Ядро 42He. 
Некоторые проблемы физики элементарных частиц и постулат Гильберта

Из схемы энергетических связей в ядре ⁴₂He, показанной на рис. 4, видно, что эти связи образованы шестью парными взаимодействиями протонов, реализуемой двумя электронами. По этой причине можно предполагать, что энергия связи ядра ⁴₂He должна быть равна:

E_He4 = 2· 6·E_d? 42,80· 10-⁶ эрг. (40).

Дефект массы этого ядра ДM?(He4) = 4M_p + 2_me* — M?_He4 = 48,62· 10-²⁶ г. (41).

Этот дефект массы соответствует энергии связи.

E?(⁴₂He) = ДM?(He4)· c²? 43,70· 10-⁶ эрг. (42).

Такое согласие этих величин можно вполне считать удовлетворительным.

Ядро 63Li

Можно предполагать, что энергия связи ядра Li — 6 должна быть близка к сумме энергий связи ядра He — 4 и дейтрона, располагающегося на следующей оболочке:

E_Li6? E_He4 + E_d? 47,26· 10-⁶ эрг. (43).

Такое предположение возможно, если обмен электроном между протонами разных оболочек затруднён.

В то же время дефект массы этого ядра ДM?(Li6) = 6M_p + 3_me* — M?_Li6 = 54,30· 10-²⁶ г. (44).

и связанная с ним энергия связи.

E?(⁶₃Li) = ДM?(Li6)· c²? 48,80· 10-⁶ эрг. (45).

что действительно подтверждает слабую связь между протонами на разных оболочках.

Следует отметить, что с остальными лёгкими ядрами ситуация не столь проста. Ядро ³₁T состоит из трёх протонов и двух электронов, осуществляющих связь между ними. Перескок двух электронов в такой системе должен подчиняться постулату Паули. По-видимому, это является причиной того, что энергия связи трития не очень сильно превышает энергию связи He — 3.

Ядерные связи в ядре ⁷₃Li, казалось бы, могут быть представлены схемой E_Li7? E_He4 + E_T, но это представление ведёт к довольно грубой оценке. Однако для нестабильного ядра Be — 8 аналогичное представление E_Be8? 2E_He4 ведёт к очень хорошему согласию с измерениями.