕЖДУ ДОМЕНАМИ В
  • НО)-ПЛАСТИНЕ Et3FesO
    • 5. 1. Спектральные и магнитооптические исследования
    • 180. °- переходных слоев в (НО)-пластине E^FG^O^
      • 5. 2. Двумерная модель аномально широкой доменной границы
  • Выводы

    • Исследование неоднородных магнитных состояний многоосных ферримагнетиков с наведенной анизотропией (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

    Актуальность темы

    Кристаллы, обладающие спонтанной намагниченностью, могут находиться в неоднородном магнитном состоянии, когда направление вектора намагниченности изменяется при переходе от одной области образца к другой. В большинстве случаев образец разбивается на ряд однородно намагниченных областей — доменов с различным образом ориентированными векторами намагниченности, а изменение направления вектора намагниченности при переходе от одного домена к другому происходит в переходном слоедоменной границе (ДГ), ширина которой? много меньше характерных размеров доменов с1, т. е. образуется доменная структура (ДС).

    Наличие магнитных неоднородностей приводит к изменению термодинамических, кинетических, резонансных, оптических и прочих свойств образца по сравнению с однородно намагниченным состоянием. Например, изменяются спектры спиновых [1"2] и магнитоуп-ругих [3] волн, частоты ферромагнитного резонанса [4,5], электрическое сопротивление [б], поляризационные свойства оптических спектров поглощения [7,8], характер фазовых переходов [9,10], возникает ряд новых эффектов при распространении упругих [и, 121 и электромагнитных [13,14] волн и т. п. Процессы возникновения, формирования и исчезновения доменов определяют магнитные свойства кристаллов.

    Конфигурация доменов и структура доменных границ, т. е. параметры, характеризующие неоднородное распределение намагниченности, зависят от магнитных констант материала, геометрических характеристик образца и внешних условий. Действием внешних магнитных, тепловых и упругих полей можно управлять параметрами неоднородных состояний, индуцировать фазовые переходы (ФП) между ними и, следовательно, изменять физические свойства магнитных кристаллов, что обусловливает широкие возможности их технического применения, В связи с этим понимание природы неоднородных магнитных состояний, установление зависимостей их параметров от констант материала, характеристик образца и внешних условий является практически важной научной задачей.

    Опыт показывает, что указанные зависимости не могут быть установлены чисто теоретически. Наиболее эффективным методом является совместное экспериментальное и теоретическое исследование ДС реальных кристаллов. В настоящее время наиболее полно исследованы особенности ДС магнитоодноосных кристаллов, т. е. кристаллов, обладающих простейшим типом магнитной анизотропии. Реализующиеся в них магнитные неоднородности достаточно хорошо изучены и широко используются практически. Так, цилиндрические магнитные домены (ЦМД) и их решетки используются в качестве носителей информации в логических и запоминающих устройствах [15,1б], а также для создания управляемых транспарантов [ 17], полосовые ДС — в качестве перестраиваемых магнитным полем дифракционных решеток [18−20], «волнообразные» квазиполосовые ДС — в различных вариантах схем продвижения ЦМД [15],.

    Указанные ДС являются лишь частным случаем разнообразных магнитных неоднородностей, потенциальные возможности практического применения которых далеко не исчерпаны. В магнитомногоосных кристаллах, где имеется возможность образования разнообразных сложных магнитных неоднородностей, изучение особенностей ДС только начинается. Такие кристаллы часто обладают смешанной магнитной анизотропией, когда наряду с естественной кристаллографической анизотропией проявляется дополнительная анизотропия более низкой симметрии, наведенная в процессе роста кристаллов или индуцируемая внутренними напряжениями [21−23], что может привести к формированию новых типов магнитных неоднородностей. Не исключено, что здесь будут обнаружены более перспективные объекты для технического применения. Так, в пластинах ферритов-гранатов, обладающих естественной кубической магнитной анизотропией, на которую накладывается наведенная ромбическая анизотропия [22,2з, наблюдаются аномально широкие ДГ, разбитые на участки правои лево-винтовых разворотов вектора намагниченности, разделенные вертикальными блоховскими линиями (ВБл) [24], В последнее время предложено использовать ВБЛ в качестве носителей информации в запоминающих устройствах со сверхвысокой информационной плотностью [ 25] и проведены простейшие эксперименты по детектированию, генерации, аннигиляции, репликации и продвижению ВБЛ с помощью определенных внешних магнитных полей [25−27]. Однако до настоящего времени не удалось объяснить не только механизмы динамической перестройки структуры таких границ, но и природу особенностей их структуры в статическом состоянии,.

    В то время как ДС кубических магнетиков активно исследуются, особенности ДО реальных магнитомногоосных гексагональных кристаллов, обладающих, например, магнитной анизотропией типа «легкая плоскость», остаются невыясненными и для предсказания ДС в них пользуются простейшими теоретическими моделями [п]. Однако очевидно, что здесь наведенная анизотропия должна играть существенную роль в формировании ДС, так как естественная магнитная анизотропия в базисной плоскости таких кристаллов обычно мала.

