Теоретическое исследование температурных полей в стволе действующей скважины

Актуальность проблемы. Исследование температурных полей при течении жидкости по трубам традиционно имеет большое практическое значение для энергетики, нефтегазовой промышленности и геологии. Решения соответствующих задач используются для оптимизации различных конструкций с целью уменьшения теплопотерь, теплообмена, термокаротажа и т. д. Разнообразие практических условий приводит к большому количеству задач теплофизики, которые к настоящему времени не решены. Исследование температурных полей в скважине с учетом радиального профиля скорости и температуры приводит к задачам с переменными коэффициентами. Решение таких задач, как известно, сопряжено со значительными трудностями, которые связаны с тем, что нестационарные температурные поля в стволе скважины и окружающей среде оказывают взаимное влияние друг на друга. Это взаимодействие определяется граничными условиями IV рода, то есть равенством температур и тепловых потоков на стенке труб, задачу в такой постановке называют сопряженной. Известными исследователями задача в точной постановке заменялась более простой задачей.

Первый подход разработан В. Г. Шуховымон предложил воспользоваться формулой Ньютона для теплообмена на поверхности, причем считал коэффициент теплообмена потока в скважине с окружающими породами не зависящим от времени. Э. Б. Чекалюк в своей докторской диссертации предложил интегральный метод для учета теплообмена потока с окружающими породами, при этом тепловой поток им задавался в виде свертки [81]. Построенные им решения для потока несжимаемрй жидкости и газа в стволе скважины и ныне представляют ценность для расчета средней температуры газа или жидкости в стволе скважины. В развитие предложенного Э.Б. Че-калюком подхода выполнены исследования М. А. Пудовкина, В. А. Чугунова и др. [47]. В этой работе рассмотрены температурные процессы в действующих скважинах. Построены уравнения теплои массообмена в действующих скважинах на основе балансового уравнения механики двухфазных 5 сред. Приведены одномерные уравнения течения газожидкостных смесей в вертикальных трубах, изучены вопросы теплового взаимодействия потока, движущегося по скважине с окружающей средой. Получены формулы и осуществлены расчеты коэффициента стационарного теплообмена. Детально исследован вопрос о распределении температуры в действующей скважине с постоянным дебетом и температурные поля в нагнетательных скважинах. В тех же предположениях, что и в работе [46], выполнены исследования задач теплообмена в приложении к теории бурения скважин. Отличительной особенностью соответствующих задач является необходимость учета теплообмена встречных потоков по буровой колонне и межтрубному пространству. Как и в работах предыдущих авторов, исследования выполнены для средней температуры потока в предположении применимости закона теплообмена Ньютона — Рихмана, который строго справедлив только для стационарного теплообмена.

Вопросы о теплообменных процессах в стволе эксплуатационных водяных, нефтяных и газовых скважин рассмотрены в монографии Ю. М. Проселкова [45]. В этой работе впервые уравнения для средней температуры в стволе скважины построены путем формального осреднения уравнений конвективной теплопроводности, которое в исходной форме содержит радиальную составляющую температуропроводности. Дан анализ формул для расчетов коэффициентов теплопередачи в фонтанных скважинах. В основе математических моделей лежит формула Ньютона — Рихмана, так что в них не учтено реальное распределение температуры в окружающих скважину породах.

К обсуждаемой задаче обращались и другие исследователи [38, 39, 41], но все они рассматривали задачу только для средней температуры в стволе скважины.

Недостатки перечисленных работ заключаются в том, что математические модели разработаны в предположении постоянства профиля скорости и температуры по сечению скважины. Это означает, что полученные зависимости не позволяют строить радиальные распределения температуры даже в режиме выровненного профиля скорости. Между тем, использование термических исследований в практике разработки нефтегазовых месторождений обострило проблему расчета радиальных зависимостей температуры в скважине. Это связано с тем, что термометр, спускаемый на кабеле вдоль ствола скважины и чаще всего приближенный к ее стенке, в некоторых случаях от нее удаляется, приближаясь к оси скважины. о.

