ΠΠ½ΠΎΠΌΠ°Π»ΡΠ½ΡΠ΅ ΡΠ°Π·ΠΌΠ΅ΡΠ½ΠΎΡΡΠΈ ΠΎΠΏΠ΅ΡΠ°ΡΠΎΡΠΎΠ² ΠΠΈΠ»ΡΡΠΎΠ½Π° Π’Π²ΠΈΡΡΠ°-2 Π² ΡΡΠΏΠ΅ΡΡΠΈΠΌΠΌΠ΅ΡΡΠΈΡΠ½ΡΡ ΡΠ΅ΠΎΡΠΈΡΡ
ΠΠ²Π°ΡΠΊ-ΠΏΠ°ΡΡΠΎΠ½Π½Π°Ρ ΠΌΠΎΠ΄Π΅Π»Ρ ΠΡΡΡΠΊΠ΅Π½Π° ΠΈ Π€Π΅ΠΉΠ½ΠΌΠ°Π½Π° (3, 4) Π΄Π°ΡΡ ΠΏΡΠΎΡΡΡΡ ΡΠΈΠ·ΠΈΡΠ΅ΡΠΊΡΡ Ρ ΠΊΠ°ΡΡΠΈΠ½Ρ ΡΠΊΠ΅ΠΉΠ»ΠΈΠ½Π³Π° ΡΡΡΡΠΊΡΡΡΠ½ΡΡ ΡΡΠ½ΠΊΡΠΈΠΉ, ΠΊΠΎΡΠΎΡΡΠΉ Π±ΡΠ» ΠΏΡΠ΅Π΄ΡΠΊΠ°Π·Π°Π½ ΠΡΡΡΠΊΠ΅Π½ΡΠΌ ΠΈΠ½Π°Π±Π»ΡΠ΄Π°Π»ΡΡ Π² ΠΏΠ΅ΡΠ²ΡΡ ΡΠΊΡΠΏΠ΅ΡΠΈΠΌΠ΅Π½ΡΠ°Ρ ΠΏΠΎ Π³Π»ΡΠ±ΠΎΠΊΠΎ-Π½Π΅ΡΠΏΡΡΠ³ΠΎΠΌΡ ΡΠ°ΡΡΠ΅ΡΠ½ΠΈΡ Π² SLAC, Π³Π΄Π΅ Π±ΡΠ»Π° ΠΏΠΎΠ»ΡΡΠ΅Π½Π° ΠΏΡΠΈΠ±Π»ΠΈΠΆΡΠ½Π½Π°Ρ Π½Π΅Π·Π°Π²ΠΈΡΠΈΠΌΠΎΡΡΡ ΡΡΡΡΠΊΡΡΡΠ½ΡΡ ΡΡΠ½ΠΊΡΠΈΠΉ ΠΎΡ ΠΏΠ΅ΡΠ΅Π΄Π°Π½Π½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΈΠΌΠΏΡΠ»ΡΡΠ°. ΠΠΎΠ΄Π΅Π»Ρ ΠΎΡΠ½ΠΎΠ²ΡΠ²Π°Π΅ΡΡΡ Π½Π° ΡΡΠ²Π΅ΡΠΆΠ΄Π΅Π½ΠΈΠΈ, ΡΡΠΎ ΠΏΡΠΎΡΠΎΠ½ (Π°Π΄ΡΠΎΠ½) ΡΠΎΡΡΠΎΠΈΡ ΠΈΠ· ΡΠΎΡΠ΅ΡΠ½ΡΡ … Π§ΠΈΡΠ°ΡΡ Π΅ΡΡ >
Π‘ΠΎΠ΄Π΅ΡΠΆΠ°Π½ΠΈΠ΅
- ΠΠ»Π°Π²Π° I. ΠΠ²Π΅Π΄Π΅Π½ΠΈΠ΅
- 1. 1. Π£ΡΠ°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΡ ΡΠ²ΠΎΠ»ΡΡΠΈΠΈ Π² ΠΠ₯Π
- 1. 1. 1. Π£ΡΠ°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΠ΅ ΠΠΠΠΠ. Π
- 1. 1. 2. Π£ΡΠ°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΠ΅ ΠΠ -ΠΠ
- 1. 1. 3. Π£ΡΠ°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΠ΅ ΠΠ€ΠΠ
- 1. 2. Π‘Π²ΡΠ·Ρ ΠΌΠ΅ΠΆΠ΄Ρ ΡΡΠ°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΡΠΌΠΈ ΠΠ€ΠΠ ΠΈ ΠΠΠΠΠ Π² N ~ 4 ΡΡΠΏΠ΅ΡΡΠΈΠΌΠΌΠ΅ΡΡΠΈΡΡ Π½ΠΎΠΉ ΡΠ΅ΠΎΡΠΈΠΈ Π―Π½Π³Π°-ΠΠΈΠ»Π»ΡΠ°
- 1. 1. Π£ΡΠ°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΡ ΡΠ²ΠΎΠ»ΡΡΠΈΠΈ Π² ΠΠ₯Π
- ΠΠ»Π°Π²Π° II. ΠΠ½ΠΎΠΌΠ°Π»ΡΠ½ΡΠ΅ ΡΠ°Π·ΠΌΠ΅ΡΠ½ΠΎΡΡΠΈ ΠΎΠΏΠ΅ΡΠ°ΡΠΎΡΠΎΠ² ΠΠΈΠ»ΡΡΠΎΠ½Π° ΡΠ²ΠΈΡΡΠ°-2 Π΄Π»Ρ ΡΠ°ΡΡΠ΅ΡΠ½ΠΈΡ Π²ΠΏΠ΅ΡΡΠ΄ Π² N = 4 Π‘Π―Π
- 2. 1. N = 4 ΡΡΠΏΠ΅ΡΡΠΈΠΌΠΌΠ΅ΡΡΠΈΡΠ½Π°Ρ ΡΠ΅ΠΎΡΠΈΠΈ Π―Π½Π³Π°-ΠΠΈΠ»Π»ΡΠ°
- 2. 2. ΠΡΡΠΈΡΠ»Π΅Π½ΠΈΠ΅ Π΄Π²ΡΡ
ΠΏΠ΅ΡΠ»Π΅Π²ΡΡ
ΠΌΠ°ΡΡΠΈΡΠ½ΡΡ
ΡΠ»Π΅ΠΌΠ΅Π½ΡΠΎΠ² ΠΎΠΏΠ΅ΡΠ°ΡΠΎΡΠΎΠ² ΠΠΈΠ»ΡΡΠΎΠ½Π° ΡΠ²ΠΈΡΡΠ°
- 2. 2. 1. ΠΠ΅ΠΏΠΎΠ»ΡΡΠΈΠ·ΠΎΠ²Π°Π½Π½ΡΠΉ ΡΠ»ΡΡΠ°ΠΉ
- 2. 2. 2. ΠΠΎΠ»ΡΡΠΈΠ·ΠΎΠ²Π°Π½Π½ΡΠΉ ΡΠ»ΡΡΠ°ΠΉ
- 2. 3. ΠΠ΄Π‘/ΠΠ’Π ΡΠΎΠΎΡΠ²Π΅ΡΡΡΠ²ΠΈΠ΅
- ΠΠ»Π°Π²Π° III. Π―Π΄ΡΠ° ΡΠ²ΠΎΠ»ΡΡΠΈΠΈ ΠΈ Π°Π½ΠΎΠΌΠ°Π»ΡΠ½ΡΠ΅ ΡΠ°Π·ΠΌΠ΅ΡΠ½ΠΎΡΡΠΈ ΠΎΠΏΠ΅ΡΠ°ΡΠΎΡΠΎΠ² ΠΠΈΠ»ΡΡΠΎΠ½Π° Π² Jf = 1 ΡΡΠΏΠ΅ΡΡΠΈΠΌΠΌΠ΅ΡΡΠΈΡΠ½ΠΎΠΉ ΠΌΠΎΠ΄Π΅Π»ΠΈ ΠΠ΅ΡΡΠ°-ΠΡΠΌΠΈΠ½ΠΎ
- 3. 1. ΠΠΎΠ΄Π΅Π»Ρ ΠΠ΅ΡΡΠ°-ΠΡΠΌΠΈΠ½ΠΎ
- 3. 1. 1. ΠΠΎΠ·ΠΎΠ½Π½ΡΠ΅ ΠΎΠΏΠ΅ΡΠ°ΡΠΎΡΡ
- 3. 1. 2. Π€Π΅ΡΠΌΠΈΠΎΠ½Π½ΡΠΉ ΠΎΠΏΠ΅ΡΠ°ΡΠΎΡ
- 3. 2. ΠΠΎΠ½ΡΠΎΡΠΌΠ½ΠΎΠ΅ Π’ΠΎΠΆΠ΄Π΅ΡΡΠ²ΠΎ Π£ΠΎΡΠ΄Π°
- 3. 2. 1. ΠΠΎΠ·ΠΎΠ½Π½ΡΠΉ ΠΎΠΏΠ΅ΡΠ°ΡΠΎΡΡ
- 9. 3.2.2 Π€Π΅ΡΠΌΠΈΠΎΠ½Π½ΡΠΉ ΠΎΠΏΠ΅ΡΠ°ΡΠΎΡ
- 3. 3. Π‘ΡΠΏΠ΅ΡΡΠΈΠΌΠΌΠ΅ΡΡΠΈΡΠ½ΠΎΠ΅ ΡΠΎΠΆΠ΄Π΅ΡΡΠ²ΠΎ Π£ΠΎΡΠ΄Π°
- 3. 4. Π Π΅ΡΠ΅Π½ΠΈΠ΅ ΡΡΠ°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΡ ΡΠ²ΠΎΠ»ΡΡΠΈΠΈ Π² ΡΠ»Π΅Π΄ΡΡΡΠ΅ΠΌ ΠΏΠΎΡΠ»Π΅ Π»ΠΈΠ΄ΠΈΡΡΡΡΠ΅Π³ΠΎ ΠΏΡΠΈΠ±Π»ΠΈΠΆΠ΅Π½ΠΈΠΈ