    Физические свойства магнитных кристаллов во многом определяются возможными спин-переориентационными фазовыми переходами (СПФП), обусловленными переориентацией магнитных моментов относительно кристаллографических осей при определенных внешних условиях. Вблизи СПФП большинство физических величин, например, теплоемкость, начальная восприимчивость, модуль Юнга [28], коэффициент затухания звука [29] и т. п. испытывают аномалии. Наблюдаются особенности ДС[28,30,31]. СПФП могут быть объектами технических применений, например, термомагнитная запись информации в точке переориентации [32,33]. С другой стороны, СПФП могут ограничивать диапазон внешних условий, в которых материал применим в качестве магнитной среды для конкретного технического устройства. В настоящее время наиболее полно исследованы СПФП между однородными магнитными фазами в идеальных кристаллах [28]. Как наличие дополнительной наведенной анизотропии более низкой симметрии, так и возможность образования неоднородных магнитных фаз должны привести к существенным изменениям вида магнитной фазовой диаграммы и кинетики протекания ориентационных фазовых переходов реального кристалла по сравнению с однородно намагниченным идеальным кристаллом [28, 31,34]. Однако характер этих изменений в реальном случае размагниченных образцов магнитомяогоосных кристаллов со смешанной анизотропией, т. е. при совместном действии указанных факторов, не исследовался.

    Таким образом, в настоящее время совместные экспериментальные и теоретические исследования особенностей неоднородных магнитных состояний и фазовых переходов между ними в реальных размагниченных образцах магнитомногоосных кристаллов с наведенной анизотропией являются актуальными. Удобными для исследований моделями таких кристаллов, которые допускают визуализацию ДС, являются кубический эрбиевый феррит-гранат Ет^Гс^-О^ и гексагональные ферримагнитные фториды Кб И/с, «Б которых изучение особенностей.

    ДС представляет также самостоятельный интерес, т.к. ряд их магнитных свойств к настоящему времени не ясен.

    Эрбиевый феррит-гранат Е^Рб^О^ является типичным представителем ферритов-гранатов, которые, благодаря своим уникальным физическим свойствам (оптическая прозрачность, большая величина магнитооптических эффектов и др.) и технологичности, получили широкое распространение в качестве объектов для физических исследований и технических применений. Особенности ДС в ферритах-гранатах в большинстве случаев исследовались при комнатной температуре с помощью магнитооптических методов, когда магнитные свойства различных ферритов-гранатов практически одинаковы. При этом изучались два предельных случая: когда наведенная анизотропия мала по сравнению с естественной кубической (толстые пластины) [24] и когда она играет определяющую роль (эпитаксиальные пленки) [35^ .

    В эрбиевом феррите-гранате магнитные неоднородности могут исследоваться не только магнитооптическими, но и спектральными методами. Оптический спектр характеризуется наличием узких.

    3 * 12 иг полос поглощения, связанных с переходами в Ц*-оболочке ионов СХ. Особенности тонкой структуры и поляризационных свойств спектра поглощения в области перехода ^зу^ °Днозначно связаны с ориентацией вектора намагниченности относительно кристаллографических осей и подробно исследованы для всех его ориентации, реализованных слабым внешним магнитным полем [36,37]. Сравнивая структуру и поляризационные свойства спектров, получаемых от различных участков образца, со спектрами однородных магнитных фаз, реализованных слабым внешним полем, можно определять ориентации намагниченности в элементах ДС, расположенных в исследуемых участках образца, что вместе с магнитооптической картиной ДС дает полную информацию о неоднородных магнитных состояниях образца [38,39] .

    Б интервале низких температур 4,2 — 300К в эрбиевом феррите-гранате величины магнитного момента, магнитострикпии, констант естественной и наведенной анизотропии варьируются в широких пределах. У ЕгзРе5012 имеется точка компенсации магнитных моментов [40]. Спонтанная намагниченность Е^^С^О^ переориентируется от направлений <111 > при высокой температуре к направлениям <100> при низкой температуре [41] и может реализоваться ситуация, когда наряду с естественной магнитной анизотропией существенную или определяющую роль играет наведенная анизотропия (окрестность СПФП). Это должно приводить к появлению большого разнообразия неоднородных магнитных состояний и фазовых переходов между ними, которые в данном случае могут эффективно исследоваться с помощью хорошо развитых магнитооптических и спектральных методов. Очевидным преимуществом указанных методов является их наглядность и возможность прямых визуальных наблюдений магнитных неоднородноствй. С другой стороны, исследование особенностей неоднородных магнитных состояний в широком интервале температур позволяет получить сведения о поведении магнитных констант Еч^Рв^О^ при изменении температуры и сделать выводы о характере фазовых переходов. До настоящего времени нет единого мнения о характере и локализации по температуре СПФП<111>^ <100>в ЕгТеД. [41]. Также заслуживает тщательного изучения факт близости температур спиновой переориентации и компенсации магнитных моментов. Исследование этих явлений магнитооптическими и спектральными методами, исключающими приложение магнитных полей или появление паразитных механических напряжений, которые существенно влияют на магнитное состояние кристалла, позволяет надеяться получить наиболее достоверную информацию об их особенностях в.

    ПЛ / Р г.

    Гексагональные ферримагнитные фториды системы представляются наиболее удобными модельными объектами для исследования особенностей ДС в реальных магнитомногоосных гексагональных кристаллах. Изменяя концентрацию.

    Со в системе.

    1-Х X 3 можно реализовать различные типы магнитной анизотропии гексагональных кристаллов:

    X = 0) обладает магнитной анизотроэ пией типа «легкая плоскость», а по мере замещения никеля кобальтом наблюдается переход к магнитной анизотропии типа «легкая ось» [42]. Эти ферримагнеттши прозрачны в видимой области спектра и характеризуются большими величинами линейного и квадратичного магнитооптических эффектов. Указанные свойства являются уникальными для гексагональных магнетиков, большинство из которых непрозрачны для видимого света. Визуальное наблюдение ДС в объеме кристаллов системы тм^Со р3 при различных концентрациях ЬО представляет наибольшие возможности для выработки правильных модельных представлений о ДС реальных гексагональных магнитомногоосных кристаллов. Ферримагнетики системы К 6МД. £о? являются довольно популярными.