Уровень разрешающей способности современных термометров (10 — Ю^К) намного выше перепадов температуры между стенкой и центром скважины, которые достигают нескольких градусов. Наблюдаемые на практике радиальные профили скорости зависят от режима течения (ламинарное, турбулентное). Отсюда следует, что учет радиальных распределений температуры в скважинах важен для прогноза температурных аномалий. Поэтому важно знать радиальные распределения температуры в потоке для того, чтобы прогнозировать температурные аномалии, возникающие при этом.

Впрочем, исследование радиальных распределений температуры в потоке жидкости в стволе скважины имеет и самостоятельное значение для разработки новых методов каротажа, основанных на измерениях зависимости температуры от расстояния до оси скважины. Между тем, приемлемой теории температурных эффектов в таких условиях к настоящему времени нет.

Позже профессором А. И. Филипповым разработана эффективная модификация асимптотического метода, ориентированная на задачи скважинной термодинамики. Она использована О. И. Коркешко, Е. М. Девяткиным, М. Р. Минлибаевым, Г .Я. Хусаиновой, П. Н. Михайловым, Г. Ф. Ефимовой, Н.П. Ми-колайчуком, О. В. Ахметовой для создания теории температурных и массооб-менных процессов при закачке жидкости в пласты, фильтрации газожидкостных смесей и аномальной жидкости, движении жидкости по скважине, термического воздействия на пласт на основе фильтрационно-волновых процессов, создание методов расчетов температурных полей в скважине, обеспечивающих построение радиальных зависимостей, и окружающей среде при ламинарном и турбулентном течении флюида.

В перечисленных работах решение строится в виде суммы нулевого и первого коэффициентов разложения бесконечной асимптотической последовательности. Причем нулевой коэффициент разложения описывает средние по сечению значения температуры, а первый коэффициент разложения позволяет строить радиальные распределения температуры. Коэффициенты разложения более высоких порядков имеют громоздкий вид и практически не влияют на аналитические зависимости, вследствие чего эти слагаемые опущены. Однако ограничение решения двумя первыми коэффициентами разложения недостаточно обосновано. Кроме того, рассмотренные случаи имеют следующие недостатки: не приведена оценка остаточного члена для ос-редненной задачи, решения не уточнены погранслойными функциями, не учтены влияния температурных сигналов пласта.

В настоящей работе предпринята попытка на основе «в среднем точного» асимптотического решения задачи построить теорию тепловых процессов в скважинах. Полученные решения уточнены погранслойными функциями. Искомое решение представляется в виде асимптотического ряда. Исходная задача преобразуется в последовательность краевых задач для коэффициентов разложения, остаточного члена и погранслойного ряда. При этом возникает необходимость использования специальной процедуры расцепления, поскольку в конвективное уравнение теплопроводности, полученное после подстановки ряда, при соответствующей степени параметра разложения входят соседние коэффициенты.

Показано, что нулевое приближение позволяет построить новый способ расчета средней по сечению температуры, первое приближение — рассчитать радиальное распределение температуры в потоке, остаточный член — оценить точность полученных решений, погранслойная функция — уточнить «в среднем точное» решение задачи. Полученные выражения достаточны для анализа теплофизических процессов.

Целыо диссертационной работы является исследование температурных полей в трубчатых каналах на основе «в среднем точного» асимптотического решения при ламинарном и турбулентном течении флюида и уточнение его погранслойными функциями.

Основные задачи исследования:

— получение «в среднем точного решения» задачи о температурных полях в скважине с учетом ламинарного и турбулентного профиля скоростипредставление исходной задачи сопряжения в виде последовательности краевых задач для коэффициентов асимптотического разложения, остаточного члена и погранслойной функции;

— определение условий, при которых решение осредненной задачи для остаточного члена является тривиальным;

— уточнение полученных решений погранслойными функцияминахождение условий отсутствия погранслоя;

— проведение расчетов пространственно-временных распределений температуры и изучение вклада различных физических процессов в скважине, сопоставление полученных решений с результатами других исследователей.