- 3. 1. ΠΠΎΠ΄Π΅Π»Ρ ΠΠ΅ΡΡΠ°-ΠΡΠΌΠΈΠ½ΠΎ
- 4. 1. ΠΠΎΠ½ΡΠΎΡΠΌΠ½ΡΠ΅ ΠΎΠΏΠ΅ΡΠ°ΡΠΎΡΡ ΡΠ²ΠΈΡΡΠ°-2 Π² ΠΠ = 4 Π‘Π―Π
- 4. 2. Π‘ΡΠΏΠ΅ΡΡΠΈΠΌΠΌΠ΅ΡΡΠΈΡΠ½ΠΎΠ΅ ΡΠΎΠΆΠ΄Π΅ΡΡΠ²ΠΎ Π£ΠΎΡΠ΄Π°
- 4. 3. Π£Π½ΠΈΠ²Π΅ΡΡΠ°Π»ΡΠ½Π°Ρ Π°Π½ΠΎΠΌΠ°Π»ΡΠ½Π°Ρ ΡΠ°Π·ΠΌΠ΅ΡΠ½ΠΎΡΡΡ Π² N = 4 Π‘Π―Π
- 5. 1. ΠΠ°Ρ ΠΎΠΆΠ΄Π΅Π½ΠΈΠ΅ ΡΠΎΠ±ΡΡΠ²Π΅Π½Π½ΡΡ Π·Π½Π°ΡΠ΅Π½ΠΈΠΉ ΠΌΠ°ΡΡΠΈΡΡ Π°Π½ΠΎΠΌΠ°Π»ΡΠ½ΡΡ ΡΠ°Π·ΠΌΠ΅ΡΠ½ΠΎΡΡΠ΅ΠΉ Ρ Π― — 4 Π‘Π―Π
- 5. 2. Π’ΡΡΡ
ΠΏΠ΅ΡΠ»Π΅Π²ΡΠ΅ ΠΏΠΎΠΏΡΠ°Π²ΠΊΠΈ ΠΊ ΡΠ½ΠΈΠ²Π΅ΡΡΠ°Π»ΡΠ½ΠΎΠΉ Π°Π½ΠΎΠΌΠ°Π»ΡΠ½ΠΎΠΉ ΡΠ°Π·ΠΌΠ΅ΡΠ½ΠΎΡΡΠΈ
- 5. 2. 1. ΠΡΠ΅Π΄ΡΠ» j —> ΠΎΠΎ
- 5. 2. 2. ΠΡΠ΅Π΄Π΅Π» j -*
- 5. 2. 3. ΠΡΠ΅Π΄Π΅Π» j -" -1 — Π³, Π³ >
- 5. 3. ΠΡΠ΅Π΄Π΅Π» j —* ΠΎΠΎ ΠΈ ΠΠ΄Π‘/ΠΠ’Π ΡΠΎΠΎΡΠ²Π΅ΡΡΡΠ²ΠΈΠ΅
- 5. 4. ΠΠΏΠ΅ΡΠ°ΡΠΎΡ Π΄ΠΈΠ»Π°ΡΠ°ΡΠΈΠΉ Π² N — 4 Π‘Π―Π ΠΈ ΠΈΠ½ΡΠ΅Π³ΡΠΈΡΡΠ΅ΠΌΠΎΡΡΡ
ΠΠ½ΠΎΠΌΠ°Π»ΡΠ½ΡΠ΅ ΡΠ°Π·ΠΌΠ΅ΡΠ½ΠΎΡΡΠΈ ΠΎΠΏΠ΅ΡΠ°ΡΠΎΡΠΎΠ² ΠΠΈΠ»ΡΡΠΎΠ½Π° Π’Π²ΠΈΡΡΠ°-2 Π² ΡΡΠΏΠ΅ΡΡΠΈΠΌΠΌΠ΅ΡΡΠΈΡΠ½ΡΡ ΡΠ΅ΠΎΡΠΈΡΡ (ΡΠ΅ΡΠ΅ΡΠ°Ρ, ΠΊΡΡΡΠΎΠ²Π°Ρ, Π΄ΠΈΠΏΠ»ΠΎΠΌ, ΠΊΠΎΠ½ΡΡΠΎΠ»ΡΠ½Π°Ρ)
ΠΠ²Π°Π½ΡΠΎΠ²Π°Ρ Ρ ΡΠΎΠΌΠΎΠ΄ΠΈΠ½Π°ΠΌΠΈΠΊΠ° (ΠΠ₯Π), ΠΎΡΠΊΡΡΡΠ°Ρ ΠΠ΅Π»Π»-ΠΠ°Π½Π½ΠΎΠΌ, Π€ΡΠΈΡΡΡΠ΅ΠΌ ΠΈ ΠΠ΅ΠΉΡΠ²ΠΈΠ»-Π»Π΅ΡΠΎΠΌ [1], ΡΠ²Π»ΡΠ΅ΡΡΡ Ρ ΠΎΡΠΎΡΠΎ ΠΏΠΎΠ΄ΡΠ²Π΅ΡΠΆΠ΄ΡΠ½Π½ΠΎΠΉ Π½Π° Π΄Π°Π½Π½ΡΠΉ ΠΌΠΎΠΌΠ΅Π½Ρ ΠΌΠΈΠΊΡΠΎΡΠΊΠΎΠΏΠΈΡΠ΅ΡΠΊΠΎΠΉ ΡΠ΅ΠΎΡΠΈΠ΅ΠΉ ΡΠΈΠ»ΡΠ½ΡΡ Π²Π·Π°ΠΈΠΌΠΎΠ΄Π΅ΠΉΡΡΠ²ΠΈΠΉ. ΠΡΠΎ ΠΏΠ΅ΡΠ΅Π½ΠΎΡΠΌΠΈΡΡΠ΅ΠΌΠ°Ρ Π½Π΅Π°Π±Π΅Π»Π΅Π²Π° ΠΊΠ°Π»ΠΈΠ±ΡΠΎΠ²ΠΎΡΠ½Π°Ρ ΡΠ΅ΠΎΡΠΈΡ [2] ΠΎΡΠ½ΠΎΠ²Π°Π½Π½Π°Ρ Π½Π° ΡΠ²Π΅ΡΠΎΠ²ΠΎΠΉ Π³ΡΡΠΏΠΏΠ΅ SUc (3) ΠΈ ΡΠΎΠ΄Π΅ΡΠΆΠ°ΡΠ°Ρ ΠΊΠ²Π°ΡΠΊΠΈ ΠΈ Π³Π»ΡΠΎΠ½Ρ Π² ΠΊΠ°ΡΠ΅ΡΡΠ²Π΅ ΡΠ»Π΅ΠΌΠ΅Π½ΡΠ°ΡΠ½ΡΡ ΠΏΠΎΠ»Π΅ΠΉ. ΠΠ»Π°Π²Π½Π°Ρ ΠΌΠΎΡΠΈΠ²Π°ΡΠΈΡ Π² ΠΏΠΎΠ»ΡΠ·Ρ Π½Π΅Π°Π±Π΅Π»Π΅Π²ΠΎΠΉ ΠΊΠ°Π»ΠΈΠ±ΡΠΎΠ²ΠΎΡΠ½ΠΎΠΉ ΡΠ΅ΠΎΡΠΈΠΈ, ΠΈΠΌΠ΅ΡΡΠ΅ΠΉ Π°ΡΠΈΠΌΠΏΡΠΎΡΠΈΡΠ΅ΡΠΊΡΡ ΡΠ²ΠΎΠ±ΠΎΠ΄Ρ, ΠΏΡΠΎΠΈΡΡ ΠΎΠ΄ΠΈΡ ΠΎΡ ΠΏΠ°ΡΡΠΎΠ½Π½ΠΎΠΉ ΠΌΠΎΠ΄Π΅Π»ΠΈ Π³Π»ΡΠ±ΠΎΠΊΠΎ-Π½Π΅ΡΠΏΡΡΠ³ΠΎΠ³ΠΎ ΡΠ°ΡΡΠ΅ΡΠ½ΠΈΡ (ΠΠΠ ), Π² ΡΠΎΠΎΡΠ²Π΅ΡΡΡΠ²ΠΈΠΈ Ρ ΠΊΠΎΡΠΎΡΠΎΠΉ ΠΏΠ°ΡΡΠΎΠ½Ρ (ΠΊΠ²Π°ΡΠΊΠΈ) Π²Π΅Π΄ΡΡ ΡΠ΅Π±Ρ ΠΊΠ°ΠΊ ΡΠ²ΠΎΠ±ΠΎΠ΄Π½ΡΠ΅ ΡΠ°ΡΡΠΈΡΡ Π² ΠΆΡΡΡΠΊΠΈΡ , Π²ΡΡΠΎΠΊΠΎΡΠ½Π΅ΡΠ³Π΅ΡΠΈΡΠ½ΡΡ ΡΠΎΡΠ΄Π°ΡΠ΅Π½ΠΈΡΡ .
ΠΠ²Π°ΡΠΊ-ΠΏΠ°ΡΡΠΎΠ½Π½Π°Ρ ΠΌΠΎΠ΄Π΅Π»Ρ ΠΡΡΡΠΊΠ΅Π½Π° ΠΈ Π€Π΅ΠΉΠ½ΠΌΠ°Π½Π° (3, 4) Π΄Π°ΡΡ ΠΏΡΠΎΡΡΡΡ ΡΠΈΠ·ΠΈΡΠ΅ΡΠΊΡΡ Ρ ΠΊΠ°ΡΡΠΈΠ½Ρ ΡΠΊΠ΅ΠΉΠ»ΠΈΠ½Π³Π° ΡΡΡΡΠΊΡΡΡΠ½ΡΡ ΡΡΠ½ΠΊΡΠΈΠΉ, ΠΊΠΎΡΠΎΡΡΠΉ Π±ΡΠ» ΠΏΡΠ΅Π΄ΡΠΊΠ°Π·Π°Π½ ΠΡΡΡΠΊΠ΅Π½ΡΠΌ [3] ΠΈΠ½Π°Π±Π»ΡΠ΄Π°Π»ΡΡ Π² ΠΏΠ΅ΡΠ²ΡΡ ΡΠΊΡΠΏΠ΅ΡΠΈΠΌΠ΅Π½ΡΠ°Ρ ΠΏΠΎ Π³Π»ΡΠ±ΠΎΠΊΠΎ-Π½Π΅ΡΠΏΡΡΠ³ΠΎΠΌΡ ΡΠ°ΡΡΠ΅ΡΠ½ΠΈΡ Π² SLAC, Π³Π΄Π΅ Π±ΡΠ»Π° ΠΏΠΎΠ»ΡΡΠ΅Π½Π° ΠΏΡΠΈΠ±Π»ΠΈΠΆΡΠ½Π½Π°Ρ Π½Π΅Π·Π°Π²ΠΈΡΠΈΠΌΠΎΡΡΡ ΡΡΡΡΠΊΡΡΡΠ½ΡΡ ΡΡΠ½ΠΊΡΠΈΠΉ ΠΎΡ ΠΏΠ΅ΡΠ΅Π΄Π°Π½Π½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΈΠΌΠΏΡΠ»ΡΡΠ°. ΠΠΎΠ΄Π΅Π»Ρ ΠΎΡΠ½ΠΎΠ²ΡΠ²Π°Π΅ΡΡΡ Π½Π° ΡΡΠ²Π΅ΡΠΆΠ΄Π΅Π½ΠΈΠΈ, ΡΡΠΎ ΠΏΡΠΎΡΠΎΠ½ (Π°Π΄ΡΠΎΠ½) ΡΠΎΡΡΠΎΠΈΡ ΠΈΠ· ΡΠΎΡΠ΅ΡΠ½ΡΡ Π½Π΅Π²Π·Π°ΠΈΠΌΠΎΠ΄Π΅ΠΉΡΡΠ²ΡΡΡΠΈΡ ΡΠ΅Π½ΡΡΠΎΠ² ΡΠ°ΡΡΠ΅ΡΠ½ΠΈΡ — ΠΏΠ°ΡΡΠΎΠ½ΠΎΠ². ΠΠ°Π½Π½ΠΎΠ΅ ΠΏΡΠΎΡΡΠΎΠ΅ ΠΏΡΠ΅Π΄ΠΏΠΎΠ»ΠΎΠΆΠ΅Π½ΠΈΠ΅ ΠΏΠΎΠ·Π²ΠΎΠ»ΠΈΠ»ΠΎ ΠΏΠΎΠ»ΡΡΠΈΡΡ Π²Π°ΠΆΠ½ΡΠ΅ ΡΠ΅Π·ΡΠ»ΡΡΠ°ΡΡ, ΠΊΠ°ΡΠ°ΡΡΠΈΠ΅ΡΡ Π²Π½ΡΡΡΠ΅Π½Π½Π΅ΠΉ ΡΡΡΡΠΊΡΡ-^ ΡΡ Π°Π΄ΡΠΎΠ½ΠΎΠ² ΠΈ ΡΠΎΡΡΠ°Π²Π»ΡΡΡΠΈΡ ΠΈΡ ΡΠ»Π΅ΠΌΠ΅Π½ΡΠ°ΡΠ½ΡΡ ΡΠ°ΡΡΠΈΡ, ΠΊΠΎΡΠΎΡΡΠ΅ Π±ΡΠ»ΠΈ ΠΎΡΠΎΠΆΠ΄Π΅ΡΡΠ²Π»Π΅Π½ΡΡ ΠΊΠ²Π°ΡΠΊΠ°ΠΌΠΈ ΠΈ Π³Π»ΡΠΎΠ½Π°ΠΌΠΈ. Π£ΡΡΡ Π²Π·Π°ΠΈΠΌΠΎΠ΄Π΅ΠΉΡΡΠ²ΠΈΡ ΠΌΠ΅ΠΆΠ΄Ρ ΠΏΠ°ΡΡΠΎΠ½Π°ΠΌΠΈ Π²Π΅Π΄ΡΡ ΠΊ Π²ΠΎΠ·ΠΌΠΎΠΆΠ½ΠΎΡΡΠΈ ΠΈΠ·ΡΡΠ΅Π½ΠΈΡ Π΄ΠΈΠ½Π°ΠΌΠΈΠΊΠΈ ΡΠΈΠ»ΡΠ½ΡΡ Π²Π·Π°ΠΈΠΌΠΎΠ΄Π΅ΠΉΡΡΠ²ΠΈΠΉ. ΠΠ΄Π½Π°ΠΊΠΎ ΠΈΠ·-Π·Π° Π½Π΅ΡΠ°Π·ΡΠ΅ΡΡΠ½Π½ΡΡ Π΄ΠΎ ΡΠΈΡ ΠΏΠΎΡ ΠΏΡΠΎΠ±Π»Π΅ΠΌ ΡΠ²ΡΠ·Π°Π½Π½ΡΡ ΡΠΎΡΡΠΎΡΠ½ΠΈΠΉ, Π½Π΅Π²ΠΎΠ·ΠΌΠΎΠΆΠ½ΠΎ ΠΏΡΠ΅Π΄ΡΠΊΠ°Π·Π°ΡΡ ΠΈΠ·ΠΌΠ΅ΡΡΠ΅ΠΌΡΠ΅ Π½Π°Π±Π»ΡΠ΄Π°Π΅ΠΌΡΠ΅ ΠΈΠ· ΠΏΠ΅ΡΠ²ΡΡ ΠΏΡΠΈΠ½ΡΠΈΠΏΠΎΠ². Π‘ΡΠ°Π½Π΄Π°ΡΡΠ½ΠΎΠ΅ ΠΏΡΠΈΠ±Π»ΠΈΠΆΠ΅Π½ΠΈΠ΅, ΠΊΠΎΡΠΎΡΠΎΠ΅ ΠΏΡΠ΅ΠΎΠ΄ΠΎΠ»Π΅Π²Π°Π΅Ρ ΡΡΠΈ ΡΡΡΠ΄Π½ΠΎΡΡΠΈ ΠΎΡΠ½ΠΎΠ²Π°Π½ΠΎ Π½Π° ΡΠ΅ΠΎΡΠ΅ΠΌΠ°Ρ ΠΎ ΡΠ°ΠΊΡΠΎΡΠΈΠ·Π°ΡΠΈΠΈ, ΠΊΠΎΡΠΎΡΡΠ΅ ΠΏΠΎΠ·Π²ΠΎΠ»ΡΡΡ ΡΠ°Π·Π΄Π΅Π»ΠΈΡΡ Π΄Π»Ρ ΠΊΠ°ΠΆΠ΄ΠΎΠ³ΠΎ ΠΏΡΠΎΡΠ΅ΡΡΠ° ΡΠΈΠ·ΠΈΠΊΡ ΠΌΠ°Π»ΡΡ ΡΠ°ΡΡΡΠΎΡΠ½ΠΈΠΉ (ΠΏΠ΅ΡΡΡΡΠ±Π°ΡΠΈΠ²Π½ΡΡ ΠΈΠ»ΠΈ ΠΆΡΡΡΠΊΡΡ) ΠΈ ΡΠΈΠ·ΠΈΠΊΡ Π±ΠΎΠ»ΡΡΠΈΡ ΡΠ°ΡΡΡΠΎΡΠ½ΠΈΠΉ (Π½Π΅ΠΏΠ΅ΡΡΡΡΠ±Π°ΡΠΈΠ²Π½ΡΡ ΠΈΠ»ΠΈ ΠΌΡΠ³ΠΊΡΡ). ΠΡΠ³ΠΊΠΈΠΉ Π²ΠΊΠ»Π°Π΄ ΠΎΠΏΠΈΡΡΠ²Π°Π΅ΡΡΡ Π·Π½Π°ΡΠ΅Π½ΠΈΡΠΌΠΈ ΠΌΠ°ΡΡΠΈΡΠ½ΡΡ ΡΠ»Π΅ΠΌΠ΅Π½ΡΠΎΠ² ΡΠΎΠΎΡΠ²Π΅ΡΡΡΠ²ΡΡΡΠΈΡ ΠΎΠΏΠ΅ΡΠ°ΡΠΎΡΠΎΠ² Π² ΠΎΠ±ΠΊΠ»Π°Π΄ΠΊΠ°Ρ ΠΌΠ΅ΠΆΠ΄Ρ Π°Π΄ΡΠΎΠ½Π½ΡΠΌΠΈ ΡΠΎΡΡΠΎΡΠ½ΠΈΡΠΌΠΈ, Ρ ΠΏΡΠΈΠΌΠ΅Π½Π΅Π½ΠΈΠ΅ΠΌ ΡΠΎΠΎΡΠ²Π΅ΡΡΡΠ²ΡΡΡΠΈΡ ΡΡΠ°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΠΉ ΡΠ²ΠΎΠ»ΡΡΠΈΠΈ, ΠΊΠΎΡΠΎΡΡΠ΅ Π΄Π°ΡΡ ΠΈΡ Π·Π°Π²ΠΈΡΠΈΠΌΠΎΡΡΡ ΠΎΡ ΠΌΠ°ΡΡΡΠ°Π±Π° (Π²ΠΈΡΡΡΠ°Π»ΡΠ½ΠΎΡΡΠ΅ΠΉ ΠΈΠ»ΠΈ ΡΠ½Π΅ΡΠ³ΠΈΠΉ ΠΏΠ°ΡΡΠΎΠ½ΠΎΠ²). ΠΡΠΎΡ Π²ΠΊΠ»Π°Π΄ ΡΠ²ΡΠ·Π°Π½ Ρ Π½Π΅ΠΏΠ΅ΡΡΡΡΠ±Π°ΡΠΈΠ²Π½ΡΠΌΠΈ ΡΡΡΠ΅ΠΊΡΠ°ΠΌΠΈ ΠΈ ΠΌΠΎΠΆΠ΅Ρ Π±ΡΡΡ Π½Π°ΠΉΠ΄Π΅Π½ ΠΈΠ· ΡΠΊΡΠΏΠ΅ΡΠΈΠΌΠ΅Π½ΡΠ°Π»ΡΠ½ΡΡ Π΄Π°Π½Π½ΡΡ . Π ΡΠΎ ΠΆΠ΅ Π²ΡΠ΅ΠΌΡ, ΠΈΡΠΏΠΎΠ»ΡΠ·ΡΡ Π·Π°ΠΌΠ΅ΡΠ°ΡΠ΅Π»ΡΠ½ΠΎΠ΅ ΡΠ²ΠΎΠΉΡΡΠ²ΠΎ Π°ΡΠΈΠΌΠΏΡΠΎΡΠΈΡΠ΅ΡΠΊΠΎΠΉ ΡΠ²ΠΎΠ±ΠΎΠ΄Ρ (ΡΠ²Π»ΡΡΡΠΈΠΌΡΡ ΡΠ»Π΅Π΄ΡΡΠ²ΠΈΠ΅ΠΌ Π½Π΅Π°Π±Π΅Π»Π΅Π²ΠΎΠΉ ΠΏΡΠΈΡΠΎΠ΄Ρ ΠΊΠ°Π»ΠΈΠ±ΡΠΎΠ²ΠΎΡΠ½ΠΎΠΉ Π³ΡΡΠΏΠΏΡ), ΠΆΡΡΡΠΊΠΈΠ΅ ΠΏΡΠΎΡΠ΅ΡΡΡ ΠΈ ΡΠ²ΠΎΠ»ΡΡΠΈΡ ΠΌΡΠ³ΠΊΠΈΡ Π²ΠΊΠ»Π°Π΄ΠΎΠ² ΠΌΠΎΠ³ΡΡ Π±ΡΡΡ ΡΠΈΡΡΠ΅ΠΌΠ°ΡΠΈΡΠ΅ΡΠΊΠΈ Π²ΡΡΠΈΡΠ»Π΅Π½Ρ ΠΏΠΎ ΡΠ΅ΠΎΡΠΈΠΈ Π²ΠΎΠ·ΠΌΡΡΠ΅Π½ΠΈΠΉ. Π£ΡΠΏΠ΅Ρ ΠΈ ΠΏΠ΅ΡΡΡΡΠ±Π°ΡΠΈΠ²Π½ΠΎΠΉ ΠΠ₯Π Π² ΠΏΡΠ΅Π΄ΡΠΊΠ°Π·Π°Π½ΠΈΠΈ ΠΈΠΌΠΏΡΠ»ΡΡΠ½ΠΎΠΉ Π·Π°Π²ΠΈΡΠΈΠΌΠΎΡΡΠΈ Π°Π΄ΡΠΎΠ½Π½ΡΡ Π½Π°Π±Π»ΡΠ΄Π°Π΅ΠΌΡΡ ΡΠ»ΡΠΆΠ°Ρ Π³Π»Π°Π²Π½ΡΠΌ ΠΈ Π½Π°ΠΈΠ±ΠΎΠ»Π΅Π΅ Π²Π°ΠΆΠ½ΡΠΌ Π°ΡΠ³ΡΠΌΠ΅Π½ΡΠΎΠΌ Π² ΠΏΡΠ°Π²ΠΈΠ»ΡΠ½ΠΎΡΡΠΈ ΡΠ΅ΠΎΡΠΈΠΈ.
