Законы геометрической оптики
Чаще всего о коэффициенте преломления материала вспоминают тогда, когда рассматривают эффект преломлении света на границе раздела двух оптических сред. Данное явление описывается законом Снеллиуса:
n1· sina = n2· sinв, где, а — угол падения света, пришедшего из среды с показателем преломления n1, а в — угол преломления света в среде с показателем преломления n2. метаматериал преломление оптика композитный Для всех сред, которые могут быть найдены в природе, лучи падающего и преломленного света находятся по разные стороны от нормали, восстановленной к границе раздела сред в точке преломления (рис.3а). Однако если формально подставить в закон Снеллиуса n2<0, лучи падающего и преломленного света находятся по одну сторону от нормали (рис. 3b).
Из геометрических построений следует, что лучи, исходящие от точечного источника, после прохождения пластины соберутся вновь в одну точку — в этом смысле пластина из левого материала подобна линзе (рис. 2c). Тем не менее, стоит заметить, что такая пластина существенно отличается от линзы хотя бы тем, что параллельный пучок лучей после прохождения через неё так и останется параллельным. Так же, фокусироваться будут только лучи, идущие от источников, находящихся на сравнительно небольшом расстоянии. Так, например, в случае идеальной левой среды с е=-1 и м=-1 пластина создаст трехмерное действительное изображение всех точек предмета, расположенных на расстоянии не более чем толщина пластины.