Научная новизна. Впервые с помощью асимптотических методов получено «в среднем точное» решение задачи о температурном поле в окружающем массиве и скважине, по которой движется жидкость, а также исследовано влияние тепловых сигналов пласта с учетом радиального градиента температуры. На основе осреднения задачи для остаточного члена найдены среднеин-тегральные условия, позволившие построить «в среднем точное» решение исходной задачи. Построены аналитические выражения для погранслойных функций, уточняющие регулярную часть решения. Найдены условия отсутствия погранслоя.

Практическая значимость. Построенный новый способ расчета средней по сечению и радиального распределения температуры для ламинарного и турбулентного потоков позволяет осуществлять детальные расчеты температуры в скважинах. Это дает возможность прогнозировать температурные аномалии, возникающие в скважине, и обеспечивает возможность создания новых способов исследования скважин и оптимизацию условий теплоотдачи в реальных скважинах и трубопроводах.

Достоверность основных результатов диссертационной работы обоснована тем, что все исходные данные основаны на законах сохранения и других фундаментальных физических законах. Из общего решения, полученного в диссертационной работе, следуют частные, которые сопоставлены с результатами других исследователей. Полученные результаты удовлетворительно согласуются с экспериментальными данными.

Основные положения, выносимые на защиту:

1. Математическая модель температурного поля жидкости, текущей по скважине, окруженной сплошным массивом среды с учетом реального профиля скорости флюида, построенная с использованием модификации асимптотического метода. Алгоритм построения нелокальных среднеинте-гральных условий, обеспечивающий построение «в среднем точного» асимптотического решения.

2. Асимптотические формулы для расчета реальных радиальных перепадов температуры между любой точкой внутри скважины и ее стенкой, как для случая постоянных вертикальных градиентов температуры, так и для более общего случая, в котором вертикальные градиенты определяются на основе решения соответствующих краевых задач. Выражения для погранс-лойных функций, позволяющие уточнить расчеты температурного поля в скважине. Условия, при которых вязкий погранслой отсутствует.

3. Уточнена динамика температурных аномалий, обусловленных вкладом температурного сигнала пласта с учетом полученных радиальных распределений. В частности показано, что зона влияния температурных сигналов пласта существенно зависит от состава жидкости в скважине, теплофизи-ческих свойств окружающих пород и практически не зависит от положения термометра относительно оси скважины. Установлена зависимость времени подхода температурного сигнала пласта от глубины расположения термометра, дебита скважины, теплофизических свойств флюида и окружающей среды.

Краткая характеристика содержания работы. Работа состоит из введения, трех глав, заключения и списка используемой литературы.

Во введении обоснованы актуальность проблемы, научная новизна и практическая значимость результатов исследования, сформулированы цель и задачи диссертационной работы, приведены основные положения, выносимые на защиту.

В первой главе приведено описание проблемы и краткий обзор более ранних работ других авторов по исследуемой теме. Рассмотрена математическая модель температурного поля в жидкости, текущей по трубе, окруженной сплошным массивом среды. Исходная задача преобразуется в последовательность краевых задач для коэффициентов разложения. При этом возникает необходимость использования специальной процедуры расцепления, поскольку в уравнение конвективной теплопроводности, полученное после подстановки ряда, при соответствующей степени параметра разложения входят соседние коэффициенты.

Рассмотрена общая задача термокаротажа учитывающая произвольный профиль скорости, аналогичная задача с выровненным профилем скорости, а также частные случаи этих задач, в которых постулируется постоянство вертикального градиента температуры. Во всех этих случаях для нулевых и первых коэффициентов разложения сформулированы в асимптотическом представлении смешанные краевые задачи для уравнений гиперболического типа со следами производных из внешних областей и параболического типа.

Во второй главе получены «в среднем точные» аналитические решения задач. Сформулирована задача для остаточного члена, возникающего после первого коэффициента разложения. Найдены среднеинтегральные условия, обеспечивающие построение «в среднем точного» асимптотического решения. Построены выражения для расчета температурных полей флюида в скважине и массива окружающей среды в пространстве изображений Лапласа — Карсона. Выполнен переход в пространство оригиналов. Осуществлено уточнение «в среднем точного» решения задачи погранслойными функциями, которые позволяют свести погрешность решения к нескольким процентам, и приведен анализ результатов расчетов. Показано, что нулевое приближение позволяет построить новый способ расчета средней по сечению температуры, первое приближение — рассчитать радиальное распределение температуры в потоке. Определено условие для источников, отбрасывающее необходимость построения погранслойных функций.