ΠΠ»Π°Π²Π½ΡΡ ΡΠΎΠ»Ρ Π² ΡΠ°ΠΊΡΠΎΡΠΈΠ·Π°ΡΠΈΠΎΠ½Π½ΡΡ ΠΌΠ΅ΡΠΎΠ΄Π°Ρ ΠΈΠ³ΡΠ°ΡΡ Π°Π±ΡΠΎΠ»ΡΡΠ½ΡΠ΅ ΠΈ ΠΎΡΠ½ΠΎΡΠΈΡΠ΅Π»ΡΠ½ΡΠ΅ Π·Π½Π°ΡΠ΅Π½ΠΈΡ ΠΆΡΡΡΠΊΠΈΡ ΠΌΠ°ΡΡΡΠ°Π±ΠΎΠ², ΡΡΠ°ΡΡΠ²ΡΡΡΠΈΡ Π² ΠΏΡΠΎΡΠ΅ΡΡΠ΅. Π ΠΏΡΠΎΡΠ΅ΡΡΠ΅ ΠΠΠ Π²ΠΈΡΡΡΠ°Π»ΡΠ½ΠΎΡΡΡ Q2 ΠΏΠ΅ΡΠ΅Π΄Π°Π½Π½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΈΠΌΠΏΡΠ»ΡΡΠ° ΡΠ²Π»ΡΠ΅ΡΡΡ Π΅Π΄ΠΈΠ½ΡΡΠ²Π΅Π½Π½ΡΠΌ ΠΆΡΡΡΠΊΠΈΠΌ ΠΌΠ°ΡΡΡΠ°Π±ΠΎΠΌ (ΡΠ½Π΅ΡΠ³ΠΈΡ Π² Π»Π°Π±ΠΎΡΠ°ΡΠΎΡΠ½ΠΎΠΉ ΡΠΈΡΡΠ΅ΠΌΠ΅ ΠΈΠΌΠ΅Π΅Ρ ΡΠΎΡ ΠΆΠ΅ ΡΠ°ΠΌΡΠΉ ΠΏΠΎΡΡΠ΄ΠΎΠΊ Π²Π΅Π»ΠΈΡΠΈΠ½Ρ). ΠΠ»Ρ ΡΠ°ΠΊΠΈΡ ΠΎΠ΄Π½ΠΎ-ΠΌΠ°ΡΡΡΠ°Π±Π½ΡΡ ΠΏΡΠΎΡΠ΅ΡΡΠΎΠ² ΠΏΠ΅ΡΡΡΡΠ±Π°ΡΠΈΠ²Π½Π°Ρ ΠΠ₯Π ΠΏΡΠ΅Π΄ΡΠΊΠ°Π·ΡΠ²Π°Π΅Ρ ΡΠ²ΠΎΠ»ΡΡΠΈΡ ΠΏΠΎ Q2 ΡΠ°ΡΡΠΌΠ°ΡΡΠΈΠ²Π°Π΅ΠΌΡΡ Π²Π΅Π»ΠΈΡΠΈΠ½ ΠΏΡΠ΅Π΄ΡΡΠ°Π²Π»ΡΠ΅ΠΌΡΡ Π² Π²ΠΈΠ΄Π΅ ΡΡΠ΄Π° ΠΏΠΎ ΡΡΠ΅ΠΏΠ΅Π½ΡΠΌ ΠΊΠ°Π»ΠΈΠ±ΡΠΎΠ²ΠΎΡΠ½ΠΎΠΉ ΠΊΠΎΠ½ΡΡΠ°Π½ΡΡ ΡΠ²ΡΠ·ΠΈ as (Q2). ΠΡΡΠ΅ΡΡΠ²Π΅Π½Π½ΠΎΠ΅ ΡΠ²ΠΎΠΉΡΡΠ²ΠΎ ΡΡΠΎΠ³ΠΎ ΠΊΠ»Π°ΡΡΠ° ΡΠ²Π»Π΅Π½ΠΈΠΉ Π΅ΡΡΡ ΠΊΠΎΠ»Π»ΠΈΠ½Π΅-Π°ΡΠ½Π°Ρ ΡΠ°ΠΊΡΠΎΡΠΈΠ·Π°ΡΠΈΡ, ΠΏΡΠΈ ΠΊΠΎΡΠΎΡΠΎΠΉ ΡΡΡΠ΅ΡΡΠ²Π΅Π½Π½Ρ ΡΠΎΠ»ΡΠΊΠΎ ΠΏΡΠΎΠ΄ΠΎΠ»ΡΠ½ΡΠ΅ (ΠΏΠΎ ΠΎΡΠ½ΠΎΡΠ΅Π½ΠΈΡ ΠΊ Π½Π°Π»Π΅ΡΠ°ΡΡΠ΅ΠΌΡ Π°Π΄ΡΠΎΠ½Ρ) ΡΡΠ΅ΠΏΠ΅Π½ΠΈ ΡΠ²ΠΎΠ±ΠΎΠ΄Ρ ΠΏΠ°ΡΡΠΎΠ½ΠΎΠ² Π½Π° ΠΌΠ°ΡΡΠΎΠ²ΠΎΠΉ ΠΏΠΎΠ²Π΅ΡΡ Π½ΠΎΡΡΠΈ. ΠΠΎΠΏΠ΅ΡΠ΅ΡΠ½ΡΠ΅ ΡΡΠ΅ΠΏΠ΅Π½ΠΈ ΡΠ²ΠΎΠ±ΠΎΠ΄Ρ, ΡΠΏΠ΅ΡΠΈΡΠΈΡΠ΅ΡΠΊΠΈΠ΅ Π΄Π»Ρ Π°ΡΠΈΠΌΠΏΡΠΎΡΠΈΡΠ΅ΡΠΊΠΈ ΡΠ²ΠΎΠ±ΠΎΠ΄Π½ΠΎΠΉ ΠΠ₯Π, Π΄Π°ΡΡ Π»ΠΎΠ³Π°ΡΠΈΡΠΌΠΈΡΠ΅ΡΠΊΠΈΠ΅ ΠΏΠΎΠΏΡΠ°Π²ΠΊΠΈ Q2. ΠΡΠΈ Π±ΠΎΠ»ΡΡΠΈΠ΅ Π»ΠΎΠ³Π°ΡΠΈΡΠΌΡ, ΠΊΠΎΡΠΎΡΡΠ΅ Π½Π΅ΠΎΠ±Ρ ΠΎΠ΄ΠΈΠΌΠΎ ΡΡΠΈΡΡΠ²Π°ΡΡ Π²ΠΎ Π²ΡΠ΅Ρ ΠΏΠΎΡΡΠ΄ΠΊΠ°Ρ ΡΠ΅ΠΎΡΠΈΠΈ Π²ΠΎΠ·ΠΌΡΡΠ΅Π½ΠΈΠΉ, ΡΡΠΌΠΌΠΈΡΡΡΡΡΡ ΠΏΠΎΡΡΠ΅Π΄ΡΡΠ²ΠΎΠΌ ΡΡΠ°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΡ ΠΠΎΠΊΡΠΈΡΠ΅ΡΠ°-ΠΡΠΈΠ±ΠΎΠ²Π°-ΠΠΈΠΏΠ°ΡΠΎΠ²Π°-ΠΠ»ΡΡΠ°ΡΠ΅Π»Π»ΠΈ-ΠΠ°ΡΠΈΠ·ΠΈ (ΠΠΠΠΠ) [5, Π±, 7, 8, 9| ΠΈ ΠΎΡΠ²Π΅ΡΡΡΠ²Π΅Π½Π½Ρ Π·Π° Π½Π°ΡΡΡΠ΅Π½ΠΈΠ΅ ΠΡΡΡΠΊΠ΅ΠΎΠ²ΡΠΊΠΎΠ³ΠΎ ΡΠΊΠ΅ΠΉΠ»ΠΈΠ½Π³Π°, ΡΠΎ Π΅ΡΡΡ Π·Π° ΠΎΡΠΊΠ»ΠΎΠ½Π΅Π½ΠΈΡ ΠΎΡ ΡΠΈΡΡΠΎ ΠΌΠ°ΡΡΡΠ°Π±Π½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΏΠΎΠ²Π΅Π΄Π΅Π½ΠΈΡ, ΠΊΠΎΡΠΎΡΠΎΠ΅ ΠΌΠΎΠΆΠ΅Ρ Π±ΡΡΡ ΠΏΠΎΠ»ΡΡΠ΅Π½ΠΎ ΠΏΡΠΈ ΠΏΡΠ΅Π½Π΅Π±ΡΠ΅ΠΆΠ΅Π½ΠΈΠΈ ΠΏΠ°ΡΡΠΎΠ½-ΠΏΠ°ΡΡΠΎΠ½Π½ΡΠΌ Π²Π·Π°ΠΈΠΌΠΎΠ΄Π΅ΠΉΡΡΠ²ΠΈΠ΅ΠΌ.