    1~Л, А О объектами физических исследований. Несмотря на то, что аномалии некоторых физических свойств этих кристаллов часто объясняют наличием ДС [9,11,12], последняя до сих пор не исследовалась прямыми экспериментальными методами и ее особенности в реальных кристаллах не выяснены.

    Делью настоящей работы является экспериментальное и теоретическое исследование природы неоднородных магнитных состояний и фазовых переходов между ними в размагниченных образцах многоосных ферримагнетиков с наведенной анизотропией на примерах реальных кристаллов кубического эрбиевого феррита-граната Е^Рб^Оу^ и гексагональных фторидов системы Я&М'и. «Со"Р, (X = 0- 0,19- 0,23).

    1-Х X 3 в широком интервале низких температур и магнитных полей.

    Научная новизна работы и защищаемые результаты. В диссертации:

    — на примере впервые построены реальные модели ДС ферримагнетика с анизотропией типа «легкая плоскость». Показано, что в их формировании определяющую роль могут играть остаточные напряжения, существующие в реальном кристалле;

    — впервые обнаружено, что замещение никеля кобальтом в системе (X = 0,19- 0,23) приводит к реализации ДС, ти.

    1-Х * о пичных для высокоанизотропных магнитоодноосных кристалловв зависимости от условий зарождения могут стабильно существовать различные типы сложных открытых ДС с поверхностными доменами обратной намагниченности, типичные для толстых магнитоодноосных пластинвпервые экспериментально наблюдалось разветвление доменов вблизи поверхности с помощью треугольных призматических областей обратной намагниченности, теоретически предсказанное ранее;

    — впервые обнаружено существенное влияние наведенной анизотропии на формирование ДС и магнитные фазовые переходы в (НО) — пластине E^jF^Q-jo Б интеРвале т = * 4,2К;

    — на примере Ь^ГбуО^ впервые обнаружено и интерпретировано явление совпадения температур переориентации и компенсации;

    — впервые экспериментально определена преимущественная ориентация намагниченности — направление трудного намагничивания [ПО] - в аномально широких ДГ между 180° - доменами .в (НО) — пластине.

    Е^зРб^О2 • ПРеДложена наиболее реальная теоретическая модель таких границ, представляющая собой стенку Блоха замкнутого типа (без полей рассеяния), уширенную под влиянием наведенной анизотропии.

    Практическое значение" Полученные в диссертации результаты существенно расширяют наши представления о природе ДС в реальных кубических и гексагональных магнетиках. Эти результаты, выявленные на типичных моделях таких магнетиков, принципиальны для понимания всего комплекса различных магнитных явлений в этих классах соединений при фундаментальных исследованиях, а также необходимы при решении задач, связанных с созданием таких материалов с заданными магнитными и оптическими свойствами для технических приложений. Вывод, связанный с определяющим влиянием наведенной анизотропии как на характер неоднородных магнитных состояний, так и на фазовые переходы между ними в ферритах-гранатах, важен для понимания природы и роли этой анизотропии для таких соединений в пленочном состоянии, которые наиболее перспективны для технических приложений. Результаты работы о природе аномально широких ДГ в феррогра-натах важны для дальнейших исследований и понимания статических и динамических свойств ВБЛ — магнитных неоднородностей, перспективных для использования в качестве элементов памяти сверхвысокой плотности современных ЭВМ.

    Структура и объем работы.

    Диссертация состоит из введения, пяти глав и заключения. Содержание изложено на 152 страницах, включает 32 рисунка, I таблицу и список литературы (139 названий).

    Основные результаты и выводы работы состоят в следующем.

    I. Показано, что наведенная анизотропия играет определяющую роль в формировании неоднородных магнитных состояний и ФП между ними в реальных многоосных ферримагнетиках. Это подтверждается всей совокупностью полученных в работе результатов:

    1) Визуальное изучение и теоретический анализ ДС ферримагне-тика с анизотропией типа «легкая плоскость» показали, что остаточные внутренние напряжения оказывают определяющее влияние на конфигурацию доменов. Равновесные параметры реальных термодинамических моделей ДС, построенных с учетом дополнительной анизотропии, индуцируемой внутренними напряжениями, близки к экспериментально наблюдаемым.

    2) С помощью прямых магнитооптических и спектральных методов в (ПО)-пластине Е^^Рв обнаружено три фазовых перехода первого рода между неоднородными состояниями в интервале температур 300 — 4,2К, связанных с переориентацией магнитных моментов в доменах и сопровождающихся перестройкой ДС. Теоретический анализ показал, что два из них определяются наличием в кубическом кристалле дополнительной наведенной анизотропии реальной величины, зарегистрированной в ферритах-гранатах независимыми методамивблизи СПФП<�Ш> ^ <ТЮ0>, когда К^ —> 0, наведенная анизотропия может полностью определять структуру неоднородных состояний.

    3) Моделирование ДГ с учетом экспериментальных данных показало, что аномальную ширину ДГ в пластинах ферритов-гранатов можно понять в рамках реальной модели стенки Блоха без полей рассеяния, соответствующей экспериментальным данным и имеющей минимальную энергию, с учетом реальной величины наведенной анизотропии, зарегистрированной в ферритах-гранатах независимыми методами.

    II. На основе изучения особенностей неоднородных магнитных состояний и ФП между ними в Ет^еД, и им, lo. L получены J i? 4-Х X 3 следующие сведения о температурных и концентрационных зависимостях их магнитных констант, а также характере СПФП:

    1) Визуально установлено, что замещение никеля кобальтом X = 0,19 и 0,23 в системе ReMi^Co^ F^ приводит к реализации открытых, разветвленных вблизи поверхности ДС, характерных для пластин высокоанизотропных одноосных ферромагнетиков, толщина которых превышает критическую. Впервые экспериментально наблюдалось разветвление с помощью треугольных призматических доменов обратной намагниченности, теоретически предсказанное ранее.