В третьей главе обсуждаются результаты расчетов, выполненных по полученным формулам. Проанализировано влияние температурного сигнала пласта, теплофизических параметров наполняющего флюида и окружающих пород на температурное поле в скважине.

В заключении подводятся итоги проведенного исследования.

В процессе выполнения работы широко использованы асимптотические методы, методы интегральных преобразований Лапласа — Карсона. Численные расчеты тепловых полей осуществлены с помощью программного пакета MathCAD. Графические иллюстрации выполнены с использованием программы CorelDraw.

Апробация работы. Результаты работы докладывались и обсуждались на всероссийской школе-конференции для студентов, аспирантов и молодых ученых «Фундаментальная математика и ее приложения в естествознании» (Уфа, 2007) — всероссийской научно-практической конференции (Уфа, 2007) — Международной научной конференции, посвященной 85-летию академика В. А. Ильина «Дифференциальные уравнения и смежные проблемы» (Стерли-тамак, 2008) — IV Межвузовской научно-практической конференции молодых ученых «Молодежь. Прогресс. Наука» (Стерлитамак, 2009) — X Международной конференции по математическому моделированию, посвященной 50-летию ХНТУ (Херсон, Украина, 2009) — научных семинарах кафедр математического анализа (научный руководитель — д. ф.-м. н., проф. И.А. Калиев), прикладной математики и механики (научный руководитель — д. ф.м. н., проф. И.К. Гималтдинов), теоретической физики и методики обучения СГПА им. Зайнаб Биишевой (научный руководитель — д. т. н., проф. А.И. Филиппов).

Публикации. Основные результаты диссертации опубликованы в 10 научных работах, из них 2 — в журналах ВАК РФ.

Работы, опубликованные в э/сурналах, рекомендованных ВАК РФ:

1. Горюнова М. А. Построение «в среднем точного» асимптотического решения задачи о радиальном распределении температурного поля в скважине / А. И. Филиппов, П. Н. Михайлов, О. В. Ахметова // Теплофизика высоких температур, 2008. № 3. Т.46. — С. 449 — 456.

2. Горюнова М. А. Уточненное аналитическое решение основной задачи термокаротажа / А. И. Филиппов, П. Н. Михайлов // Обозрение прикладной и промышленной математики, 2008. Т. 15. В5. — С. 906 — 907.

В других изданиях:

3. Горюнова М. А. Расчеты температурных полей в малодебитных скважинах на основе в среднем точного асимптотического решения // Фундаментальная математика и ее приложения в естествознании. Всероссийская школа — конференция для студентов, аспирантов и молодых ученых. Тезисы докладов. Физика. — Уфа: РИЦ БашГУ, 2007. — С. 111.

4. Горюнова М. А. Приближенное решение задачи о температурном поле в скважине. ВНКСФ — 14. Тезисы докладов. — В 1. — т.Т. 1. — ЕкатеринбургУфа: Издательство АСФ России, 2008. — С. 456 — 457.

5. Горюнова М. А. Расчеты температурных полей в малодебитных скважинах на основе в среднем точного асимптотического решения. Фундаментальная математика и ее приложения в естествознании. Всероссийская школа — конференция для студентов, аспирантов и молодых ученых. Сборник трудов. Физика, — Уфа: РИЦ БашГУ, 2008. Т.З. — С. 89 — 92.

6. Горюнова М. А. Радиально неинвариантные распределения температуры в вертикальном потоке жидкости в скважине / О. В. Ахметова, Н. Я. Хасанов / Дифференциальные уравнения и смежные проблемы. Труды международной конференции. — Уфа: Гилем, 2008. Т.З. — С. 174 — 179.