ΠΡΡΠ³ΠΎΠΉ ΠΏΠΎΠ΄Ρ ΠΎΠ΄ ΠΈΡΠΏΠΎΠ»ΡΠ·ΡΠ΅ΠΌΡΠΉ Π΄Π»Ρ ΠΈΠ·ΡΡΠ΅Π½ΠΈΡ ΠΊΠ°Π»ΠΈΠ±ΡΠΎΠ²ΠΎΡΠ½ΡΡ ΡΠ΅ΠΎΡΠΈΠΉ ΠΏΡΠΈ Π°ΡΠΈΠΌΠΏΡΠΎΡΠΈΡΠ΅ΡΠΊΠΈΡ ΡΠ½Π΅ΡΠ³ΠΈΡΡ , ΡΠ²ΡΠ·Π°Π½ Ρ ΡΠ°ΠΊ Π½Π°Π·ΡΠ²Π°Π΅ΠΌΠΎΠΉ ΡΠ΅ΠΎΡΠΈΠ΅ΠΉ ΠΏΠΎΠ»ΡΡΠΎΠ² Π Π΅Π΄ΠΆΠ΅ [10], ΠΈ ΠΎΡΠ½ΠΎΠ²Π°Π½ Π½Π° Π΄ΠΎΡΡΠ°ΡΠΎΡΠ½ΠΎ ΠΎΠ±ΡΠΈΡ ΠΏΡΠ΅Π΄ΠΏΠΎΠ»ΠΎΠΆΠ΅Π½ΠΈΡΡ ΠΎ ΠΌΠ°ΡΡΠΈΡΠ΅ ΡΠ°ΡΡΠ΅ΡΠ½ΠΈΡ, ΡΠ°ΠΊΠΈΡ ΠΊΠ°ΠΊ ΠΠΎΡΠ΅Π½Ρ-ΠΈΠ½Π²Π°ΡΠΈΠ°Π½ΡΠ½ΠΎΡΡΡ, ΡΠ½ΠΈΡΠ°ΡΠ½ΠΎΡΡΡ, ΠΏΡΠΈΡΠΈΠ½Π½ΠΎΡΡΡ, Π°Π½Π°Π»ΠΈΡΠΈΡΠ½ΠΎΡΡΡ, ΠΊΡΠΎΡΡΠΈΠ½Π³-ΡΠΈΠΌΠΌΠ΅ΡΡΠΈΡ ΠΈ Π΄ΡΡΠ³ΠΈΠ΅. ΠΠΎΠ²Π΅Π΄Π΅Π½ΠΈΠ΅ Π°ΠΌΠΏΠ»ΠΈΡΡΠ΄Ρ ΡΠ°ΡΡΠ΅ΡΠ½ΠΈΡ ΠΏΡΠΈ Π±ΠΎΠ»ΡΡΠΈΡ ΡΠ½Π΅ΡΠ³ΠΈΡΡ ΠΈ ΡΠΈΠΊΡΠΈΡΠΎΠ²Π°Π½Π½ΡΡ ΠΏΠ΅ΡΠ΅Π΄Π°Π½Π½ΡΡ ΠΈΠΌΠΏΡΠ»ΡΡΠ°Ρ ΠΏΠΎΠ»Π½ΠΎΡΡΡΡ ΠΎΠΏΡΠ΅Π΄Π΅Π»ΡΠ΅ΡΡΡ ΡΠΈΠ½Π³ΡΠ»ΡΡΠ½ΠΎΡΡΡΠΌΠΈ Β£-ΠΊΠ°Π½Π°Π»ΡΠ½ΡΡ ΠΏΠ°ΡΡΠΈΠ°Π»ΡΠ½ΡΡ Π²ΠΎΠ»Π½ Π² ΠΊΠΎΠΌΠΏΠ»Π΅ΠΊΡΠ½ΠΎΠΉ ΠΏΠ»ΠΎΡΠΊΠΎΡΡΠΈ ΡΠ³Π»ΠΎΠ²ΠΎΠ³ΠΎ ΠΌΠΎΠΌΠ΅Π½ΡΠ° [10). Π ΠΊΠ°Π½Π°Π»Π΅ Ρ Π²Π°ΠΊΡΡΠΌΠ½ΡΠΌΠΈ ΠΊΠ²Π°Π½ΡΠΎΠ²ΡΠΌΠΈ ΡΠΈΡΠ»Π°ΠΌΠΈ ΡΠ°ΠΊΠ°Ρ ΡΠΈΠ½Π³ΡΠ»ΡΡΠ½ΠΎΡΡΡ, Π½Π°Π·ΡΠ²Π°Π΅ΠΌΠ°Ρ ΠΏΠΎΠΌΠ΅ΡΠΎΠ½ΠΎΠΌ, Π²ΠΎΠ·Π½ΠΈΠΊΠ°Π΅Ρ ΠΊΠ°ΠΊ ΡΠ²ΡΠ·Π°Π½Π½ΠΎΠ΅ ΡΠΎΡΡΠΎΡΠ½ΠΈΠ΅ Π΄Π²ΡΡ ΡΠ΅Π΄ΠΆΠ΅Π·ΠΎΠ²Π°Π½Π½ΡΡ Π³Π»ΡΠΎΠ½ΠΎΠ². ΠΠ° ΠΏΠ΅ΡΡΡΡΠ±Π°ΡΠΈΠ²Π½ΠΎΠΌ ΡΡΠΎΠ²Π½Π΅ Π±ΠΎΠ»ΡΡΠΈΠ΅ Π»ΠΎΠ³Π°ΡΠΈΡΠΌΡ ΠΏΠΎ ΡΠ½Π΅ΡΠ³ΠΈΡΠΌ Π±ΡΠ»ΠΈ ΡΡΠΌΠΌΠΈΡΠΎΠ²Π°Π½Ρ ΠΏΠΎΡΡΠ΅Π΄ΡΡΠ²ΠΎΠΌ ΡΡΠ°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΡ ΠΠ°Π»ΠΈΡΠΊΠΎΠ³ΠΎ-Π€Π°Π΄ΠΈΠ½Π°-ΠΡΡΠ°Π΅Π²Π°-ΠΠΈΠΏΠ°ΡΠΎΠ²Π° (ΠΠ€ΠΠ) [11, 12, 13, 14, 15, 1Π±[, ΠΏΡΠ΅Π΄ΡΠΊΠ°Π·ΡΠ²Π°ΡΡΠΈΠΌ ΠΏΡΠΈ ΠΌΠ°Π»ΡΡ Ρ ΡΡΠ΅ΠΏΠ΅Π½Π½ΠΎΠΉ ΡΠΎΡΡ ΡΡΡΡΠΊΡΡΡΠ½ΡΡ ΡΡΠ½ΠΊΡΠΈΠΉ. ΠΠ°Π»ΡΠ½Π΅ΠΉΡΠΈΠ΅ ΠΈΡΡΠ»Π΅Π΄ΠΎΠ²Π°Π½ΠΈΡ ΠΏΠΎΠΊΠ°Π·Π°Π»ΠΈ, ΡΡΠΎ Π² Π³Π»Π°Π²Π½ΠΎΠΌ Π»ΠΎΠ³Π°ΡΠΈΡΠΌΠΈΡΠ΅ΡΠΊΠΎΠΌ ΠΏΡΠΈΠ±Π»ΠΈΠΆΠ΅Π½ΠΈΠΈ ΠΠ€ΠΠ Π΄ΠΈΠ½Π°ΠΌΠΈΠΊΠ° ΠΎΠ±Π»Π°Π΄Π°Π΅Ρ ΡΠ°Π·Π»ΠΈΡΠ½ΡΠΌΠΈ Π·Π°ΠΌΠ΅ΡΠ°ΡΠ΅Π»ΡΠ½ΡΠΌΠΈ ΡΠΈΠΌΠΌΠ΅ΡΡΠΈΠΉΠ½ΡΠΌΠΈ ΡΠ²ΠΎΠΉΡΡΠ²Π°ΠΌΠΈ, ΡΠ°ΠΊΠΈΠΌΠΈ ΠΊΠ°ΠΊ ΠΡΠ±ΠΈΡΡ-ΠΈΠ½Π²Π°ΡΠΈΠ°Π½ΡΠ½ΠΎΡΡΡ ΠΏΠΎΠΌΠ΅ΡΠΎΠ½Π½ΠΎΠΉ ΡΡΠ½ΠΊΡΠΈΠΈ ΠΡΠΈΠ½Π° [17], Π³ΠΎΠ»ΠΎΠΌΠΎΡΡΠ½ΠΎΠΉ ΡΠ΅ΠΏΠ°ΡΠ°Π±Π΅Π»ΡΠ½ΠΎΡΡΡΡ ΠΠ€ΠΠ Π³Π°ΠΌΠΈΠ»ΡΡΠΎΠ½ΠΈΠ°Π½Π° [18|, Π³ΠΎΠ»ΠΎΠΌΠΎΡΡΠ½ΠΎΠΉ ΡΠ°ΠΊΡΠΎΡΠΈΠ·Π°ΡΠΈΠ΅ΠΉ n-Π³Π»ΡΠΎΠ½Π½ΠΎΠΉ Π²ΠΎΠ»Π½ΠΎΠ²ΠΎΠΉ ΡΡΠ½ΠΊΡΠΈΠΈ ΠΏΡΠΈ Π±ΠΎΠ»ΡΡΠΈΡ ΡΠΈΡΠ»Π΅ ΡΠ²Π΅ΡΠΎΠ² Nc [18], Π΄ΡΠ°Π»ΡΠ½ΠΎΡΡΡΡ ΠΌΠ½ΠΎΠ³ΠΎΡΠ²Π΅ΡΠΎΠ²ΠΎΠΉ ΠΠ₯Π [19], ΠΈΠ½ΡΠ΅Π³ΡΠΈΡΡΠ΅ΠΌΠΎΡΡΡΡ ΠΏΡΠΈ Π±ΠΎΠ»ΡΡΠΎΠΌ ΡΠΈΡΠ»Π΅ ΡΠ²Π΅ΡΠΎΠ² [20], ΡΠΊΠ²ΠΈΠ²Π°Π»Π΅Π½ΡΠ½ΠΎΡΡΡΡ Ρ ΠΈΠ½ΡΠ΅Π³ΡΠΈΡΡΠ΅ΠΌΠΎΠΉ ΠΌΠΎΠ΄Π΅Π»ΡΡ ΠΠ΅ΠΉΠ·Π΅Π½Π±Π΅ΡΠ³Π° [21, 22]. Π’Π°ΠΊΠΈΠΌ ΠΎΠ±ΡΠ°Π·ΠΎΠΌ, ΡΠ°Π·Π»ΠΈΡΠ½ΡΠ΅ ΡΠΈΠΌΠΌΠ΅ΡΡΠΈΠΈ ΠΏΠΎΠ·Π²ΠΎΠ»ΡΡΡ ΠΏΠΎΠ»ΡΡΠΈΡΡ Π΄ΠΎΠΏΠΎΠ»Π½ΠΈΡΠ΅Π»ΡΠ½ΡΡ ΠΈΠ½ΡΠΎΡΠΌΠ°ΡΠΈΡ ΠΎ ΡΠ°Π·Π»ΠΈΡΠ½ΡΡ ΡΠ²ΠΎΠΉΡΡΠ²Π°Ρ ΡΠ΅ΠΎΡΠΈΠΈ ΠΈ Π΅Ρ Π΄ΠΈΠ½Π°ΠΌΠΈΠΊΠ΅.
ΠΠ΄Π΅Ρ ΡΠ°ΡΡΠΌΠΎΡΡΠ΅Π½ΠΈΡ ΡΡΠ°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΠΉ ΠΠΠΠΠ ΠΈ ΠΠ€ΠΠ Π² ΡΡΠΏΠ΅ΡΡΠΈΠΌΠΌΠ΅ΡΡΠΈΡΠ½ΡΡ ΡΠ΅ΠΎΡΠΈΡΡ (ΠΏΡΠ΅Π΄ΠΏΠΎΠ»Π°Π³Π°ΡΡΠΈΡ ΡΠΈΠΌΠΌΠ΅ΡΡΠΈΡ ΠΌΠ΅ΠΆΠ΄Ρ ΡΠ΅ΡΠΌΠΈΠΎΠ½Π°ΠΌΠΈ ΠΈ Π±ΠΎΠ·ΠΎΠ½Π°ΠΌΠΈ [23, 24, 25]) ΠΎΡΠ½ΠΎΠ²ΡΠ²Π°Π΅ΡΡΡ Π½Π° ΠΏΡΠ΅Π΄ΠΏΠΎΠ»ΠΎΠΆΠ΅Π½ΠΈΠΈ ΠΎ ΡΠΎΠΌ, ΡΡΠΎ Π½Π°Π»ΠΈΡΠΈΠ΅ Π΄ΠΎΠΏΠΎΠ»Π½ΠΈΡΠ΅Π»ΡΠ½ΠΎΠΉ Π²ΡΡΠΎΠΊΠΎΠΉ ΡΠΈΠΌΠΌΠ΅ΡΡΠΈΠΈ ΠΏΠΎΠ·Π²ΠΎΠ»ΠΈΡ ΡΡΡΠ΅ΡΡΠ²Π΅Π½Π½ΠΎ ΡΠΏΡΠΎΡΡΠΈΡΡ ΡΡΡΡΠΊΡΡΡΡ ΠΈ Π°Π½Π°Π»ΠΈΠ· Π΄Π°Π½Π½ΡΡ ΡΡΠ°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΠΉ.
