Помощь в учёбе, очень быстро...
Работаем вместе до победы

Поляризационные явления в волоконных световодах

Диссертация: Поляризационные явления в волоконных световодах
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

С другой стороны, изменение характеристик ВС под воздействием внешних факторов может привести к явлениям, с которыми приходится бороться. Так в качестве способа прокладки волоконно-оптических линий связи все чаще выбирается подвеска оптического кабеля на опорах контактной сети железных дорог и высоковольтных линий электропередач, которые являются источником сильных магнитных полей. Достоинством… Читать ещё >

Содержание

  • ГЛАВА 1. ВОЛОКОННЫЕ СВЕТОВОДЫ: ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЕ ЯВЛЕНИЯ И ИХ ИСПОЛЬЗОВАНИЕ
    • 1. 1. Стандартные волоконные световоды
    • 1. 2. Физические процессы
    • 1. 3. Природа поляризационных явлений
    • 1. 4. Роль и задачи поляризационных исследований
    • 1. 5. Поляризационные компоненты
    • 1. 6. Температурные характеристики
    • 1. 7. Выводы
  • ГЛАВА 2. МАГНИТООПТИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ ФАРАДЕЯ
    • 2. 1. Феноменологическое рассмотрение
    • 2. 2. Осцилляторная модель
    • 2. 3. Модель связанных линейно поляризованных мод
    • 2. 4. Выводы
  • ГЛАВА 3. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ МАГНИТООПТИЧЕСКИХ ЯВЛЕНИЙ
    • 3. 1. Метод
    • 3. 2. Результаты экспериментов
    • 3. 3. Явление дискретного поворота плоскости поляризации
    • 3. 4. Выводы
  • ГЛАВА 4. ТЕМПЕРАТУРНО-ЗАВИСИМЫЕ ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЕ ЯВЛЕНИЯ
    • 4. 1. Экспериментальная установка
    • 4. 2. Теория
    • 4. 3. Результаты экспериментов
    • 4. 4. Выводы

Поляризационные явления в волоконных световодах (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Расширение элементной базы устройств передачи и обработки оптической информации является одним из актуальных условий повышения пропускной способности волоконно-оптических линий связи (ВОЛС) и систем передачи (ВОСП), совершенствования выпускаемых и разработки новых волоконно-оптических датчиков и приборов на их основе. Широкое применение в этих устройствах находят волоконные световоды (ВС) как в качестве направляющих систем оптического излучения [1, 2], так и в качестве компонентов и чувствительных элементов [1, 3, 4], что позволяет создавать цельноволоконные оптические системы.

Свойства ВС по-разному влияют на работу волоконно-оптических устройств. Изменение характеристик волоконных световодов под действием давления, высоких и низких температур, механических напряжений, внешнего магнитного и электрического поля и т. д. могут влиять на интенсивность, фазу и состояние поляризации проходящего по нему излучения [5−7]. Это является положительным фактором, позволяющим при определенных условиях использовать волоконные световоды для создания компонентов волоконно-оптических систем передачи (ВОСП), служить датчиками давления, температуры, интенсивности магнитного и электрического полей, гамма-излучения, СВЧ-излучения и т. д.

С другой стороны, изменение характеристик ВС под воздействием внешних факторов может привести к явлениям, с которыми приходится бороться. Так в качестве способа прокладки волоконно-оптических линий связи все чаще выбирается подвеска оптического кабеля на опорах контактной сети железных дорог [8−12] и высоковольтных линий электропередач [13], которые являются источником сильных магнитных полей. Достоинством таких систем связи является значительное уменьшение расходов на прокладку систем связи и относительно простой доступ к существующим ЛЭП. Современная концепция утверждает, что полностью диэлектрические оптические кабели, расположенные в непосредственной близости от высоковольтных линий абсолютно защищены от влияния внешних электромагнитных полей последних. Однако, выполненные в последнее время экспериментальные и теоретические исследования оптических явлений в волоконных световодах [8, 12, 13], опровергают это общепринятое положение. Таким образом, на первый план выступает проблема подавления помех различных типов, которые являются следствием внешних влияний, в том числе магнитных.

Значительную роль в ВС при передаче излучения играют поляризационные явления. Стремительное развитие техники оптической передачи информации в последнее десятилетие привело к тому, что именно они, еще недавно считавшиеся незначительными в волоконно-оптических линиях связи, стали играть роль основного фактора, сдерживающего дальнейшее увеличение скорости и дальности передачи информации. Поэтому требуется создание ВС и оптических компонентов сохраняющих состояние поляризации оптической волны, которая существенным образом определяет параметры информационного сигнала и его помехоустойчивость [14], или преобразующих поляризацию для получения требуемого значения, что существенно упрощает работу приемных устройств, особенно многоступенчатых [15]. Точные знания поляризационных характеристик реальных линий связи позволят разрабатывать методы проектирования, обеспечивающие высокую скорость передачи и большие расстояния даже для ВС с высокой дисперсией [16].

Таким образом, исследование поляризационных явлений в волоконных световодах является актуальной задачей. Ее решению посвящено большое количество работ. Тем не менее, многие поляризационные явления в ВС еще недостаточно детально изучены, что ограничивает возможности применения ВС для создания оптических компонентов ВОСП и ВОЛС, датчиков и приборов.

В частности представляет интерес вращение плоскости поляризации оптического излучения на выходе ВС при воздействии на него магнитного поля. Это магнитооптическое явление исследуется для относительно коротких — порядка одного метра, прямолинейных ВС [1726], для которых явления двулучепреломления незначительны и вращение плоскости поляризации соответствует формуле Фарадея. В то же время не изучен вопрос, как влияет магнитное поле на оптическое излучение, распространяющееся в ВС с наведенным двулучепрелом-лением путем изгибов, что характерно для реальных линий связи.

Другим важным вопросом является эволюция состояния поляризации в ВС. Она исследуется в ряде работ, например в [26,27], но только по длине волоконного световода, находящегося вне магнитного поля или в магнитном поле. В то же время не рассматриваются закономерности изменения состояния поляризации излучения на выходе ВС, находящегося в магнитном поле, при известных характеристиках входного излучения и среды распространения.

Известно и широко применяется, например, в ячейках Фарадея явление дискретного поворота плоскости поляризации оптического излучения под действием магнитного поля. Но в ходе патентного и библиографического поиска не было обнаружено данных о проявлении данного эффекта в волоконных световодах. В то же время следует ожидать, что волоконные устройства дискретного поворота плоскости поляризации будут иметь значительно более низкое вносимое затухание, чем другие аналоги [1].

Одним из факторов, влияющих на процессы распространения излучения в ВС, является температура [2, 29]. Тем не менее, практически отсутствуют работы по исследованию температурной зависимости поляризационных свойств волоконных световодов. В то же время трехслойная структура ВС может существенным образом влиять на поляризацию излучения.

Цель работы — исследование закономерностей и особенностей поляризационных явлений в стандартных волоконных световодах при воздействии на них постоянного магнитного поля и изменении температуры.

Задачи работы. Для достижения поставленной цели в работе решены следующие задачи.

1. Разработан метод исследований поляризационных явлений в волоконных световодах со случайными неоднородностями при воздействии внешнего магнитного поля и изменении температуры.

2. Исследованы поляризационные явления в волоконных световодах при воздействии внешнего магнитного поля и изменении температуры.

3. Выявлены закономерности эволюции состояния поляризации излучения на выходе ВС при воздействии внешнего магнитного поля.

4. Исследована способность волоконного световода под действием магнитного поля и температуры дискретно поворачивать плоскость поляризации оптического излучения.

Научная новизна работы. Научная новизна работы состоит в том, что в ходе экспериментальных и теоретических исследований получены следующие результаты.

1. Разработан метод исследований поляризационных явлений в волоконных световодах при воздействии постоянного магнитного поля, который отличается от других введением дополнительных элементов в тракт распространения оптического излучения — скремблера и преобразователя поляризации, позволяющих обеспечить стабильность результатов исследований и влиять на двулучепреломление в ВС.

2. Впервые установлено, что угол поворота плоскости поляризации оптического излучения на выходе волоконного световода при воздействии постоянного магнитного поля зависит от начальных условий: эллиптичности оптического излучения на выходе ВС до воздействия магнитного поля.

3. На примере линейно-поляризованного излучения показано, что угол поворота плоскости поляризации оптического излучения на выходе волоконного световода подчиняется формуле Фарадея при условии, если волоконный световод обеспечивает сохранение состояния поляризации.

4. Впервые выявлена зависимость между эллиптичностью, направлением вращения плоскости эллиптически поляризованного излучения на выходе волоконного световода и магнитным полем, действующим на ВС.

Если до воздействия магнитного поля на выходе ВС имеет место левостороннее вращение плоскости эллиптически поляризованного излучения, то с ростом напряженности магнитного поля эллиптичность излучения убывает, стремясь к нулю, т. е. к установлению состояния линейной поляризации. Это происходит тем быстрее, чем больше значение эллиптичности до воздействия магнитного поля.