    2) Прямыми экспериментальными методами установлено, что СПФП ^III"? ^ <Ю0> в является ФП первого рода и совпадает по температуре с компенсацией магнитных моментов. Дана интерпретация этого явления.

    В заключение автор пользуется возможностью выразить глубокую благодарность своему научному руководителю Алле Ивановне Беляевой за постановку задачи работы, участие в экспериментальных исследованиях, формулировку теоретических задач, плодотворное обсуждение результатов, повседневное руководство работой и доброжелательное отношение.

    Искреннюю благодарность автор приносит сотрудникам сектора Оптико-физических исследований ФТИНТ АН УССР В. И. Силаеву, Ю. Е. Стеценко, Ю. Н. Стельмахову, Г. С. Ёгиазаряну — создателям уникального криогенного комплекса, позволившего выполнить экспериментальную часть работы, за неоценимую помощь в проведении криогенного оптического эксперимента. Автор также благодарен 0.В.Милослав-ской за помощь в обработке результатов исследований.

    Автор благодарен С. В. Петрову, любезно предоставившему монокристаллы для исследований, и В. А. Потаковой, предоставившей монокристаллы Е^Рс^О^ .

    Глубокую признательность автор выражает В. Г. Барьяхтару, Б. А. Иванову, В. Г. Шаврову, В. И. Никитенко, А. В. Антонову за интерес к этой работе и полезные замечания при обсуждении ее результатов.

    ЗАКЛЮЧЕНИЕ

    .

