Данная работа посвящена актуальной проблеме — обеспечению безопасности хранения отработавшего ядерного топлива и радиоактивных отходов.
Целью данной работы была разработка и обоснование экспериментального метода нейтрон — нейтронных совпадений для определения значения эффективного коэффициента размножения в глубокоподкритических размножающих средах.
За более чем полувековую историю существования ядерной энергетики в нашей стране и во всём мире произошло накопление большого количества отработанного ядерного топлива (ОЯТ) и радиоактивных отходов, содержащих делящиеся изотопы. И как следствие этого накопился ряд проблем связанных с безопасностью их хранения.
Ежегодно из активных зон эксплуатируемых в России реакторов выгружаются сотни тонн ОЯТ. В связи с недостаточной вместимостью хранилищ было принято решение об уплотнении размещаемого топлива с уменьшением шага решетки размещения отработанных тепловыделяющих сборок (ОТВС) реакторов. Так, на ЛАЭС к 2004 году примерно 84% от общего числа ОТВС в ХОЯТ хранятся таким образом [2]. Основными ограничениями в выборе шага размещения TBC в ХОЯТ являются требования ядерной безопасности, в соответствии с которыми эффективный коэффициент размножения £Эф в ХОЯТ не должен превышать 0.95 в нормальных и аварийных ситуациях.
Для исключения возможности возникновения самопроизвольной цепной реакции (СЦР) повышаются требования ядерной безопасности. Одним из способов по обеспечению безопасности хранения ОЯТ и радиоактивных отходов является возможность определения значения эффективного коэффициента размножения нейтронов [1] в подобных размножающих средах.
Представляемая работа появилась, как следствие решения двух поставленных задач: 1. Необходимость контроля наличия плутониевых изделий заявленной массы и обогащения, помещенных в специальные контейнеры. Примером таких контейнеров являются контейнеры, используемые на заводе МАЯК.
Для контроля массы плутониевых изделий в настоящее время применяется активный колодезный счетчик совпадений AWCC (Active Well Coincidence Counter) [35], предназначенный для учета и контроля перемещения образцов плутония (до нескольких килограмм). Измеряемые образцы с известным изотопным составом и массой помещаются внутрь счетчика совпадений, измеряются скорости счета одиночных, двойных и тройных совпадений. По существу производится относительная калибровка счетчика совпадений AWCC (т. е производится измерение зависимости изменения скорости счета и счета совпадений от помещения образцов плутония разной массы).
Но основным требованием в поставленной задаче было, то что бы при проведении измерений плутониевые изделия не извлекались из закрытых и опечатанных контейнеров. Изза геометрических размеров этих контейнеров использование существующего в настоящее время активного колодезного счетчика совпадений А\^СС не представлялось возможным.
К тому же существует возможность подмены плутониевых изделий с заявленным изотопным составом и массой на источники спонтанных нейтронов той же интенсивности. Например, можно заменить пять килограммов плутония 95% на три килограмма плутония 88% (с добавлением, возможно, других источников нейтронов).
Но размножающие свойства среды (в случае такой подмены) будут различаться от заявленной, и, как следствие этого, будут различаться значение эффективного коэффициента размножения нейтронов. Поэтому для контроля было решено применить метод, позволяющий определять величину эффективного коэффициента размножения нейтронов среды (при заявленном изотопном составе, и массе).
2. Кроме того, в процессе производства, переработки и утилизации делящихся материалов часть их может осаждаться в приёмных ёмкостях, отстойниках и т. д. По этой причине возникла необходимость проверить, имеются ли в приемной емкости цеха жидких радиоактивных отходов ФЭИ делящиеся изотопы, и определить, каково размножение нейтронов в ней. Предполагалось, что в емкости приемного бака № 17 здания хранения жидких радиоак.
239 тивных отходов (ЖРО) могли накопиться размножающие нейтроны нуклиды (а именно Ри, И), т. е. изотопный состав исследуемой среды был не известен. К тому же, пространственное распределение источников деления было так же неизвестно.
Необходимо отметить, что именно эта задача была поставлена в первую очередь и поэтому все последующие действия автора были направлены на решение этой задачи.