В случае первоначального правостороннего вращения эллипса поляризации, эллиптичность излучения сначала возрастает, затем убывает, стремясь к нулю. Это явление сопровождается изменением направления вращения плоскости поляризации на левостороннее.

5. Впервые обнаружена возможность управления магнитным полем и изменением температуры дискретным поворотом плоскости поляризации оптического излучения на выходе ВС. В ходе экспериментов угол поворота плоскости поляризации достигал 110 градусов при изменении напряженности магнитного поля на 80 А/м, температуры на 10 °C.

6. Впервые установлено, что при изменении температуры волоконного световода, на вход которого подано линейно поляризованное излучение, траектории изменения угла поворота плоскости поляризации излучения на выходе ВС при нагревании и остывании различны. Первоначальное состояние поляризации не восстанавливается.

7. Получена и исследована система уравнений, позволившая построить математическую модель, соответствующую условиям эксперимента, для исследования эволюции состояния поляризации излучения на выходе ВС при наличии внешнего магнитного поля и изменении температуры.

Все полученные в диссертационной работе научные результаты и используемые методы могут служить основой для исследования поляризационных свойств волоконных световодов, совершенствования существующих и создания новых волоконно-оптических элементов, и на их основе — пассивных компонентов и приборов нового типа.

Во введении обоснованы актуальность и практическая значимость работы, определена цель диссертации, кратко изложено содержание работы, сформулированы защищаемые положения.

В первой главе проведен анализ литературных данных по поляризационным эффектам и магнитооптическим явлениям в волоконной оптике, созданию оптических компонентов для волоконно-оптических систем передачи и линий связи, датчиков и приборов поляризационного типа.

Вторая глава посвящена теоретическим исследованиям поляризационных явлений в волоконных световодах.

В третьей главе рассмотрены метод и результаты экспериментальных исследований магнитооптических свойств стандартных ВС в условиях воздействия на них постоянного продольного магнитного поля.

В четвертой главе исследовано влияние температуры на поляризационные характеристики стандартного волоконного световода.

В заключении приведены основные результаты диссертационной работы.

На защиту выносятся следующие положения.

1. Если на вход стандартного волоконного световода со случайными неоднородностями подать линейно поляризованное излучение и воздействовать на него аксиальным постоянным магнитным полем, то на выходе волоконного световода:

1.1 Угол поворота плоскости поляризации <р подчиняется формуле магнитооптического эффекта Фарадея g> = VH? cosy, (где V-постоянная Верде, Янапряженность магнитного поля, Iдлина волоконного световода в магнитном поле, уугол между направлением магнитного поля и оптическим излучением), если волоконный световод сохраняет состояние поляризации;

1.2 Угол поворота плоскости поляризации зависит от величины начальной эллиптичности поляризованного излучения на выходе ВС, определенной до воздействия магнитного поля, т. е. q> = /(ДО, при H,?, V, y = const].

1.3 С увеличением магнитного поля форма эллипса поляризации изменяется. При левостороннем вращении плоскости поляризации эллиптичность J3 уменьшается, причем тем быстрее, чем больше ее начальное значение, определенное до воздействия на ВС магнитного поля. При правостороннем вращении плоскости поляризации эллиптичность р сначала увеличивается, достигая в пределе 1, соответствующей круговой поляризации, затем уменьшается. При этом происходит изменение направления вращения плоскости поляризации на левостороннее.

2. При изменении напряженности аксиального постоянного магнитного поля, воздействующего на стандартный волоконный световод с неоднородностями, или температуры ВС, на вход которого поступает линейно поляризованное излучение, возникает явление дискретного поворота плоскости поляризации в момент смены направления вращения плоскости поляризации с правостороннего на левостороннее. Максимальное изменение угла поворота достигается, если в момент смены направления вращения величина /3 = 1.

3. Эллиптичность поляризованного излучения и величина азимута эллипса поляризации имеет осцилляционный характер вдоль волоконного световода при наличии внешнего магнитного поля.