    Показать весь текст

    Список литературы

    1. Барьяхтар В. Г, Иванов Б. А., Сукстанский А. Л. О спиновых волнах в ферромагнетике с доменной структурой. — ФТТ, 1979, т. 21, № 10, с. 3003−3011.
    2. М.М., Туров Е. А. Теория спиновых волн в ферромагнетике с доменной структурой. ФММ, 1970, т. 29, № 3, с. 458 470.
    3. И.А. Магнитоупругие волны в присутствии доменной структуры. ЖЭТФ, 1971, т. 61, в. 5(11), с. 1998−2005.
    4. Е.И., Гуревич А. Г., Санина В. А. Магнитный резонанс в монокристаллах ronif^ • ~ Письма в ЖЭТФ, 1966, т.З, в.10, с.408−410.
    5. Artman 1.0., Charap S.H. Ferromagnetic resonance in periodic domain structures. J. Appl. Phys., 1978, v. 4−9, No.3, p. 1587−1589.
    6. Ausloos M., Leburton J.P., Glippe P. Effect of magnetic domains on the electrical resistivity of a ferromagnet just below tiie critical temperature. Sol. St. Comm., 1980, v. 33, No. I, p. 75−77.
    7. Belyaeva А.1., Kotlyarsky M.M. Spectroscopic investigations of magnons in weak ferromagnetic RbMnCl^. Phys. St.
    8. Sol. (B), 1976, v. 76, Ifo. I, p. 419.
    9. А.И., Котлярский M.M., Стельмахов Ю.Н.Милослав-ская О. В. Исследования неоднородностей кристаллической и магнитной структур RoMnCl^. ФТТ, 1981, т. 23, в.4, с.1234−1237.
    10. В.Г., Клепиков В. Ф. Фазовые переходы в поляризованных средах и роль неоднородных состояний. ФТТ, 1972, т.14, в.5, с.1478−1483.
    11. А.К., Каленков С. Г. Доменная структура ортоферритов вблизи температуры переориентации спинов и влияние ее на фазовый переход. ФТТ, 1972, т.14, в.10, с.2835−2840.
    12. А.Н. Упругие волны в полидоменном ферримаг-нетике RbNiF^ . ФТТ, 1974, т. 16, в.9, с.2716−2718.
    13. Гришмановский А. Н, Леманов В. В., Смоленский Г. А., Сырников П. П. Взаимодействие поперечных упругих волн со спиновыми волнами в одноосном ферримагнетике RoNiF^. ФТТ, 1972, т.14, в.8, с.2369−2372.
    14. А.Ф. Волновые свойства доменной границы в прозрачном магнетике. ФТТ, 1977, т.19, в.8, с.1288−1294.
    15. Д.И., Морозов A.M. Эффект Фарадея в неоднородно намагниченных средах. ФНТ, 1980, т.6, № 3, с.339−344.
    16. Bobeck А.Н., Bonyhard P.I.f Geusic I.E. Magnetic bubbles -an emerging new memory technology. Proe. IEEE, 1975″ v. 63"1. No.8, p. 1176−1195.
    17. В.Г., Ганн В. В., Горобец Ю. И., Смоленский Г. А., Филиппов Б. Н. Цилиндрические магнитные домены. УФН, 1977, т.121, в.4, с.593−628.
    18. Lacklison D., Scott G., Pearson R., Page J. Magneto-optic displays. IEEE Trans. Magn., 1975″ v. MAG-II, Ho.5,p. III6—1120.
    19. Johansen T.R., Norman D.I., Torok E.J. Variation of stripe-domain spacing in a Faraday effect light deflector. -J. Appl. Phys., 1971, v. 4−2, No. 4t p. 1715-I7I6.
    20. Shimada Y. Domain patterns of a magnetic garnet bubble film in an arbitrarily oriented field. J. Appl. Phys., v. 45″ No. 7. p. 3I54--3158.
    21. Я.А., Набокин Л. И., Тулайкова А. А. Использование перестраиваемой решетки из магнитных доменов в оптоэлектронике.- Микроэлектроника, 1977, т.6, № 3, с.211−225.
    22. Hubert A. Magnetic domains of cobalt single crystals at elevated temperatures. J. Appl. Phys., 1963, v. 39, No. 2, p. 444−446.
    23. Gyorgy E., Sturge M., Van Vitert L., Heilner E., Grod-kiewicz W. Growth-induced anisotropy of some mixed rare-earth iron garnets. J. Appl. Phys., 1973, v. 44, Uo. I, p. 438−44−3.
    24. А.К., Левитин P.3., Маркосян А. С, Милль Б. В., Перекалина Т. М. Магнитная анизотропия иттрий-гольмиевых ферритов-гранатов. ЖЭТФ, 1974, т.67, в.1(7), с.232−239.
    25. Власко-Власов В.К., Дедух Л. М., Никитенко В. И. Доменная структура монокристаллов иттриевого феррограната. ЖЭТФ, 1976, т.71, в.6(12), с.2291−2304.
    26. Konislii S. A new ultra-high-density solid state memory: Bloch line memory. IEEE Trans. Magnet., 1983, v. MAG-I9, No.5,. p. I838−1840.
    27. B.C., Дедух Л. М., Кабанов Ю. П., Никитенко В. И. Динамика блоховских линий в иттриевом феррогранате. ЖЭТФ, 1982, т.82, в. 6, с.2007−2019.
    28. Dedukh L.M., Gornakov V.S., Nikitenko V.I. One-direction motion of Bloch lines during their nonlinear oscillation. Phys. Stat. Sol. (a), 1983, v.75, No.2, p. К II7-K 119.
    29. К.П., Звездин А. К., Кадомцева A.M., Левитин Р. З. Ориентационные переходы в редкоземельных магнетиках. М.: Наука, 1979, 320 с.
    30. В.Д., Тарасенко В. В., Шавров В, Г. Затухание звука в магнетиках вблизи ориентационных переходов. ФММ, 1981, т.52, в.1, с.214−216.
    31. .А., Краснов В. П. 0 доменной структуре редкоземельных ортоферритов в области спиновой переориентации. ФТТ, 1974, т.16, в.10, с.2971−2977.
    32. Иванов Б. А, Краснов В. П., Сукстанский А. Л. Доменная структура ферромагнитной пластинки при переориентации спинов и фазовая диаграмма с учетом неоднородных состояний. ФНТ, 1978, т.4, № 2, с.204−217.
    33. Kurtzig A.J., Townsend R.L., Wolfe R., Sosniak J. Reorientation and Curie point writing in orthoferrites. J.Appl. Phys., 1971, v. 42, йо.4, p. 1804−1805.
    34. Ashkin A., Dziedzic J. Interaction of laser light with magnetic domains. Appl. Phys. Lett., 1972, v. 21, Ho. b, p. 253−255.