Отметим, что такого рода задачи по контролю уровня подкритичности представляют интерес не только для ФЭИ, но и для других подобных предприятий. Поэтому надежное измерение эффективного коэффициента размножения нейтронов в таких размножающих средах является ключевым моментом в проблеме контроля безопасности в перечисленных выше размножающих системах.
Существует несколько хорошо известных методов определения эффективного коэффициента размножения нейтронов в подкритических размножающих средах. Например, можно воспользоваться хорошо известным методом стреляющего источника (МСИ) или методом периодического импульсного нейтронного источника — импульсного нейтронного генератора (ИНГ).
Как правило, для применения метода стреляющего источника (МСИ) необходимо иметь в размножающей системе достаточно большой поток нейтронов. Правда, при значительных подкритичностях в реакторе (или любой другой размножающей системе) можно создать требуемый уровень плотности потока нейтронов внесением внешнего источника нейтронов большой интенсивности.
Этот метод удобен и при измерении значения реактивности в средах типа хранилищ ядерных материалов, критических стендов, производственных емкостей с делящимися материалами и др., если известен состав размножающей среды.
Некоторым неудобством является необходимость источника большой интенсивности, а так же необходимость быстроты его удаления и быстродействия измерительной аппаратуры. Кроме того, в задачах контроля за делящимся материалами в закрытых контейнерах (и в некоторых других случаях) его использовать нельзя.
Наличие импульсного нейтронного источника также предоставляет возможность изучать величину реактивности размножающей среды. Источник может быть как периодическим во времени, так и статистическим источником спонтанного деления ядер. На практике широко используется периодический импульсный нейтронный генератор (ИНГ). Например, для измерения подкритичности в ХОЯТ Ленинградской АЭС используют этот метод [40].
Измерение реактивности в методе ИНГ может производиться двумя методами: импульсным, а — методом и интегральным импульсным методом.
В импульсном, а — методе (а<0) регистрируется временная зависимость установившейся «стационарной» значение постоянной спада нейтронной плотности «эксп после импульсного введения нейтронов в среду. Для получения значения реактивности среды р$ = ——- необходимо знать значение эффективной доли запаздывающих нейтронов Д. и время генерации Л = — (? — время жизни до поглощения нейтрона). к.
Это простой и оперативный способ контролировать значение р%, например, в процессе набора критической массы или в процессе догрузки ХОЯТ. Однако значение времени жизни нейтронов до поглощения? рассчитывается с заметной погрешностью, если состав среды известен не точно, а также для сред с более жестким спектром нейтронов.
В интегральном импульсном методе трудностей, связанных с определением, а можно частично избежать, определяя экспериментально только площади под мгновенной и запаздывающей составляющей зарегистрированной временного распределения и тем самым определяется экспериментальная величина: ЭКСП ГУ /с р% =.
Отметим, однако, определение полной площади под мгновенной Бр не всегда возмох-но из — за электрических наводок в детекторе нейтронов.
Недостатком интегрального метода (как, впрочем, и метода стреляющего источника) является различие в эффективности регистрации мгновенных и запаздывающих нейтронов (пространственные эффекты). Это означает, что отношение площадей будет зависеть от области расположения детектора Ж и его спектральной чувствительности. Поэтому сравнение этого эксперимента с расчётом производится путём вычисления соответствующего отношения площадей 5|)'асч (?V) и £Расч (?V), которые получают их расчета «площади» области мгновенных нейтроновасч (Ж) и полной «площади» области всех нейтронов Б4 (IV). Конечні-" 4 (?V) но, связь между полученной таким образом рассчитанными величинами р$ —;
За) к — 1 и Р% ~ -Г > которой обычно интересуются, может быть установлена расчетным путем. эф.
Таким образом, для успешного применения этих двух методов необходимо выполнение некоторых условий:
— наличие большого потока нейтронов (в методе МСИ) который можно создать размещением в размножающей среде источника делений большой интенсивности, но в некоторых случаях это невозможно;
— в методе ИНГа, для расчета величин Д, ф, времени генерации Л, (IV) и.
Фасч о^} необходимо знать состав размножающей среды (что не всегда возможно) — к- 1.