Π‘ΡΠΏΠ΅ΡΡΠΈΠΌΠΌΠ΅ΡΡΠΈΡΠ½ΡΠ΅ ΡΠ΅ΠΎΡΠΈΠΈ ΠΎΠ±Π»Π°Π΄Π°ΡΡ ΡΠ°Π·Π»ΠΈΡΠ½ΡΠΌΠΈ ΠΈΠ½ΡΠ΅ΡΠ΅ΡΠ½ΡΠΌΠΈ ΡΠ²ΠΎΠΉΡΡΠ²Π°ΠΌΠΈ, ΡΠ°ΠΊΠΈΠΌΠΈ ΠΊΠ°ΠΊ ΡΠΎΠΊΡΠ°ΡΠ΅Π½ΠΈΠ΅ ΠΊΠ²Π°Π΄ΡΠ°ΡΠΈΡΠ½ΡΡ ΡΠ°ΡΡ ΠΎΠ΄ΠΈΠΌΠΎΡΡΠ΅ΠΉ, Π½Π΅ΠΏΠ΅ΡΠ΅Π½ΠΎΡΠΌΠΈΡΡΠ΅ΠΌΠΎΡΡΡ ΡΡΠΏΠ΅ΡΠΏΠΎΡΠ΅Π½ΡΠΈΠ°Π»Π° ΠΈ ΠΌΠ½ΠΎΠ³ΠΈΠ΅ Π΄ΡΡΠ³ΠΈΠ΅. N = 1 ΡΡΠΏΠ΅ΡΡΠΈΠΌΠΌΠ΅ΡΡΠΈΡΠ½Π°Ρ ΡΠ΅ΠΎΡΠΈΡ Π―Π½Π³Π°-ΠΠΈΠ»Π»ΡΠ° (Π‘Π―Π) ΡΠ²Π»ΡΠ΅ΡΡΡ Π΅ΡΡΠ΅ΡΡΠ²Π΅Π½Π½ΠΎΠΉ ΠΈ Π΄ΠΎΡΡΠ°ΡΠΎΡΠ½ΠΎ ΠΈΠ½ΡΠ΅ΡΠ΅ΡΠ½ΠΎΠΉ ΠΌΠΎΠ΄Π΅Π»ΡΡ Π΄Π»Ρ ΠΠ₯Π, ΡΠ΅Π·ΡΠ»ΡΡΠ°ΡΡ Π΄Π»Ρ ΠΊΠΎΡΠΎΡΠΎΠΉ ΠΌΠΎΠ³ΡΡ ΠΏΠΎΠ»ΡΡΠ΅Π½Ρ ΠΈΠ· ΡΠ΅Π·ΡΠ»ΡΡΠ°ΡΠΎΠ² ΠΠ₯Π Π΅ΡΠ»ΠΈ ΠΏΠΎΠ»ΠΎΠΆΠΈΡΡ Π΄Π»Ρ ΠΎΠΏΠ΅ΡΠ°ΡΠΎΡΠΎΠ² ΠΠ°Π·ΠΈΠΌΠΈΡΠΎΠ² Ca, Cf, Tj ΡΠ»Π΅Π΄ΡΡΡΠΈΠ΅ Π·Π½Π°ΡΠ΅Π½ΠΈΡ Π‘, Π° = Cf — ΠΠΠ‘, Π’/ = Nc/2. ΠΠΎΠ·ΠΌΠΎΠΆΠ½ΠΎΡΡΡ ΠΎΠ±ΡΠ΅Π΄ΠΈΠ½Π΅Π½ΠΈΡ Π² ΡΡΠΏΠ΅ΡΡΠΈΠΌΠΌΠ΅ΡΡΠΈΡΠ½ΡΡ ΡΠ΅ΠΎΡΠΈΡΡ Π²Π΅ΠΊΡΠΎΡΠ½ΠΎΠΉ ΡΠ°ΡΡΠΈΡΡ (Π³Π»ΡΠΎΠ½Π°) ΠΈ ΡΠ΅ΡΠΌΠΈΠΎΠ½Π° (Π³Π»ΡΠΈ-Π½ΠΎ) Π² ΠΎΠ΄ΠΈΠ½ ΡΡΠΏΠ΅ΡΠΌΡΠ»ΡΡΠΈΠΏΠ»Π΅Ρ ΠΏΠΎΠ·Π²ΠΎΠ»ΡΠ΅Ρ ΠΏΠΎΡΡΡΠΎΠΈΡΡ ΡΠ°ΠΊ Π½Π°Π·ΡΠ²Π°Π΅ΠΌΡΠ΅ ΠΌΡΠ»ΡΡΠΈΠΏΠ»ΠΈΠΊΠ°ΡΠΈΠ²Π½ΠΎ-ΠΏΠ΅ΡΠ΅Π½ΠΎΡΠΌΠΈΡΡΠ΅ΠΌΡΠ΅ Π»ΠΈΠ½Π΅ΠΉΠ½ΡΠ΅ ΠΊΠΎΠΌΠ±ΠΈΠ½Π°ΡΠΈΠΈ ΠΊΠ²Π°Π·ΠΈΠΏΠ°ΡΡΠΎΠ½Π½ΡΡ ΠΎΠΏΠ΅ΡΠ°ΡΠΎΡΠΎΠ² Ρ Π°Π½ΠΎΠΌΠ°Π»ΡΠ½ΠΎΠΉ ΡΠ°Π·ΠΌΠ΅ΡΠ½ΠΎΡΡΡΡ, ΠΏΠΎΠ»ΡΡΠ°Π΅ΠΌΠΎΠΉ ΠΈΠ· ΡΠ½ΠΈΠ²Π΅ΡΡΠ°Π»ΡΠ½ΠΎΠΉ ΡΡΠ½ΠΊΡΠΈΠΈ ΡΠΎ ΡΠ΄Π²ΠΈΠ½ΡΡΡΠΌ Π½Π° ΡΠ΅Π»ΠΎΠ΅ ΡΠΈΡΠ»ΠΎ Π°ΡΠ³ΡΠΌΠ΅Π½ΡΠΎΠΌ [26, 27]. ΠΠΎΠ»Π΅Π΅ ΡΠΎΠ³ΠΎ, ΡΡΠΏΠ΅ΡΠΊΠΎΠ½ΡΠΎΡΠΌΠ½Π°Ρ ΠΈΠ½Π²Π°ΡΠΈΠ°Π½ΡΠ½ΠΎΡΡΡ ΠΏΠΎΠ·Π²ΠΎΠ»ΡΠ΅Ρ ΡΡΡΠ°Π½ΠΎΠ²ΠΈΡΡ ΡΠ²ΡΠ·Ρ ΠΌΠ΅ΠΆΠ΄Ρ ΡΠ°Π·Π»ΠΈΡΠ½ΡΠΌΠΈ ΡΠ»Π΅ΠΌΠ΅Π½ΡΠ°ΠΌΠΈ ΠΌΠ°ΡΡΠΈΡΡ Π°Π½ΠΎΠΌΠ°Π»ΡΠ½ΡΡ ΡΠ°Π·ΠΌΠ΅ΡΠ½ΠΎΡΡΠ΅ΠΉ ΠΈΠ»ΠΈ ΡΠΎΠΎΡΠ²Π΅ΡΡΡΠ²ΡΡΡΠΈΡ ΠΈΠΌ ΡΠ΄ΡΠ°ΠΌ ΡΠ²ΠΎΠ»ΡΡΠΈΠΈ ΡΡΠ°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΡ ΠΠΠΠΠ [26, 27, 28, 29, 30|. ΠΠ°Π½Π½ΡΠ΅ ΡΠΎΠΎΡΠ½ΠΎΡΠ΅Π½ΠΈΡ ΡΠ»ΡΠΆΠ°Ρ Π²Π°ΠΆΠ½ΠΎΠΉ ΠΏΡΠΎΠ²Π΅ΡΠΊΠΎΠΉ ΡΠ΅Π·ΡΠ»ΡΡΠ°ΡΠΎΠ² Π²ΡΡΠΈΡΠ»Π΅Π½ΠΈΠΉ ΠΌΠ°ΡΡΠΈΡ Π°Π½ΠΎΠΌΠ°Π»ΡΠ½ΡΡ ΡΠ°Π·ΠΌΠ΅ΡΠ½ΠΎΡΡΠ΅ΠΉ ΠΎΠΏΠ΅ΡΠ°ΡΠΎΡΠΎΠ² ΡΠ²ΠΈΡΡΠ°-2 Π² ΠΠ₯Π [9, 31], ΠΈ ΠΏΠΎΠ·Π²ΠΎΠ»ΠΈΠ»ΠΈ Π²ΠΏΠ΅ΡΠ²ΡΠ΅ ΠΏΠΎΠ»ΡΡΠΈΡΡΡΠ΄ΡΠ° ΡΠ²ΠΎΠ»ΡΡΠΈΠΈ Ρ Π½Π΅Π½ΡΠ»Π΅Π²ΡΠΌ ΠΏΠ΅ΡΠ΅Π΄Π°Π½Π½ΡΠΌ ΠΈΠΌΠΏΡΠ»ΡΡΠΎΠΌ [32, 33] (ΠΏΠΎΠ΄ΡΠΎΠ±Π½Π΅Π΅ Π² ΠΠ»Π°Π²Π°Ρ III ΠΈ IV).
1. Fritzsch Π., Gell-Mann Π., Leutwyler Π―. Advantages of the color octet gluon picture // Phys. Lett. — 1973. — Vol. B47. — Pp. 365−368.
2. Yang C.-N., Mills R. L. Conservation of isotopic spin and isotopic gauge invariance // Phys. Rev. — 1954. — Vol. 96. Pp. 191−195.3J Bjorken J. D. Asymptotic sum rules at infinite momentum /j Phys. Rev. — 1969. — Vol. 179. — Pp. 1547−1553.
3. Feynman R. P. Very high-energy collisions of hadrons // Phys. Rev. Lett. — 1969. — Vol. 23. Pp. 1415−1417.
4. Altarelli G., Parisi G. Asymptotic freedom in parton language If Nucl. Phys. — 1977. Vol. B126. — Pp. 298−318.
5. Dokshitzer Y. L. Calculation of the structure functions for deep inelastic scattering and e+ eannihilation by perturbation theory in Quantum Chromodynamics // Sov. Phys. JETP. 1977. — Vol. 46. — Pp. 641−653.
6. Regge T. Bound states, shadow states and Mandelstam representation j I Nuovo Ρ Cim. 1960. — Vol. 18. — Pp. 947−956.
7. Lipatov L. N. Reggeization of the vector meson and the vacuum singularity in gauge theories // Sov. J. Nucl. Phys. 1976. — Vol. 23. — Pp. 338−345.
8. Fadin V. S., Kuraev E. A., Lipatov L. N. On the Pomeranchuk singularity in asymptotically free theories // Phys. Lett. — 1975. — Vol. B60. — Pp. 50−52.
9. Kuraev E. A., Lipatov L. N., Fadin V. S. Multi reggeon processes in the Yang-Millstheory // Sov. Phys. JETP. 1976. — Vol. 44. — Pp. 443−450.
10. Kuraev E. A., Lipatov L. N., Fadin V. S. The Pomeranchuk singularity in nonabelian gauge theorie // Sov. Phys. JETP. 1977. — Vol. 45. — Pp. 199−204.
11. Balitsky I. I., Lipatov L. N. The Pomeranchuk singularity in Quantum ^ Chromodynamics // Sov. J. Nucl. Phys. 1978. — Vol. 28. — Pp. 822−829.
12. Balitsky I. I., Lipatov L. N. Calculation of meson meson interaction cross-section in Quantum Chromodynamics // JETP Lett. 1979. — Vol. 30. — Pp. 355−358.