    35. В.Д., Шавров В. Г. Спин-переориентационные фазовые переходы в кубических магнетиках при упругих напряжениях. ФТТ, 1981, т.23, в.5, с.1296−1301.
    36. Hubert A., Malozemoff А.Р., Deluca J.С. Effect of cubic, tilted uniaxial, and orthorombic anisotropics on homogeneous nucleations in a garnet bubble films. J. Appl. Phys., 1974, v. 45, Ко.8, p. 3562−3571.
    37. А.И., Еременко В. В., Павлов В. Н., Антонов А.В Дихроизм и магнитная анизотропия эрбиевого феррита-граната. -ЖЭТФ, 1967, т.53, в.6(12), с.1879−1884.
    38. А.И., Павлов В. Н., Антонов А. В. Влияние температуры на магнитную анизотропию и эффект Зеемана в эрбиевом феррите-гранате. ФТТ, 1968, т.10, в, 3, с.683−687.
    39. А.И., Вайшнорас Р. А., Еременко В. В., Силаев В. И., Стельмахов Ю. Н. Спектральные и магнитооптические исследования магнитной фазовой диаграммы в феррите-гранате эрбия при низких температурах. ФНТ, 1975, т.1, в. З, с.353−358.
    40. А.И., Еременко В .В., Силаев В. И., Вайшнорас Р. А., Потакова В. А. Спектральное и магнитооптическое исследование магнитной анизотропии эрбиевого феррита-граната. ФТТ, 1975, т.17, в.2, с.369−375.- 143
    41. Guillot M., Marchand A., Tcheon F., Feldmann P., Le Gall H. Magnetic properties of erbium iron garnet in high magnetic fields up 150 к Oe. Z. Phys. B. — Condensed Matter, 1981, v. 44, Mo. I, p. 41−52.
    42. Stadnik Z.M., Calis G.H.M., Lipko H. Spin reorientations in erbium iron garhets. Sol. St. Comm., 1981, v. 38, No. 8, p. 719−722.
    43. Suits J.G., Mc. Guire Т.Е., Shafer M.W. Magnetic and optical properties of cobalt-substituted RbNiF^. Appl. Phys. Lett., 1968, v. 12, p. 406−408.
    44. А. Теория доменных стенок в упорядоченных средах. М.: Мир, 1977, 312 с.
    45. С.В. Магнетизм. М.: Наука. 1971, 1032 с.
    46. Крупичка С, Физика ферритов и родственных им магнитных окислов. М.: Мир, 1976, т.2, 504 с.
    47. Г. А., Леманов В. В., Недлин Г. М., Петров М. П., Писарев Р. В. Физика магнитных диэлектриков. Л.: Наука, 1974, 456 с.
    48. Браун 7.Ф. Микромагнетизм. М.: Наука, 1979, 160 с.
    49. Landau L.D., Lifshitz Е.М. On the theory of the dispersion on magnetic permeability in ferromagnetic bodies. -Phys. Z. Sow., 1935″ v. 8, p. 153−172.
    50. В.В., Ченский Е. В., Дикштейн И. Е. Теория неоднородных магнитных состояний в ферромагнетиках в окрестности фазовых переходов второго рода. ЖЭТФ, 1976, т.70, в.6, с.2178−2188.
    51. В.Г., Иванов Б. А. 0 фазовой диаграмме ферромагнитной пластинки во внешнем магнитном поле, ЖЭТФ, 1977, т.72, в, 4, с.1504−1516,
    52. Ю.И., Дикштейн И. Е., Тарасенко В.В, Доменнаяструктура магнитных и сегнетоэлектрических кристаллов в окрестности точек фазового перехода первого рода, близкого ко второму. -ФТТ, 1979, т.21, в.12, с.3641−3649.
    53. В.В. Доменная структура одноосных ферромагнетиков в магнитном поле. ФТТ, I960, т.22, в.2, с.503−511.
    54. Кооу С., Enz U. Experimental and theoretical study of the domain configuration in thin layers of BaFe^Oj^" Philips Res. Repts., I960, v. 15, No. I, p. 7−29.
    55. .Н., Лебедев Ю. Г., Оноприенко Л.Г, К теории полосовой доменной структуры тонких ферромагнитных пленок. -ФММ, 1974, т.38, в.4, с.702−713.
    56. B.C. Аналитическое представление асимметричной доменной стенки Блоха в магнитных пленках. ФММ, 1981, т.51,3, с.492−499.
    57. B.C. Структура и энергия двумерных стенок Блоха в тонких и толстых магнитных пленках. ФММ, 1981, т.51, № 6, c. II75-II82.
    58. И.А. Термодинамическая теория ферромагнитных доменов. УФН, 1972, т.108, в.1, с.43−80.
    59. Kittel Ch. Theory of the structure of ferromagnetic domains in films and small particle. Phys. Rev., 194−6, v.70, No. II, p. 965−971.
    60. Kittel Ch. Physical theory of ferromagnetic domains. -Rev. Mod. Phys., 194−9″ v. 21, No. 4, p. 54−1-583.
    61. В.И. К теории магнитных доменов. ЖЭТФ, 1977, т.72, в.6, с.2324−2331.
    62. Е.М. О магнитном строении железа. ЖЭТФ, 1945, т, 15, в. З, с, 97−107.
    63. Ян. К вопросу о доменной структуре одноосных ферромагнетиков. ЖЭТФ, 1964, т.46, в.5, с. I787−1792.
    64. Kaczer J., Zeleny М., Suda P. Transitional periodic domain structure in thin films of magnetically uniaxial materials.- Czech. J. Phys., 1963, v. Б13, No.8, p. 579−585.
    65. Malek Z., Kambersky V. On the theory of the domain structure of thin films of magnetically uniaxial materials. -Czech. J. Phys., 1958, v. 8, No.4-, p. 416−422.
    66. Gemperle R. The ferromagnetic domain structure of thin single-crystal Fe platelets in an external field. Phys. stat. sol., 1966, v. 14, No. I, p. I2I-I33.
    67. T.R., Norman D.L., Torch E.J. «Variations of stripe-domain spacing in a Faraday effect light deflector.- J. Appl.Phys., I971, v. 42, No.4, p. 1715−1716.
    68. Sherwood. R.C., Eemeika J.P., Williams H.J. Domain behavior in some transparent magnetic oxides. J. Appl. Phys., 1959, v. 30, No.2, p. 217−225.
    69. Kaczer J., Gemperle R. The rotation of Bloch, walls. -Czech. J. Phys., 1961, v. BII, No.3, p. 157−170.