— в обоих методах, измерив величину р $ = ——— реактивности размножающей среды, надо знать, что за основной делящийся элемент (уран или плутоний) находится в средеведь для этих элементов значение выхода запаздывающих нейтронов различаются в три раза;
— и, наконец, необходимо просто иметь возможность разместить в исследуемой среде сам ИНГ и детекторы, что так же не всегда возможно из — за условий проведения измерений.
Таким образом, проверить, есть ли размножение нейтронов, этими традиционными методами определения подкритичности не представлялось возможным из — за конструкционных особенностей исследуемых размножающих сред и неизвестности состава содержимого бака хранения ЖРО.
Вследствие этого для получения значений эффективных коэффициентов размножения нейтронов в таких средах были созданы две измерительные установки и разработан новый метод анализа результатов измерений нейтрон — нейтронных совпадений (по — существу это модифицированный метод Росси — а).
Для решения первой задачи была создана установка с применением детекторов быстрых нейтронов на основе водородосодержащих сцинтилляторов (монокристаллов стильбена) с использованием разделения импульсов от протонов отдачи и комптоновских электронов по форме импульсов тока [19]. Она позволяла одновременно регистрировать в трёх участках памяти компьютера амплитудные распределения (спектры) импульсов от комптоновских электронов, спектры от протонов отдачи и временное распределение импульсов, создаваемых протонами отдачи.
Оказалось, что спектры импульсов комптоновских электронов сильно отличаются по форме для плутониевых изделий с разным обогащением, что позволяет контролировать величину заявленного обогащения. Спектры нейтронов, получаемые после обработки спектров импульсов от протонов отдачи, позволяют отличать изделия из металлического плутония и его двуокиси. Порог регистрации нейтронов был примерно один мегаэлектронвольт, так что детекторы регистрировали только мгновенные нейтроны деления.
Одновременно с измерением амплитудных распределений в третьем участке памяти измерялось и временное распределение. Импульс от зарегистрированного нейтрона в одном детекторе служил стартом временного анализатора (ВА), а импульсы от зарегистрированных нейтронов в другом детекторе (или других детекторах) создавали в его каналах временное распределение Росси — а. Отсчёты от деления, послужившего стартом ВА (или от делений в этой «цепочке»), создавали коррелированную составляющую распределения, а от других делений — составляющую случайных совпадений.
Ранее измерения методом Росси — а проводились вблизи критического состояния, так что величина умножения нейтронов была порядка 103. Конечно, при таком умножении вкладом делений от спонтанного источника среды можно было пренебречь по сравнению со скоростью делений самой среды, как это и принято в традиционном подходе [5, 7, 9,11, 22]. Однако при уменьшении умножения нейтронов в скорость счета детектора всё больший вклад начинали давать нейтроны спонтанно делящегося источника.
Поэтому, во — первых, было предложено считать, что скорость отсчетов детектора и скорость отсчетов нейтрон — нейтронных совпадений (площадь под мгновенной составляющей зарегистрированного временного распределения Зр) определяется не только нейтронами от вынужденных делений среды, но и от нейтронов спонтанных делений ядер среды (или внесенного в среду спонтанно делящегося источника нейтронов известной интенсивности).
Оказалось, что при этом отношение среднего счета в канале временного анализатора (ширина канала Л/) в области некоррелированного фона N (обязанного регистрации только мгновенных нейтронов от других делений, не вызвавших старт ВА), к площади под всей коррелированной составляющей JpXAt связаны с произведением интенсивности делений спонтанного источника среды на величину подкритичности для мгновенных нейтронов.
— кр = -к+ &-Дэф [6].
Вторая задача решалась также путём измерения временного распределения Росси — а. Детектором служил один высокоэффективный Не — 3 счетчик всех нейтронов (СНМ — 18) в автокорреляционном режиме. В такой установке скорость счета нейтрон — нейтронных совпадений (площадь под мгновенной составляющей зарегистрированного временного распределения) также определяется не только мгновенными нейтронами от вынужденных делений среды, но и от нейтронов спонтанных делений ядер среды. Скорость же счета такого детектора определяется всеми, в том числе и запаздывающими нейтронами.