Основные результаты исследований изложены в работах [11,12, 30−42] и докладывались автором на:

1. Всероссийской научно-практической конференции «Повышение эффективности работы железнодорожного транспорта Сибири и Дальнего Востока. Хабаровск-Владивосток, 18−21 октября 2001 г.;

2. Третьей региональной научной конференции «Физика: фундаментальные и прикладные исследования, образование». Благовещенск, 27−29 мая 2002 г.;

3. Международном симпозиуме (вторых Самсоновских чтениях) «Принципы и процессы создания неорганических материалов. Хабаровск, 4−6 ноября 2002 г.;

4. Научно-практической конференции, посвященной завершению электрификации Транссибирской магистрали «Электрификация железнодорожного транспорта — техника и технологии нового поколения». Хабаровск, 24 декабря 2002 г.;

5. Третьей международной конференции молодых ученых и специалистов «0птика-2003». Санкт-Петербург, 20−23 октября 2003 г.;

6. Всероссийской, с международным участием, научно-практической конференции ученых транспортных вузов, инженерных работников и представителей академической науки «Информационные технологии в системах управления на железнодорожном транспорте». Хабаровск, 25−26 марта 2004 г.;

7. Третьей международной конференции «Фундаментальные проблемы оптики». Санкт-Петербург, 18−21 октября 2004 г.

4.4. Выводы.

При нагревании и остывании волоконного световода на участке пространственно-неустановившегося режима распространения излучения происходит изменение состояния поляризации:

1. эллиптичность носит осциллирующий характер;

2. направление вращения плоскости поляризации происходит и вправо, и влево;

3. при условиях, аналогичных как при действии магнитного поля, происходит дискретный поворот плоскости поляризации. Угол дискретного поворота (р с погрешностью 10−15% определяется по формуле.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

1. Установлено, что при подаче на вход стандартного волоконного световода со случайными неоднородностями линейно поляризованного излучения, угол поворота плоскости поляризации на выходе ВС при воздействии на него аксиального постоянного магнитного поля определяется по формуле магнитооптического эффекта Фарадея Ф = VH? cos у, если волоконный световод сохраняет состояние поляризации. Иначе, что показано впервые, угол поворота зависит от величины начальной эллиптичности /?к поляризованного излучения на выходе ВС, определенной до воздействия магнитного поля, т. е. р = /{рн), при H,?, V, y = const.

2. С увеличением магнитного поля форма эллипса поляризации изменяется. Впервые установлено, что при левостороннем вращении плоскости поляризации эллиптичность р уменьшается, причем тем быстрее, чем больше ее начальное значение, определенное до воздействия на ВС магнитного поляпри правостороннем вращении плоскости поляризации эллиптичность р сначала увеличивается, затем уменьшается. При этом происходит изменение направления вращения плоскости поляризации на левостороннее.

3. Впервые экспериментально обнаружено, что, если на вход стандартного волоконного световода с неоднородностями поступает линейно поляризованное излучение, то при изменении напряженности аксиального постоянного магнитного поля, воздействующего на волоконный световод, или уменьшения температуры ВС, возникает явление дискретного поворота плоскости поляризации в момент изменения направления вращения плоскости поляризации с правостороннего на левостороннее. Максимальное изменение угла поворота достигается, если в момент смены направления вращения величина р = 1.

4. Впервые установлено, что при изменении температуры волоконного световода, на вход которого подано линейно поляризованное излучение, траектории изменения угла поворота плоскости поляризации излучения при нагревании и остывании различны. Первоначальное состояние поляризации не восстанавливается.

5. Получены явные выражения, удовлетворяющие граничным условиям эксперимента, для определения значений эллиптичности поляризованного излучения и азимутов осей эллипса поляризации на выходе волоконного световода при воздействии магнитного поляпоказано различие в периоде пространственных биений собственных мод ВС при наличии и отсутствии магнитного поля вдоль ВС.