7. Горюнова М. А. Температурное поле в скважине с учетом тепловых источников / А. И. Филиппов, А. Родионов / Молодежь. Прогресс. Наука. IV Межвуз. науч.-практ. конф. молодых ученых. Сборник трудов. — Стерлита-мак: СГПА им. Зайнаб Биишевой, 2009. — С. 219.

8. Горюнова М. А. Влияние температурного сигнала пласта на температурное поле в скважине / А. И. Филиппов, П. Н. Михайлов // Вестник Херсонского национального технического университета. — Херсон: ХНТУ, 2009. Выпуск. 2(35). — С. 443 — 448.

9. Горюнова М. А. Сопоставление приближенной и уточненной моделей температурного поля в скважине. ВНКСФ — 15. Тезисы докладов. В 1. т.Т.1. — Екатеринбург — Кемерово: Издательство АСФ России, 2009. — С. 534 — 535.

10. Горюнова М. А. Учет источников в задаче о температурном поле в вертикальном потоке жидкости в скважине / А. И. Филиппов, О. В. Ахметова, A.C. Родионов / Физико-математические и технические науки. Труды Стерлитамак-ского филиала АНРБ. — Стерлитамак: Гилем, 2009. В № 6. — С. 182 — 196. а — коэффициент температуропроводности окружающей среды, м /сс, с — удельная теплоемкость флюида и окружающей среды соответственно,.

Дж/(К-кг);

О — глубина скважины, м;

Ь — теплота фазового перехода, Дж/кг;

Ре — аналог параметра Пекле;

Q (r, г, Бо) — безразмерная функция источников;

— плотность источников тепла, Вт/м3- га, 2(1, и г, г — размерные и безразмерные цилиндрические координаты соответственно, мг0 — радиус трубы, мТ — безразмерная температура флюидаТ] - безразмерная температура среды;

Т — относительная величина температур в зоне теплового действия метки;

V — средняя скорость жидкости в трубе, м/сГ — геотермический градиент, К/м;

8 — параметр асимптотического разложения;

Н — относительный вклад адиабатического эффектаГ| - адиабатический коэффициент К/Па- 0 — остаточный член;

Э, 01 -температура флюида и окружающей среды соответственно, К- 0О] - естественная невозмущенная температура, К;

9 ю — константа, используемая для обезразмеривания, К;

X, Х — коэффициент теплопроводности потока и окружающей среды, Вт/(м" К);

V — безразмерная величина, характеризующая размеры трубопроводар, Р1 — плотность флюида и окружающей среды, кг/м — т, Бо — размерное и безразмерное время, с;

X — безразмерная величина, характеризующая свойства флюида. Индексы: d — размерный (dimension) — г, z — направления. Функции: Ф — единичная функция Хевисайда.

3.4. Выводы.

Проанализировано влияние температурного сигнала пласта, теплофи-зических свойств жидкости и окружающей среды на температурное поле в скважине это позволило уточнить динамику температурных аномалий обусловленных вкладом соответствующих параметров.

Вода обладает повышенной теплоемкостью и является хорошим аккумулятором энергии, поэтому рост температуры в потоке воды протекает интенсивнее, чем в нефти. Характер роста температуры от времени не меняется при переходе от безразмерных величин к размерным. Вследствие того что у воды коэффициент теплопроводности больше, чем у нефти, выравнивание температуры по стволу скважины в потоке воды протекает быстрее, поэтому радиальный перепад температуры наиболее значим в потоке нефти.

Показано, что наибольшей температуры нефтяной поток достигает в среде с наименьшим коэффициентом теплопроводности, а соответственно и меньшей интенсивностью теплообмена. Перепад температуры, напротив, больше в среде с большим коэффициентом теплообмена потока с окружающими породами. С увеличением теплопроводности окружающей среды, ЗВТСП уменьшается, впрочем, как и отклонения температуры от геотермической. Величина температуры в точка /, соответствующей верхней границе ЗВТСП, практически не зависит от теплофизических свойств окружающей среды.