Отношение среднего счета в канале временного анализатора в области некоррелированного фона (обязанного регистрации всех нейтронов от других делений, не вызвавших старт ВА), к площади под всей коррелированной составляющей связаны с произведением интенсивности делений спонтанного источника среды на величину подкритичности 1 — * + гкр + а-*)(1-/в, ф) г, ф 1 М.
Таким образом, первой особенностью этого модифицированного метода является сравнительно слабая зависимость значение подкритичности от точности знания рассчитанной значение /?Эф. Так, например, если Д, ф равно 0,007 и погрешность в её знании составляет ± 10%, то для детекторов быстрых нейтронов погрешность в определении к для всего его диапазона изменения будет менее ±0,0007, т. е. пренебрежимо мала. Для детекторов нейтронов типа Не — 3 счетчика погрешность в определении к более заметна. Так, погрешность в определении к для к равного 0,5 равна 0,0014, для к равного 0,9 равна 0,0015, а для к равного 0,97 равна 0,0016,. В то же время, если результат измерений МСИ или ИНГа р$Кса равна.
15,87, (т. е. к равно 0,9), то погрешность в определении к равна 0,009, а для р$эксп равной 4,418, (к равно 0,97) равна 0,0029, т. е. новый метод менее чувствителен к погрешности Дзф .
Второй особенностью этого модифицированного метода является новый подход к учёту пространственных эффектов. Отметим, прежде всего, что использование в эксперименте только интегралов по времени — площади под всей коррелированной составляющей Зр хД/ и среднего счета в канале в области некоррелированного фона N означает, что приближения точечной модели, в том числе требование установления постоянной значение, а при этом не используются. Кроме того, в отличие от ИНГа, полная площадь под всей коррелированной составляющей находится без труда, поскольку старт ВА производится импульсом от регистрации нейтрона детектором, а не формированием импульса тока в ИНГе, который, как правило, сопровождается сетевыми наводками в счетном канале, искажающими временную зависимость спада нейтронной плотности вблизи старта.
Процесс получения пространственно — корреляционного фактора для подкритических систем с источником спонтанных делений основан на использовании стационарных неоднородных уравнений переноса для плотности потока всех нейтронов и мгновенных нейтронов.
Особенностью метода Росси — а является то обстоятельство, что коррелированные деления (одной цепочки) могут происходить в разных точках среды и чувствительность детектора к положению источника родившихся нейтронов различна. Ранее она полагалась равной х (рлк (х) з где <р + (х) — ценность нейтрона, родившегося в точке л- (по отношению к асимптотической мощности [10]), являющаяся решением сопряженного однородного условнокритического уравнения, а? — эффективность регистрации нейтронов, попавших в детектор. Знание ценности позволяет вычислить поправки, учитывающие конкретную конфигурацию размножающих сред (пространственно — корреляционный фактор, [9]). Однако это справедливо только вблизи критики, когда умножение нейтронов на несколько порядков больше единицы. Тогда, например, для однородной размножающей среды с цилиндрической симметрией и детектора, находящегося на границе, функция ценности (р{г, 2) максимальна в центре среды и минимальна на границе.
По мере удаления от критики положение детекторов относительно внесенного источника начинает играть все большую роль. Для расчета чувствительности детектора было предложено [15] использовать не решение сопряженного однородного условно — критического уравнения, а решение сопряженного уравнению переноса для плотности потока нейтронов по отношению к скорости счета детектора неоднородного уравнения <Р1 (х) [12] (см. так же [1], стр. 201 — 202). Вблизи критики зависимость функции <р1 (х) и от координат х близки, а вдали — различны. Например, для однородной размножающей среды с цилиндрической симметрией и детектора, находящегося на границе, функция ценности (рха (г, Z) максимальна на границе и минимальна в центре среды.
Заметим, что само понятие значение эффективного коэффициента размножения нейтронов в слабо размножающих средах является проблематичным. Процитируем популярный учебник [1]: «В элементарной теории реакторов к определяется как отношение числа нейтронов в двух последовательных поколениях, причём процесс деления рассматривается как событие, отделяющее одно поколение нейтронов от другого. В рамках теории переноса получено, что отношение плотностей нейтронов двух последовательных поколений в пределе Г -> оо будет стремиться к константе, не зависящей от пространственного и энергетического распределений, и только тогда эта константа равна А» [1, с. 37 — 39].