    70. Thiele A.A. The theory of cylindrical magnetic domains. — Bell Syst. Tech. J., 1969, v. 48, Ко.10, p. 3287−3537.
    71. Thiele Л.A. Device implications of the theory of cylindrical magnetic domains. Bell Syst. Tech. J., 1971″ v.50, Ж0.3, p. 725−774.
    72. Kaczer J., Gemperle R. Honeycomb domain structure. -Czech. J. Phys., I96I, v. BII, N0.7, p. 510−522.
    73. Charap S.H., Nemchik J.M. Behavior of circular domains in GdlG. IEEE Trans. Magn., 1969, v. 5, Ho. J, p. 566−569.
    74. Kaczer Jan. Ferromagnetic domains in uniaxial materials.-IEEE Trans. Magn., 1970, v. 6, N0.3, p. 442−445.
    75. Goodenough J&bdquo-В. Interpretation of domain patterns recently found in BiMn and SiPe alloys. Phys. Rev., 1956, v.102, Ho.2, p. 356−365.
    76. Szymczak R.A. Modifications of the Kittel open structure.-J. Appl.Phys., 1968, v. 39, Jtto.2, part I, p. 875−876.
    77. Г. С., Бекетов В. Н. Модель сложной доменной структуры магнитоодноосного кристалла. ФТТ, 1974, т.16, в.7, с.1857−1862.
    78. Г. С., Дерягин A.B., Лагутин А.Е, Поведениенитном поле. ФТТ, 1973, т.15, в.1, с.56−60.
    79. В.П., Черкасов А. П., Хохлов М. А., Губарев В. И. Монокристаллические гексаферритовые резонаторы для устройствсложной сотовой доменной структуры кристалловтвердотельной СВЧ радиоэлектроники. Тр./Моск. энерг. ин-та, 1980, в, 464, с.54−59.
    80. Г. Б. Основы теории и применения ферритов в технике измерений и контроля. М.: Советское радио, 1967, 399 с.
    81. Kaczer J. Domain configuration of the uniaxial infinite cylinder. Czech. J. Phys., 1962, v. BI2, No.5, p.354−360.
    82. Lewis W.F. Magnetic domains behavior during the hcp-to--fcc phase transition in cobalt using Lorentz electron microscopy. J. Appl. Phys., 1977, v.48, No.7, p.2980−2986.
    83. Basterfield J. Domain structure and the influence of growth defects in single crystals of yttrium iron garnet. -J. Appl. Phys., 1968, v. 39, No. 12, p.5521−5526.
    84. С.Ш., Дедух Л. М., Никитенко В. И., Половинки-на В.И., Суворов Э. В. Связь доменной структуры монокристаллов ИЖГ с несовершенствами их строения. Изв. АН СССР, 1971, серия физ., т.35, № 6, с.1210−1215.
    85. Власко-Власов В.К., Дедух Л. М., Никитенко В. И. Поляриза-ционно-оптическое исследование процессов намагничивания вокруг индивидуальных дислокаций в монокристаллах иттрий-железистого граната. ЖЭТФ, 1973, т.65, в.1(7), с.377−395.
    86. Власко-Власов В.К., Дедух Л. М., Никитенко В. И. Об особенностях доменной структуры ферримагнитного монокристалла ИЖГ. -Изв. АН СССР, 1975, т.39, № I, с.200−203.
    87. Labrune М., Miltat J, Kleman М. Heel lines in YIG single crystals. J. Appl. Phys., 1978, v. 49, No.3, p. 2013−2015.
    88. Mazure-Espejo C., Schlenker M., Baruchel J., Peuzin J.C., Daval J. Domain and crystal defects in flux-grown galium-substitut-ed YIG single crystals. J. Magnet. Magn. Mat., 1980, v. 15, p. I322−1324.
    89. Dillon J.F. Observation of domain in the ferrimagnetic garnets by transmitted light. J. Appl. Phys., 1958, v.29, N0.9, p. I28b-I29I.
    90. Shtrikman S. f Treves D. Internal structure of Bloch walls. J. Appl. Phys., I960, Suppl. to v. 31, Wo.5, p. I47s-I48s.
    91. Vlasko-Vlasov V.K., Dedukh L.M., Nikitenko ?.1. features of interaction between individual dislocations and 180° domain walls in YIG crystals. Phys. stat. sol. (a), 1975, v. 29, Mo.2, p. 367−374.
    92. Janak J.F. Structure and energy of the periodic Bloch walls. J. Appl. Phys., 1967, v.38, Ho.4, p. 1789−179 399. Бучельников В. Д., Гуревич В. А., Моносов Я. А., Шавров В.Г.
    93. Влияние внешних напряжений на доменную структуру многоосного ферромагнетика. ФММ, 1978, т.45, в.6, с.1295−1298.
    94. В.Д., Гуревич В. А., Шавров В. Г. Об аномально широкой доменной границе в многоосном ферромагнетике. ФММ, 1981, т.52, в.2, с.298−303.
    95. C.B. Форма и размеры доменов в ферромагнитном кристалле с несколькими осями легкого намагничивания. УФН, 1944, т.26, № I, с.64−69.
    96. Л.Д., Лифшиц E.H. Статистическая физика. 2-ое изд. — М.: Наука, 1964.
    97. А.К., Матвеев В. М. Особенности физических свойств редкоземельных ферритов-гранатов вблизи температуры компенсации. ЖЭТФ, 1972, т.62, в. I, с.260−271.
    98. В.А., Дорошев В. Д., Ключан В. А., Ковтун Н. М., Левитин Р. З., Маркосян A.C. Исследование СПФП в иттрий-тербиевых ферритах-гранатах методом ЯМР. ЖЭТФ, 1976, т.70, в.4, с.1363−1378.
    99. В.А. Необратимость спонтанных процессов спиновой переориентации в размагниченных кубических магнетиках. ФТТ, 1978, т.20, в. II, с.3388−3396.
    100. Gilleo М.Л., Geller S. Magnetic and crystallographic properties of substituted yttrium-iron garnets 30^ • x Ш^О^ • (5-x)Ee20у Phys. Rev., 1958. v. IIO, So. I, p. 73−78.
    101. Geschwind S. Paramagnetic resonance of Fe^ in octahedral and tetrahedral sites in YGaG and anisotropy of YIG. -Phys. Rev., I961, v. 121, Ho. 2, p.363−374.
    102. Крупичка С, Физика ферритов и родственных им магнитных окислов. М.: Мир, 1976, т.1, 360 с.