В скважинах с большим дебитом средняя температура флюида растет быстрее вследствие более интенсивной вынужденной конвекции. Отметим также, что с увеличением дебита увеличивается разность температур между стенкой и точками внутри скважины, главной причиной этого является зависимость общего перепада температуры от скорости жидкости в скважине, также с увеличением дебита, увеличивается ЗВТСП.

Приближение малых времен справедливо для времен меньше 8 часов (т < 0.3−105 с). И наоборот, приближение больших времен справедливо для т>0.3−105 с. Стационарное распределение радиальных профилей температуры не зависит от свойств окружающей среды, в то время как установление радиального профиля зависит от свойств среды.

Показано, что наряду с зоной конвективного влияния (ЗКВ) пласта, верхняя граница которой определяется соотношением Z = Реу-Бо ~ у-т), существует зона влияния температурных сигналов пласта (ЗВТСП), размеры которой меньше зоны конвективного влияния. Положение верхней границы ЗВТСП — 2 г (точка Г), существенно зависит от состава жидкости в скважине и теплофизических свойств окружающих пород. Уменьшение ЗВТСП в потоке нефти в сравнении с водой объясняется пониженной теплоемкостью, так что запасы тепла в передней части ЗКВ расходуются более заметно.

Учет погранслоя позволяет уточнить полученное решение на 15% -20%. Такое отклонение значительно и, следовательно, построение «в среднем точного» решения без погранслойных функций дает весомую погрешность, пренебречь которой нельзя. Кроме того величина погранслойной поправки уменьшается с течением времени. Через 1 час после начала отбора она составляет 40%, через 8 часов — 12%, через 20 часов — не превышает 1%.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

В работе осуществлена постановка задачи о температурном поле в жидкости, текущей по скважине, окруженной сплошным массивом среды, с учетом реального профиля скорости потока флюида. С использованием параметра асимптотического разложения искомая задача представлена в виде бесконечной последовательности краевых задач для коэффициентов разложения искомого решения в асимптотический ряд. Произведено «расцепление» соответствующей цепочки уравнении, и на этой основе осуществлена постановка задач в нулевом и первом приближениях. Осуществлена постановка задачи в частном случае постоянных градиентов температуры. Показано, что первоначальная краевая задача, содержащая уравнения параболического типа, приводит в асимптотическом представлении к смешанной краевой задаче для уравнений гиперболического типа со следами производных из внешних областей и параболического типа. Для общей задачи термокаротажа и ее практически важных частных случаев найдены, обоснованы дополнительные среднеинтегральные условия для первого приближения из постановки и осреднения задачи для остаточного члена. Полученные «в среднем точные» решения задачи уточнены погранслойными функциями на вязких границах, найдены условия отсутствия погранслоя.

В диссертационной работе получены «в среднем точные» решения задач о температурном поле в стволе действующей скважины для случая постоянного градиента в нулевом и первом асимптотическом приближении. Рассмотрены случаи выровненного и произвольного профиля скорости в зависимости от радиальной координаты. Показано, что в нулевом приближении решение для случая произвольного профиля скорости в частном случае совпадает с решением для выровненного профиля скорости. Установлено, что нулевое приближение описывает зависимость средней температуры от времени, в то время как первое приближение описывает радиальные профили температуры.

Получены решения задач о температурном поле в стволе действующей скважины, учитывающие изменения теплообмена восходящего потока с глубиной для случая выровненного и произвольного профиля скорости в зависимости от радиальной координаты в нулевом и первом асимптотических приближениях. Как и в случае постоянных градиентов, показано, что в нулевом приближении решение для случая произвольного профиля скорости в частном случае совпадает с решением для выровненного профиля скорости при любых значениях вертикальной координаты.

Вода обладает повышенной теплоемкостью и является хорошим аккумулятором энергии, поэтому рост температуры в потоке воды протекает интенсивнее, чем в нефти. Характер роста температуры от времени не меняется при переходе от безразмерных величин к размерным. Вследствие того что у воды коэффициент теплопроводности больше, чем у нефти, выравнивание температуры по стволу скважины в потоке воды протекает быстрее, поэтому радиальный перепад температуры наиболее значим в потоке нефти.