Отсюда следует, что для глубокоподкритических размножающих сред с малым временем жизни нейтрона до поглощения, т. е. с быстро спадающей плотностью нейтронов (когда количество нейтронов в двух соседних поколениях отличается в разы) такая константа, в силу своей малости, может оказаться недоступной для измерения.
Однако величина умножения, например, мгновенных нейтронов в среде, т. е. отношение всех нейтронов к числу нейтронов источника, всегда существует, и ее можно измерять во всем диапазоне подкритичности размножающих систем. Конечно, она зависит от типа и положения детектора, используемого при измерениях. Если чувствительность детектора равна <Р 1 (х) (так называемый «идеальный» детектор), то это & кР ~ V* ~ ^ р, если конкретный детектор <�Ра (х), то это р = У^ ~ к ар. Именно такая величина и измеряется в этом методе.
Для получения значение 1 — Р из измеренного отношения параметров Росси — а N.
— необходимо вычислить пространственно корреляционный фактор Вт [15]. Он оказывается дробно — билинейной комбинацией величин ^(х) и и зависит в основном от умножения нейтронов.
В итоге получаем:
Цп — (е5Д*))(1-^эксП) = ,.
А' КСТ ржсп где — изотопный корреляционный фактор, известный для каждого спонтанно делящегося изотопа, а (} - символ усреднения по всем координатам.
Эту полученную из эксперимента величину ка следует сравнить с рассчитанной кар. Эта разница карэксп — кар (и соответственно,аржт и есть отличие результатов измерений с конкретным детектором от результатов соответствующих расчетов для этого же детектора.
Таким образом, новый подход к учёту пространственных эффектов заключается в предлагаемом способе вычисления и вычисления отличия двух расчетных величин кр
Предложенный модифицированный метод нейтрон — нейтронных совпадений для определения значение эффективного коэффициента размножения был экспериментально обоснован в различных глубокоподкритических размножающих средах как известного (в блоках из металлического плутония и двуокиси плутония, в блоках из металлического урана, в под-критической сборке БФС (Быстрый Физический Стенд) из металлического урана, стали и натрия, на КС МАТР (Критический Стенд Малогабаритный Атомный Транспортабельный Реактор) в «сухих» регулярных решётках ТВЭЛов типа ВВЭР, на КС МАТР при разных уровнях заливки воды), так и неизвестного состава (приёмный бак цеха хранения и переработки жидких радиоактивных отходов ФЭИ).
Важной особенностью предлагаемого модифицированного метода нейтрон — нейтронных совпадений и метода вычисления пространственно — корреляционных факторов оказалась возможность определять значение эффективного коэффициента размножения нейтронов в диапазоне от нуля до величин примерно от 0,95 до 0,97. Этот диапазон соответствует требованиям ядерной безопасности для задач, обсуждаемых в этой работе.
Личное участие автора в получении результатов, изложенных в диссертации, заключается в следующем:
— в разработке модифицированного метода нейтрон — нейтронных совпадений (на базе метода Росси-альфа), для определения эффективного коэффициента размножения нейтронов в глубокоподкритических средах;
— в создании и отладке экспериментальных устройств с детекторами быстрых нейтронов на основе органических сцинтилляторов с дискриминацией гамма-лучей по времени высвечивания и с детекторами (Не — 3 счетчиками) в автокорреляционном режиме;
— в проведении измерений по определению эффективного коэффициента размножения нейтронов в различных глубокоподкритических размножающих средах известного и неизвестного состава и геометрии и их анализе;
Научная новизна заключается в следующем:
— предложен новый метод анализа экспериментов, проведенных методом Росси — а (метод нейтрон — нейтронных совпадений), позволяющий определить значение эффективного коэффициента размножения нейтронов при известном источнике спонтанных делений;
— впервые показано, что при выводе основных соотношений, связывающих измеренные величины с коэффициентом размножения нейтронов необходимо учитывать не только вынужденные деления ядер среды, но и спонтанные деления ядер источника;
— доказано, что при вычислении пространственно — корреляционных факторов необходимо применение решения сопряженного неоднородного уравнения переноса, а не решения сопряженного однородного условно-критического уравнения;
— показана слабая зависимость измеренного коэффициента размножения нейтронов от эффективной доли запаздывающих нейтронов.