13. Lipatov L. N. The bare Pomeron in Quantum Chromodynamics // Sov. Phys. JETP. 1986. — Vol. 63. — Pp. 904−912.18J Lipatov L. N. Pomeron and odderon in QCD and a two-dimensional conformal field theory // Phys. Lett. 1990. — Vol. B251. — Pp. 284−287.
14. Lipatov L. N. Duality symmetry of Reggeon interactions in multicolour QCD // Nucl. Phys. 1999. — Vol. B548. — Pp. 328−362.
15. Lipatov L. N. High-energy asymptotics of multicolor QCD and exactly solvable lattice models // Padue preprint. 1993. — Vol. DFPD/93/TH/70. — Pp. 6.
16. Lipatov L. N. High-energy asymptotics of multicolor QCD and exactly solvable lattice models // JETP Lett. 1994. — Vol. 59. — Pp. 596−599.
17. Faddeev L. D., Korchemsky G. P. High-energy QCD as a completely integrable model // Phys. Lett. 1995. — Vol. B342. — Pp. 311−322.
18. Golfand Y. A., Likhtman E. P. Extension of the algebra of Poincare group generators and violation of P invariance j j JETP Lett. — 1971. — Vol. 13. — Pp. 323 326.
19. Volkov D. V., Akulov V. P. Is the neutrino a Goldstone particle? // Phys. Lett. — * 1973. Vol. B46. — Pp. 109−110.
20. Wess J., Zumino B. A lagrangian model invariant under supergauge transformations // Phys. Lett. 1974, — Vol. B49. — Pp. 52−54.
21. Bukhvostov A. P., Kuraev E. A., Lipatov L. N., Frolov G. V. Supersymmetry and anomalous dimensionalities of quasi parton operators in QuantumΠ»Chromodynamics // JETP. Lett. 1985. — Vol. 41. — Pp. 92−95.
22. Bukhvostov A. P., Frolov G. V., Lipatov L. N., Kuraev E. A. Evolution equations for quasi partonic operators // Nucl. Phys. — 1985. — Vol. B258. — Pp. 601−646.
23. Belitsky A. V., Muller D., Schajer A. Implications of N = 1 supersymmetry for m QCD conformal operators // Phys. Lett. 1999. — Vol. B450. — Pp. 126−135.
24. Belitsky A. V., Muller D. N = 1 supersymmetric constraints for evolution kernels j I Nucl. Phys. Proc. Suppl. 1999. — Vol. 79. — Pp. 576−578.
25. Belitsky A. V., Muller D. Superconformal constraints for QCD conformal anomalies // Phys. Rev. — 2002. Vol. D65. — Pp. 54 037:1−17.Π».
26. Antoniadis I., Floratos E. G. A study of a possible quark gluon symmetry in QCD // Nucl. Phys. — 1981. — Vol. B191. — Pp. 217−226.
27. Belitsky A. V., Muller D., Freund A. Reconstruction of non-forward evolution kernels // Phys. Lett. 1999. — Vol. B461. — Pp. 270−279.
28. Seiberg N., Witten E. Electric magnetic duality, monopole condensation, and confinement in N=2 supersymmetric Yang-Mills theory // Nucl. Phys. — 1994.—tfeVol. B426. Pp. 19−52.
29. Seiberg N., Witten E. Monopoles, duality and chiral symmetry breaking in N=2 supersymmetric QCD // Nucl. Phys. 1994. — Vol. B431. — Pp. 484−550.
30. Montonen C., Olive D. I. Magnetic monopoles as gauge particles? /j Phys. Lett. — m 1977. Vol. B72. — Pp. 117−120.
31. Avdeev L. V., Tarasov Π. V., Vladimirov A. A. Vanishing of the three loop charge renormalization function in a supersymmetric gauge theory // Phys. Lett. — 1980. — Vol. B96. Pp. 94−96.
32. Grisaru M. Π’., Rocek M., Siegel W. Zero three loop beta function in N—4 Super Yang-Mills theory // Phys. Rev. Lett. ~ 1980. — Vol. 45. Pp. 1063−1066.
33. Caswell W. E., Zanon D. Vanishing three loop beta function in N=4 supersymmetric Yang-Mills theory // Phys. Lett. 1981. — Vol. B100. — Pp. 152−156.
34. Brink L., Lindgren O., Nibson Π. E. W. The ultraviolet finiteness of the N=4 Yang-Mills theory // Phys. Lett. 1983. — Vol. B123. — Pp. 323−328.
35. Lipatov L. N. Next-to-leading corrections to the BFKL equation and the effective action for high energy processes in QCD // Proc. of the Int. Workshop on very high multiplicity physics. — 2000. — Vol. Dubna. — Pp. 159−176.
36. Maldacena J. M. The large N limit of superconformal field theories and supergravity // Adv. Theor. Math. Phys. — 1998. — Vol. 2. — Pp. 231−252.
37. Gubser S. S., Klebanov I. R., Polyakov A. M. Gauge theory correlators from non-critical string theory // Phys. Lett. — 1998. — Vol. B428. — Pp. 105−114.
38. Witten E. Anti-de Sitter space and holography // Adv. Theor. Math. Phys.— ** 1998. Vol. 2. — Pp. 253−291.
39. Gubser S. S., Klebanov I. R., Polyakov A. M. A semi-classical limit of the gauge/string correspondence // Nucl. Phys. — 2002, — Vol. B636. — Pp. 99−114.
40. Kotikov A. V., Lipatov L. N., Velizhanin V N. Anomalous dimensions of Wilson operators in N = 4 SYM theory // Phys. Lett. 2003. — Vol. B557. — Pp. 114−120.ftS.
41. Moch S., Vermaseren J. A. M., Vogt A. The three-loop splitting functions in QCD: The non-singlet case // Nucl. Phys. 2004. — Vol. B688. — Pp. 101−134.
42. Vogt A., Moch S., Vermaseren J. A. M. The three-loop splitting functions in QCD: The singlet case // Nucl. Phys. 2004. — Vol. B691. — Pp. 129−181.
43. Kotikov A. V., Lipatov L. N., Onishchenko A. /., Velizhanin V. N. Three-loopuniversal anomalous dimension of the Wilson operators in N = 4 SUSY Yang-Mills model // Phys. Lett. 2004. — Vol. B595. — Pp. 521−529.
44. Callan Curtis G. J., Gross D. J. High-energy electroproduction and the constitution of the electric current 11 Phys. Rev. Lett. — 1969. — Vol. 22. — Pp. 156−159.
45. Wilson K. G. Nonlagrangian models of current algebra // Phys. Rev. — 1969. — Vol. 179. Pp. 1499−1512.
46. Christ N. #., Hasslacher Π., Mueller A. H. Light cone behavior of perturbation theory // Phys. Rev. 1972. — Vol. D6. — Pp. 3543−3562.
47. Politzer H. D. Asymptotic freedom: an approach to strong interactions // Phys.Rept. 1974. — Vol. 14. — Pp. 129−180.
48. Gross D. J., Wilczek F. Asymptotically free gauge theories. 2 j j Phys. Rev. — 1974. Vol. D9. — Pp. 980−993.
49. Sasaki Π. Polarized electroproduction in asymptotically free gauge theories // Prog. Theor. Phys. 1975. — Vol. 54. — Pp. 1816−1838.
50. Ahmed M. A., Ross G. G. Polarized lepton hadron scattering in asymptotically free gauge theories // Nucl. Phys. — 1976. — Vol. Bill. — Pp. 441−460.
51. Gross D. J., Wilczek F. Asymptotically free gauge theories. I // Phys. Rev. — 1973. Vol. D8. — Pp. 3633−3652.
52. Callan Curtis G. J. Broken scale invariance in scalar field theory j j Phys. Rev.— 1970. Vol. D2. — Pp. 1541−1547.
53. Symanzik K. Renormalizable models with simple symmetry breaking. 1. Symmetry breaking by a source term // Commun. Math. Phys. — 1970. — Vol. 16. — Pp. 48−80.
54. Symanzik K. Small distance behavior in field theory and power counting // Commun. Math. Phys. 1970. — Vol. 18. — Pp. 227−246.
55. Gross D. J., Wilczek F. Ultraviolet behavior of non-abelian gauge theories // Phys. Rev. Lett. 1973. — Vol. 30. — Pp. 1343−1346.
56. Politzer H. D. Reliable perturbative results for strong interactions? // Phys. Rev. Lett. 1973. — Vol. 30. — Pp. 1346−1349.
57. Floratos E. G., Ross D. A., Sachrajda Π‘. T. Higher order effects in asymptotically free gauge theories: the anomalous dimensions of Wilson operators // Nucl. Phys. — 1977. Vol. B129. — Pp. 66−88.
58. Floratos E. G., Ross D. A., Sachrajda Π‘. T. Higher order effects in asymptotically free gauge theories. 2. Flavor singlet Wilson operators and coefficient functions // Nucl. Phys. 1979. — Vol. B152. — Pp. 493−520.
59. Gonzalez-Arroyo A., Lopez C., Yndurain F. J. Second order contributions to the ^ structure functions in deep inelastic scattering. I. Theoretical calculations // Nucl.Phys. 1979. — Vol. B153. — Pp. 161−186. '.
60. Gonzalez-Arroyo A., Lopez C. Second order contributions to the structure functions in deep inelastic scattering. 3. The singlet case // Nucl. Phys.— 1980.— Vol. B166. Pp. 429−459.
61. Curci G., Furmanski W., Petronzio R. Evolution of parton densities beyond leadingβ’Π²order: the nonsinglet case // Nucl. Phys. — 1980. — Vol. B175. — Pp. 27−92.
62. Furmanski W., Petronzio R. Singlet parton densities beyond leading order // Phys. Lett. ~ 1980. Vol. B97. — Pp. 437−442.
63. Floratos E. G., Kounnas C., Lacaze R. Higher order QCD effects in inclusive annihilation and DIS // Nucl. Phys. 1981. — Vol. B192. — Pp. 417−462.
64. Lopez C., Yndurain F. J. Behavior at x = 0, 1, sum rules and parametrizations for structure functions // Nucl. Phys. 1981. Vol. B183. — Pp. 157−181.
65. Hamberg R., van Neerven W. L. The Correct renormalization of the gluon operator in a covariant gauge // Nucl. Phys. — 1992. — Vol. B379. — Pp. 143−171.
66. Mertig R., van Neerven W. L. The Calculation of the two loop spin splitting functions P (ij)(l)(x) // Z. Phys. — 1996, — Vol. C70. Pp. 637−654.
67. Vogelsang W. A Rederivation of the Spin-dependent Next-to-leading Order Splitting Functions // Phys. Rev. — 1996. — Vol. D54. — Pp. 2023;2029.
68. Vogelsang W. The spin-dependent two-loop splitting functions // Nucl. Phys. — 1996. Vol. B475. — Pp. 47−72.
69. Efremov A. V., Radyushkin A. V. Factorization and asymptotical behavior of pion form-factor in QCD // Phys. Lett. 1980. — Vol. B94. — Pp. 245−250.
70. Efremov A. V., Radyushkin A. V. Asymptotical behavior of pion electromagnetic form-factor in QCD // Theor. Math. Phys. 1980. Vol. 42. — Pp. 97−110.
71. Mikhailov S. V., Radyushkin A. V. Evolution kernel for the pion wave function: two loop calculation in scalar phi**3 in six-dimensions model // Theor. Math. Phys. — 1986. Vol. 65, — Pp. 999−1014.