Показано, что наибольшей температуры нефтяной поток достигает в среде с наименьшим коэффициентом теплопроводности, а соответственно и меньшей интенсивностью теплообмена. Перепад температуры, напротив, больше в среде с большим коэффициентом теплообмена потока с окружающими породами.

В скважинах с большим дебитом средняя температура флюида растет быстрее вследствие более интенсивной вынужденной конвекции. Отмечено также, что с увеличением дебита увеличивается разность температур между стенкой и точками внутри скважины, главной причиной этого является зависимость общего перепада температуры от скорости жидкости в скважине, также с увеличением дебита, увеличивается ЗВТСП.

На основе найденных решений для полей температуры установлено положение вязких границ и построены аналитические выражения для по-гранслойных функций. Показано, что уточнение «в среднем точного» асимптотического решения задачи погранслойными функциями позволяет удовлетворить условиям ТК) = 0 и.

Ро=0 0. Учет погранслоя позволяет уточнить полученное решение на 5 — 20%. Таким образом, погранслойные функции существенно уточняют найденное решение, особенно в областях вязких границ.

Определены условия, при выполнении которых отпадает необходимость построения погранслойных функций. Эти условия накладывают ограничения на функцию источников. В частности показано, что при нулевом температурном сигнале и при отсутствии источников (при постоянных источниках) в случае выровненного профиля скорости вязкие границы при Ро = 0 и исчезают. При произвольном профиле скорости условие для источника, при котором решение задачи не будет иметь погранслоя при Ро = 0, запишется как, а условие отсутствия вязкой границы при г = 0, Ро > 0 представится в виде.

Исследована динамика температурных аномалий с учетом радиальных распределений. Показано, что разница температур между центром и стенкой скважины растет со временем, затем достигает максимума и в дальнейшем уменьшается. Физически это соответствует формированию температурного перепада и последующему его уменьшению, вызванному прогревом окружающей скважину породы, что приводит к закономерному уменьшению теплового потока из скважины в окружающую среду. Установлено, что динамика температуры в области постоянных градиентов по оси г существенно отличается от изменений температуры в области меняющихся градиентов. На начальном этапе формируется стационарный профиль температуры жидкости в скважине. В дальнейшем изменение температуры определяется на основе квазистационарных процессов, соответствующих сдвигу стационарного профиля по оси температур. Изучено установление радиального профиля е (г,*, 0)-(е (г, г,0)) = Реу (1-н)((я (г))-я (г)), д{г, 0,?о)-(0(г, 0,?о)).

Д (г)) (Я (г))' 2ХТ0 Я (г) температуры в скважине в предположении выровненного и произвольного профилей скорости. Показано, что основное установление профиля температуры происходит при Бо < 1, т. е. в области, где реализуется приближение малых времен. Дальнейший рост температуры при Бо > 1 (в приближении больших времен) не превосходит 20% от полного значения достигаемого эффекта и при увеличении значения безразмерного времени стремится к стационарному распределению. Время установления стационарного профиля зависит от теплофизических свойств окружающей среды и составляет 1.3 — 7.9 часов. Установление стационарного температурного поля в окружающих породах не происходит, то есть требует бесконечного времени. В области меняющихся градиентов, например, вблизи температурных аномалий, установления стационарного температурного поля в потоке жидкости не происходит.

Проанализировано влияние температурного сигнала пласта на температурное поле в скважине с учетом радиального профиля температуры в скважине, это позволило уточнить динамику температурных аномалий, обусловленных вкладом температурного сигнала пласта. Показано, что наряду с зоной конвективного влияния (ЗКВ) пласта, верхняя граница которой, определяется соотношением 2 = Реу-Ро — у-т), существует зона влияния температурных сигналов пласта (ЗВТСП), размеры которой меньше зоны конвективного влияния. Положение верхней границы ЗВТСП — 2 т (точка У), существенно зависит от состава жидкости в скважине и теплофизических свойств окружающих пород. Уменьшение ЗВТСП в потоке нефти в сравнении с водой объясняется пониженной теплоемкостью, так что запасы тепла в передней части ЗКВ расходуются более заметно.