Практическая ценность результатов работы состоит в разработке, испытании, обосновании и внедрении нового метода, позволяющего определить значение эффективного коэффициента размножения нейтронов в глубокоподкритической среде.
Следует отметить, что такого рода задачи по надежному измерению эффективного коэффициента размножения нейтронов представляют интерес не только для ФЭИ, но и для других институтов Росатома (РНЦ Курчатовский институт, ВНИИНМ, НИИАР и т. д.) и комбинатов (МАЯК, ГХК, СХК и т. д.), т. к. являются ключевым моментом в проблеме контроля безопасности в размножающих системах.
Получены результаты измерений эффективных коэффициентов размножения нейтронов с помощью созданной экспериментальной установки, использующей сцинтилляционные детекторы быстрых нейтронов. Данные результаты использованы при разработке методики измерений и создании прототипа установки для определения массы плутония в опломбированных контейнерах. В предлагаемом методе, дополнительно измеряя скорости счета тройных совпадений, можно определить величину спонтанного источника делений, величину умножения нейтронов и в результате массу заключенных в контейнеры изделий из плутония.
На защиту выносится:
1. Разработка метода измерений и анализа значений эффективных коэффициентов размножения нейтронов в различных глубокоподкритических размножающих средах.
2. Результаты определения эффективного коэффициента размножения нейтронов в глу-бокоподкритических размножающих средах известного состава и геометрии:
— в блоках из металлического плутония и двуокиси плутония,.
— в блоках из металлического урана,.
— в подкритической сборке БФС — 73 из металлического урана, стали и натрия,.
— на КС МАТР в «сухих» регулярных решётках ТВЭЛов типа ВВЭР,.
— на КС МАТР при разных уровнях заливки воды.
3. Результаты определения эффективного коэффициента размножения нейтронов в приёмном баке цеха хранения и переработки жидких радиоактивных отходов ФЭИ неизвестного состава и геометрии.
По теме диссертации выпущены следующие работы:
1. Грабежной В. А., Дулин В. В., Михайлов Г. М., Павлова О. Н. Определение глубоко-подкритических состояний размножающих сред методом Росси — альфа // Атомная энергия 2006. Т. 101. Вып.2. С. 140- 148.
2. Грабежной В. А., Дулин В. А., Дулин В. В., Михайлов Г. М. К вопросу определения умножения нейтронов в глубокоподкритических системах // Известия высших учебных заведений. Ядерная энергетика. Обнинск 2006. № 3. С. 34 — 43.
3. Дулин В. А., Дулин В. В., Измерения подкритических состояний размножающих сред //Атомнаяэнергия. 1999. Т. 86. Вып. 2. С. 99- 103.
4. Дулин В. В., К вопросу об определении абсолютной интенсивности источников методом совпадений // Известия высших учебных заведений. Ядерная энергетика. Обнинск 2002. № 4. С. 32−38.
5. Дулин В. В., Забродская С. А., О вкладе а—п реакции в интенсивность нейтронного излучения диоксид плутония // Ядерная энергетика. Обнинск 2005. № 4. С. 18 — 25.
6. Дулин В. В., Матвеенко И. П., Кулабухов Ю. С., Ткачук Н. Н. «Об одной возможности контроля плутониевых изделий в контейнерах». Препринт ФЭИ — 2827, 1999 г.
7. Дулин В. В., К вопросу определения умножения нейтронов в глубокоподкритических системах и массы делящегося вещества. Препринт 3070 — Обнинск: ФЭИ, 2006.
8. Дулин В. А., Дулин В. В., Определение подкритичности приемного бака цеха радиоактивных отходов. Отчет 9802 — Обнинск: ФЭИ, 1998.
