Интерференция поляризованных лучей

Напомним, что функции (14.1) описывают эллиптически поляризованный свет только тогда, когда описываемые ими волны являются когерентными, т. е. при условии (14.2). В зависимости от того, какие значения принимает разность фаз а₂ — ог_г, свет может быть линейно поляризован, поляризован по кругу или, в общем случае, по эллипсу. Изменив какимлибо образом разность фаз двух когерентных линейно поляризованных во взаимно перпендикулярных направлениях световых волн, можно изменить характер поляризации суперпозиции этих волн. Например, из волны, поляризованной по кругу, можно получить линейно поляризованную волну и наоборот.

При нормальном падении света на грань анизотропного кристалла, которая параллельна его оптической оси, обыкновенный и необыкновенный лучи в кристалле не разделяются, но свет распространяется вдоль луча с различными скоростями в зависимости от ориентации вектора напряженности электрического ноля. В таком случае свет удобно рассматривать как суперпозицию двух линейно поляризованных волн, в которых векторы напряженности электрического поля взаимно ортогональны. Вектор Е₀ напряженности электрического поля для обыкновенного луча перпендикулярен главному сечению, т. е. плоскости, содержащей.

падающий на кристалл луч света и оптическую ось. Вектор E_t напряженности электрического поля для необыкновенного луча будет лежать в этой плоскости. Пусть кристалл представляет собой пластинку, стороны которой параллельны его оптической оси. Толщина пластинки равна d. Для обыкновенного луча оптическая толщина пластинки равна n₀d₁ а для необыкновенного — п_€ d. Вследствие различия этих длин разность фаз рассматриваемых волн после прохождения пластинки изменится на величину Вырезанная параллельно оптической оси кристаллическая пластинка, для которой (n₀—n_e)d = Л/4, называется пластинкой в четверть волны. После прохождения такой пластинки разность фаз (14.13) будет.

Направим ось у перпендикулярно поверхности пластинки, ось г — вдоль ее оптической оси. Пусть на пластинку нормально падает волна.

Это есть линейно поляризованная волна, так как разность фаз между взаимно перпендикулярными колебаниями равна нулю. При этом вектор Е образует с осью г, т. е. с оптической осью кристалла угол 7г/4. На выходе из кристаллической пластинки в четверть волны разность фаз между волнами с различными направлениями векторов напряженности электрического поля будет равна я*/2. Следовательно, вышедший из пластинки свет будет поляризован по кругу, так как амплитуды этих волн одинаковы.