72. Mikhailov S. V., Radyushkvn A. V. Evolution kernels in QCD: two loop calculation ^ in feynman gauge // Nucl. Phys. — 1985. Vol. B254. — Pp. 89−126.
73. Mikhailov S. V., Radyushkin A. V. Structure of two loop evolution kernels and evolution of the pion wave function in phi**3 in six-dimensions and QCD // Nucl. Phys. 1986. — Vol. B273. — Pp. 297−319.
74. Muller D. Constraints for anomalous dimensions of local light cone operators in phi**3 in six-dimensions theory // Z. Phys. — 1991. Vol. C49. — Pp. 293−300.
75. Muller D. Conformal constraints and the evolution of the nonsinglet meson distribution amplitude I j Phys. Rev. — 1994. — Vol. D49. Pp. 2525−2535.
76. Makeenko Y. M. Conformal operators in Quantum Chromodynamics // Sov. J. Nucl. Phys. 1981. — Vol. 33. — Pp. 440−445.
77. Ohmdorf T. Constraints from conformal covariance on the mixing of operators of lowest twist 11 Nucl. Phys. 1982. — Vol. B198. — Pp. 26−44.
78. Belitsky A. V., Muller D. Broken conformal invariance and spectrum of anomalous dimensions in QCD // Nucl. Phys. 1999. — Vol. B537. — Pp. 397−442.
79. Belitsky A. V., Freund A., Muller D. Evolution kernels of skewed parton distributions: Method and two-loop results // Nucl. Phys. — 2000. — Vol. B574. — Pp. 347−406.
80. Lipatov L. N. Small-x physics in perturbative QCD // Phys. Rept. — 1997. — Vol. 286. Pp. 131−198.
81. Collins P. D. B. An introduction to Regge theory and high-energy physics. — Cambridge 1977, 445p.
82. Donnachie A., Landshoff P. V. Dynamics of elastic scattering // Nucl. Phys.— 1986. Vol. B267. — Pp. 690−701.
83. Bartels J. High-energy behavior in a nonabelian gauge theory. 2. First corrections to T (n—>m) beyond the leading In s approximation // Nucl. Phys. — 1980. — Vol. B175. Pp. 365−401.
84. Kwiecinski J., Praszalowicz M. Three gluon integral equation and odd Ρ singlet regge singularities in QCD // Phys. Lett. 1980. — Vol. B94. — Pp. 413−416.
85. Fadin V. S., Lipatov L. N. BFKL pomeron in the next-to-leading approximation // Phys. Lett. 1998. — Vol. B429. — Pp. 127−134.
86. Ciafalom M., Π‘Π°ΡΠ³ΡΠ³ G. Energy scale (s) and next-to-leading BFKL equation I j Phys. Lett. 1998. — Vol. B430. — Pp. 349−354.
87. Kirschner R., Lipatov L. N., Szymanowski L. Effective action for multi Regge processes in QCD // Nucl. Phys. — 1994. — Vol. B425. — Pp. 579−594.
88. Kirschner RLipatov L. N., Szymanowski L. Symmetry properties of the effective action for high-energy scattering in QCD // Phys. Rev.— 1995.— Vol. D51.— Pp. 838−855.
89. Lipatov L. N. Gauge invariant effective action for high-energy processes in QCD j I Nucl. Phys. 1995. — Vol. B452. — Pp. 369−400.
90. Lipatov L. N. Evolution equations in QCD. — Prepared for ICTP Conference on Perspectives in Hadronic Physics, Trieste, Italy, 12−16 May 1997. — Pp. 413−427.
91. Gliozzi F., Scherk J., Olive D. I. Supersymmetry, supergravity theories and the dual spinor model // Nucl. Phys. — 1977. — Vol. B122. Pp. 253−290.
92. Brink L., Lindgren O., Nilsson Π. E. W. N=4 Yang-Mills theory on the light cone j j Nucl. Phys. 1983. — Vol. B212. — Pp. 401−412.
93. Mandelstam S. Light cone superspace and the ultraviolet finiteness of the n=4 model // Nucl. Phys. 1983. — Vol. B213. — Pp. 149−168.
94. Capper D. M., Jones D. R. T. N=1 supersymmetric Yang-Mills theory in the light cone gauge // Phys. Rev. 1985. — Vol. D31. — Pp. 3295−3297.
95. Matiounine Y., Smith J., van Neerven W. L. Two-loop operator matrix elements calculated up to finite terms // Phys. Rev. 1998. — Vol. D57. — Pp. 6701−6722.
96. Matiounine Y., Smith J., van Neerven W. L. Two-loop operator matrix elements calculated up to finite terms for polarized deep inelastic lepton hadron scattering // Phys. Rev. 1998. Vol. D58. — Pp. 76 002:1−16.
97. Lipatov L. N. Next-to-leading corrections to the BFKL equation and the effective action for high energy processes in QCD // Nucl. Phys. Proc. Suppl. — 2001. — Vol. 99A. Pp. 175−179.
98. Siegel W. Supersymmetric dimensional regularization via dimensional reduction // Phys. Lett. 1979. — Vol. B84. — Pp. 193−196.
99. Altarelh G., Curci G., Martinelli G., Petrarca S. QCD nonleading corrections to weak decays as an application of regularization by dimensional reduction // Nucl. Phys. 1981. — Vol. B187. — Pp. 461−513.
100. Schuler G. A., Sakakibara S., Korner J. G. Use of four-dimensional spin methods in the calculation of radiative QCD corrections // Phys. Lett. — 1987. — Vol. B194. — Pp. 125−131.
101. Martin S. P., Vaughn M. T. Regularization dependence of running couplings in softly broken supersymmetry // Phys. Lett. — 1993. — Vol. B318. — Pp. 331−337.
102. Dixon J. A., Taylor J. C. Renormalization of wilson operators in gauge theories // Nucl. Phys. 1974. — Vol. B78. — Pp. 552−560.
103. Kluberg-Stern H., Zuber J. B. Renormalization of nonabelian gauge theories in a background field gauge. 2. Gauge invariant operators // Phys. Rev. — 1975. — Vol. D12. Pp. 3159−3180.
104. Joglekar S. D., Lee B. W. General theory of renormalization of gauge invariant operators // Ann. Phys. — 1976. — Vol. 97. — Pp. 160−215.
105. Collins J. C., Scalise R. J. The Renormalization of composite operators in Yang-Mills theories using general covariant gauge j j Phys. Rev. — 1994.— Vol. D50.— Pp. 4117−4136.
106. Harris B. W., Smith J. Anomalous dimension of the gluon operator in pure Yang-Mills theory // Phys. Rev. — 1995. — Vol. D51. Pp. 4550−4560.
107. Faddeev L. D., Popov V. N. Feynman diagrams for the Yang-Mills field // Phys. Lett. 1967. — Vol. B25. — Pp. 29−30.
108. Nogueira P. Automatic Feynman graph generation J J J. Comput. Phys. — 1993.— Vol. 105. Pp. 279−289.
109. Gorishnii S. G., Larin S. A., Surguladze L. R., Tkachov F. V. MINCER: program for multiloop calculations in quantum field theory for the SCHOONSCHIP system // Comput. Phys. Commun. — 1989. — Vol. 55. — Pp. 381−408.
110. Vermaseren J. A. M. New features of FORM.— 2000.— math-ph/10 025. — Pp. 23.138. 't Hooft G., Veltman M. J. G. Regularization and renormalization of gauge fields j I Nucl. Phys. 1972. — Vol. B44. — Pp. 189−213.
111. Breitenlohner P., Maison D. Dimensionally renormalized Green’s functions for theories with massless particles. 1 // Commun. Math. Phys. — 1977. — Vol. 52. — Pp. 39−67.
112. Breitenlohner P., Maison D. Dimensionally renormalized Green’s functions for theories with massless particles. 2 // Commun. Math. Phys. — 1977, — Vol. 52.— Pp. 55−92.
113. Akyeampong D. A., Delbourgo R. Dimensional regularization, abnormal amplitudes and anomalies // Nuovo Cim. 1973. — Vol. A17. — Pp. 578−586.
114. Akyeampong D. A., Delbourgo R. Anomalies via dimensional regularization // Nuovo Cim. ~ 1974. Vol. A19. — Pp. 219−224.
115. Larin S. A. The Renormalization of the axial anomaly in dimensional regularization // Phys. Lett. 1993. — Vol. B303. — Pp. 113−118.
116. Larin S. A., Vermaseren J. A. M. The alpha-s**3 corrections to the Bjorken sum rule for polarized electroproduction and to the Gross-Llewellyn Smith sum rule // Phys. Lett. 1991. — Vol. B259. — Pp. 345−352.
117. Adler S. L., Bardeen W. A. Absence of higher order corrections in the anomalous axial vector divergence equation // Phys. Rev. — 1969. — Vol. 182. — Pp. 1517−1536.
118. Makeenko Y. Light-cone Wilson loops and the string / gauge correspondence // JHEP. 2003. — Vol. 01. — P. 007.
119. Frolov S., Tseytlin A. A. Semiclassicai quantization of rotating superstring in AdS (5) x S (5) j j JHEP. 2002. — Vol. 06. — P. 007.
120. Brower R. C., Tan C.-I. Hard scattering in the M-theory dual for the QCD string // Nucl. Phys. 2003. — Vol. B662. — Pp. 393−405.
121. Onishchenko A. I., Velizhanin V. N. Anomalous dimensions of twist-2 conformal operators in supersymmetric Wess-Zumino model. — 2003. — Preprint WSU-HEP-0309. Pp. 37. — hep-ph/309 222.
122. Onishchenko A. I., Velizhanin V. N. Nonforward anomalous dimensions of Wilson operators in N = 4 super-Yang-Mills theory. // JHEP.— 2004.— Vol. 02.— Pp. 036:1−17.
123. Belitsky A. V., Derkachov S. E., Korchemsky G. P., Manashov A. N. Superconformal operators in N = 4 super-Yang-Mills theory // Phys. Rev. — 2004. — Vol. D70. Pp. 45 021:1−27.
124. Andersson B. et al. Small x phenomenology: Summary and status // Eur. Phys. J. 2002. — Vol. C25. — Pp. 77−101.
125. Berenstein D., Maldacena J. M., Nastase H. Strings in flat space and pp waves from N = 4 super Yang Mills // JHEP. 2002. — Vol. 04. — P. 013.
126. Minahan J. A., Zarembo K. The Bethe-ansatz for N = 4 super Yang-Mills // JHEP. 2003. — Vol. 03. — P. 013.
127. Konishi K. Anomalous supersymmetry transformation of some composite operators in SQCD // Phys. Lett. 1984. — Vol. B135. — Pp. 439−444.
128. Beisert N., Πristjarisen C., Staudacher M. The dilatation operator of N = 4 super Yang-Mills theory // Nucl. Phys. 2003. — Vol. B664. — Pp. 131−184.
129. Bianchi M., Kovacs S., Rossi G., Stanev Y. S. Properties of the Konishi multiplet in N = 4 SYM theory // JHEP. 2001. — Vol. 05. — P. 042.
130. Mack G., Salam A. Finite component field representations of the conformal group // Ann. Phys. 1969. — Vol. 53. — Pp. 174−202.