9. Дулин В. А., Дулин В. В., Павлова О. Н. Определение умножения нейтронов в приемной емкости цеха радиоактивных отходов. Препринт 3069 — Обнинск: ФЭИ, 2006.
10. Бежунов Г. M., Дулин В. А., Дулин В. В., Матвеенко И. П., Перпективные методы контроля плутониевых изделий в контейнерах // Доклад на 3 — х сторонней встрече экспертоа России, США и МАГАТЭ. Обнинск, 10−13 марта 1998 г.
11. Дулин В. В., Грабежной В. А., Определение глубокоподкритических состояний размножающих сред методом Росси — альфа // Доклад на международном молодежном ядерном симпозиуме «DYSIVAI — 2004», Литва, Висагинас. 3−10 июля 2004. С. 24 — 32.
12. I. Matveenko, G. Mikhailov, V. Doulin et. all., «Development of the portable equipment complex for control of subcriticality of neutron multiplying systems» («Разработка портативного комплекса оборудования для контроля подкритичности размножающих систем»), Report on American Miclear Society’s Topical Meeting on Reactor Physics PHYSOR-2006, Vancouver, Canada, 2006.
Апробация работы.
Основные положения работы докладывались на международных конференциях и семинарах: доклад на 3 — х сторонней встрече экспертоа России, США и МАГАТЭ. Обнинск, 1998 г., доклад на международном молодежном ядерном симпозиуме «DYSAAI — 2004», Литва, 2004.г., доклад на конференции по Реакторной Физике PHYSOR-2006, Канада, 2006 г.
Результаты работы были опубликованы в шести статьях, трех препринтах и одном отчете.
Структура и основное содержание работы.
Диссертация состоит из введения, семи глав, заключения, приложения и списка литературы и источников. Объем работы составляет 158 страниц текста, куда входит 56 Рисунокун-ков, 30 таблиц, список использованных источников из 42 наименований, приложение на 6 стр.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
.
Предложен новый метод анализа экспериментов Росси — а (нейтрон — нейтронных совпадений), позволяющий определить величину эффективного коэффициента размножения нейтронов при известном источнике спонтанных делений.
Отличительной чертой этого метода является учёт спонтанных делений источника как при получении основных соотношений, связывающих измеренные величины с умножением нейтронов, так и при вычислении пространственно — корреляционных факторов, когда необходимо учитывать пространственные распределения не только вынужденных делений в среде, но и спонтанных делений источника.
При вычислении пространственно-корреляционных факторов необходимо использовать решения сопряженного (по отношению к скорости счета детектора) неоднородного уравнения переноса, а не решения сопряженного однородного условно — критического уравнения.
Важной особенностью такого подхода является независимость величины измеренного умножения нейтронов ни от знания времени жизни нейтронов, ни от приближения точечной модели кинетики и слабо зависит от знания величины эффективной доли запаздывающих нейтронов, что особенно важно для размножающих сред с неизвестным изотопным составом.
Создана установка, использующая высокоэффективные детекторы быстрых нейтронов и позволившая проверить предложенный метод путем определения величины эффективного коэффициента размножения нейтронов в диапазоне от 0,03 до 0,45 для различных размножающих сред известного состава и геометрии.
Метод так же апробирован для определения величины эффективного коэффициента размножения нейтронов в диапазоне от 0,75 до 0,97 в сборке стенда МАТР с топливом из двуокиси урана и водяным замедлителем, и в быстрой сборке БФС — 73 из металлического урана, стали и натрия.
Этим методом был определен эффективный коэффициент размножения нейтронов размножающей среды неизвестного состава и геометрии в приёмном баке цеха хранения и переработки жидких радиоактивных отходов ФЭИ. Оказалось, что он не превышает 0,1.
Метод пригоден для контроля наличия и массы плутониевых изделий, помещенных в специальные контейнеры при заявленных изотопном составе и массе.
В заключении отметим, что такого рода задачи по контролю уровня подкритичности представляют интерес не только для ФЭИ, но и для других подобных предприятий, так как надежное измерение эффективного коэффициента размножения нейтронов в размножающих средах является ключевым моментом в проблеме контроля безопасности.