    103. Geller S., Remeika J.P., Sherwood R.C., Williams H.J., Espinisa G.P. Magnetic study of heavier rare-earth iron garnets.-Phys. Rev., 1965, 137, Mo. ЗА. AI034--AI038.
    104. Hufner S., Kienle P., Wiedemann W., Prey J., Zinn W. Sub-lattice magnetizations in rare-earth iron garnets measured by the Mossbauer effects. Proc. of Int. Gonf. on magnetism, Nottingham, 1964-, p. b72−677.
    105. А.И., Вайшнорас P.А., Силаев В. И., Стельма-хов Ю.Н. Роль ионов эрбия в формировании магнитных свойств эрбие-вого феррита-граната. ФТТ, 1975, т.17, в.6, с, 1827−1829.
    106. Н.М., Левитин Р. З. Милль Б.В., Шляхина Л. П. Магнитная анизотропия и магнитострикция эрбий-иттриевых ферритов-гранатов . ФТТ, 1979, т.21, в.4, с.1038−1043.
    107. К.П., Белянчикова М. А., Левитин Р. З., Никитин С. А. Редкоземельные ферро- и антиферромагнетики. М.: Наука, 1965, 320 с.
    108. Ф.В., Мансветова Е. Г., Шаповалов В. И. Фазовая диаграмма и структура доменных границ в одноосном ферримагнетике вблизи точки компенсации. ЖЭТФ, 1976, т.71, в.4(10), с.1443−1452.
    109. Hufner S., Schmidt Н. Spectroscopic investigation ofsome rare-earth iron garnets. Phys. Condens. Materie, 1965, v. 4, p. 262−274.
    110. Orlich E., Hufer S. Optical measurements in erbium iron and erbium gallium garnets. J. Appl. Phys., 1969″ v. 10,1. B0.3, p. 1503−1504.
    111. Sivardiere J., Tcheon P. Reorientation des moments magnetiques dans les grenats de fer et de terres rares. Sol. St. Comm., I97I, v. 9, jko.12, p. 877−879.
    112. Pearson R.F. Magnetocrystalline anisotropy of rare-earth iron garnets. J. Appl. Phys., 1962, suppl. to v.33″ JN0.3, p. 1236−1242.
    113. T.M., Фонтон С. С., Магакова Ю. Г., Воска-нян Р.А, Магнитная анизотропия феррита-граната эрбия. ФТТ, 1971, т.13, в. II, с.3202−3204.
    114. Н.М., Колачева И. М., Левитин Р. З., Петров А. П., Шляхина Л. П. Спин-переориентационные переходы в иттрий-самарие-вых и иттрий-эрбиевых ферритах-гранатах. ФТТ, 1977, т.19, в.2, с.620−622.
    115. Guillot M., Tcheon F., Marchand A., Feldmann P., Lagnier R. Specific heat in erbium and yttrium iron garnet crystals. Z. Phys. В — Cond. Matt., 4981, v.44, No. I, p. 53−57″
    116. Г. А., Юдин В.M., Сырников П. П., Шерман А. Б. Прозрачный гексагональный ферримагнетик RbNiF^ ФТТ, 1966, т.8, в.10, с.2965−2969.
    117. Als-Nielsen J., Birgeneau R.J., Guggenheim R.J.
    118. Neutron-scattering Study of Spin Waves in the Ferrimagnet RbNiiy Phys. Rev. B, 1972, v.6, No.5, p. 2030−2039
    119. Shafer M.W., McGuire Т.Е., Argyle Б.Е., Fan G.J. Magnetic and optical properties of transparent RbNii^» Appl. Phys. Lett., 1967, v. 10, No.7, p.202−204.
    120. B.M., Перекалина T.M., Эльбингер Г. Магнитная анизотропия нового класса гексагональных ферримагнетиков. Изв. АН СССР, сер. физ., 1970, т.34, № 5, с.1096−1098.
    121. Е.И., Санина В. А., Гуревич А. Г. Магнитный резонанс в одноосном ферримагнетике RbNii^ . ФТТ, 1968, т.10,в.10, с.2956−2967.
    122. McGuire T.R., Shafer M.W. Magnetic properties of hexagonal RbNiF^ with substituted ions. J. Appl. Phys., 1968, v. 39, No.2, p. II30-II3I.
    123. P.B., Синий И. Г., Смоленский Г.А, Квадратичные магнитооптические эффекты в ферро- и антиферромагнетиках. Письма в ЖЭТФ, 1969, т.9, в.2, с.112−116.
    124. Belyaeva A.I.f Silaev Y.I., Stelmakhov Yu. N., Stetsen-ko Yu. E. Continuous flow cryostats for experiments in the presence of appreciable heat influx to the specimen. — Cryogenics, 1983, v. 23, IM0.6, p. 303−308.
    125. A.M., Петров С. В., Стельмахов D.H., Юрьев В.П. Визуальное исследование доменной структуры ферримагнитного
    126. КЫШ1-.. ЖЭТФ, 1980, т.79, в.6(12), с.2252−2262. р
    127. A.M., Петров и.В., Стельмахов Ю. Н., Юрьев В. П. Визуальное исследование доменной структуры гексагональных ферримагнетиков системы RbHij^Co.^ • ~ ФНТ, 1984, т.10, № I, с.72−77.
    128. A.M., Стельмахов Ю. Н., Юрьев В. П., Петров С.В. Визуальное исследование доменной структуры ферримагнитного
    129. RbNiF^. В кн.: ХУ Всесоюзная конференция по физике магнитных явлений (тезисы докладов), ч. З, Пермь, 1981, с.129−130.
    130. ТаЪог W.J., Chen F.S. Electromagnetic propagation through materials possessing hoth Faraday rotation and birefringence: experiments with ytterbium orthoferrite. J. Appl. Phys., 1969, v. 40, No.7, p. 2760−2765.
    131. Беляева А, И., Юрьев В. П., Потакова В. А. Магнитные состояния (НО)-пластины Er^Fe^O-^ в интервале температур 4,2 300К. Совпадение температур спиновой переориентации и компенсации. -ЖЭТФ, 1982, т.83, в.3(9), c. II04-III4.
    132. .Н., Жаков C.B., Драгошанский Ю. Н., Стародубцев Ю. Н., Лыков Е. Л. К теории доменных структур в трехосных ферромагнитных кристаллах. ФММ, 1976, т.42, в.2, с.260−277.
    133. А.И., Юрьев В. П., Потакова В. А. Микроспектральные исследования доменных границ в (НО)-пластине Er^Fe^O-^. -ФТТ, 1983, т.25, в, 4, с.992−998.
    134. Feldkeller Е. Mikromagnetisch stetige und unstetige Magnetisierungskonfigurationen. Z. f. angew. Phys., 1965i1. B. 19, No.6, s. 530−536.
    Заполнить форму текущей работой

    Пора сдавать?