Показать весь текст

Список литературы

  1. А.Б. Волоконная оптика: компоненты, системы передачи, измерения. М.: Компания САЙРУС СИСТЕМС, 1999. — 672 с.
  2. O.K. Современные волоконно-оптические системы передачи, аппаратура и элементы. М.: C0J10H-P, 2001. — 237 с.
  3. В. П., Мурашкина Т. И. Проблемы создания волоконно-оптических датчиков // Датчики и системы. 2001. -№ 7. — С. 5458, 68.
  4. В. И. Стандартизация параметров амплитудных волоконно-оптических датчиков для волоконно-оптических сетей сбора данных // Датчики и системы. 2001. № 6. — С. 16−18, 71.
  5. Т., Окамато К., Оцу М. и др. Волоконно-оптические датчики / Под ред. Т. Окоси. Л.: Энергоатомиздат, 1990. -256 с.
  6. .А., Корнеев Г. И. Оптические системы связи и свето-водные датчики. Вопросы технологии. М.: Радио и связь, 1985. -92с.
  7. В.И., Носов Ю. Р. Волоконно-оптические датчики: физические основы, вопросы расчета и применения. М.: Энергоатомиздат, 1990.-256 с.
  8. К.С., Шахов В. Г. Особенности работы волоконно-оптических кабелей на железнодорожном транспорте // Автоматика, связь, информатика. 2003. — № 6. — С.29−31.
  9. Hraanica Halid, Haidine Abdelfatteh, Lehnert Ralf. Powerline Communications im Anschlussbereich // NTZ: Informationstechn. + Tele-commun. 2001. — V.54. — № 7−8. — P. 48−50, 52−53.
  10. Wang D. Menyuk C. R. Calculation of penalties due to polarization effects in a long-haul WOM system using a Stokes parameter model // J. Lightwave Technol. 2001. — V.19. — № 4. — P. 487−494.
  11. Ivankovski Yuval, Mendlovic David. High-rate-longdistance fiberoptic communication based on advanced modulation techniques // Appl. Opt. -1999. V.38. — № 26. — C. 5533−5540.
  12. Dooghin A.V., Kundikova N.D., Liberman V.S., Zel’dovich B.Ya. Rotation of the speckle-pattern in the multimode optical fiber under the circular polarization sign change // Soviet Lightwave Communications. 1991. -Vol.1.-P.353−364.
  13. М.Я., Жиргалова М. Я., Зельдович Б. Я. и др. Наблюдение «магнитного» поворота спекл-картины света, прошедшего через оптическое волокно // Письма в ЖЭТФ. 1994. — Т.59. — Вып.11. — С. 734−736.
  14. Baranova N.B., Zel’dovich B.Ya. Rotation of a Ray by a Magnetic Field // Письма в ЖЭТФ. 1994. — T.59. — Вып. 10. — С. 648−650.
  15. М.Я., Зельдович Б. Я., Жиргалова И. В. и др. Наблюдение «магнитного» поворота спекл-картины света, прошедшего через оптическое волокно // Письма в ЖЭТФ. 1994. — Т.59. — Вып. 11. — С. 734−736.
  16. Baranova N.B., Zel’dovich B.Ya. Rotation of a ray by a magnetic field // Pis’ma Zh. Eksp. Teor. Fiz. 1994. — Vol. 59. — No. 10. — P. 648−650.
  17. Л.И., Кундикова Н. Д., Садыкова М. О. и др. Поворот спекл-картины в маломодовом оптическом световоде в продольном магнитном поле // Оптика и спектроскопия. 2003. — Т. 95. — № 4. — С. 690−696.
  18. А., Лав Дж. Теория оптических волоноводов: Пер. с англ. М.: Радио и связь, 1987. — 656 с.
  19. В.А. Магнитооптический ротатор в оптической схеме поляриметрических преобразователей // Оптический журнал. Т.67. -№ 6.-2000.-С. 115−116.
  20. А.И., Мильков Ю. А., Савин Е. З. Магнитооптические явления в одномодовых световодах // Физика: фундаментальные и прикладные исследования, образование: Тезисы докладов третьей научной конференции. Благовещенск, 2002. — С. 66−69.
  21. А.И., Мильков Ю. А., Савин Е.З. Влияние внешних магнитных полей тяговых сетей железных дорог на поляризационное состояние модулированных сигналов в оптических кабелях II Отчет
  22. НИР (заключительный). Per. № 01.20.03 14 250, инв. № 02.20.03 6 515 -Хабаровск, ДВГУПС, 2002. 21 с.
  23. Ю.А., Савин Е. З. Поляризационный оптический переключатель на волоконном световоде // Оптика кристаллов: Сборник научных трудов / Под ред. В. И. Строганова. Хабаровск: Изд-во ДВГУПС, 2004.-С. 18−20.
  24. Ю.А., Савин Е. З. Влияние постоянного магнитного поля на поляризацию излучения в оптическом одномодовом волокне // Оптика кристаллов: Сборник научных трудов / Под ред. В. И. Строганова. Хабаровск: Изд-во ДВГУПС, 2004. — С. 20−25.
  25. Ю.А. Усиление эффекта Фарадея в волоконных световодах // Труды третьей международной конференции «Фундаментальные проблемы оптики». Санкт-Петербург. / Под ред. проф. В. Г. Беспалова, проф. С. А. Козлова. СПб: СПбГУ ИТМО, 2004. С.266−268.
  26. Ю.А. Эффект Фарадея в волоконном световоде с пространственно-установившимся режимом распространения излучения // Оптика конденсированных сред: Сборник научных трудов / Под ред. В. И. Строганова Хабаровск: Изд-во ДВГУПС, 2004. — С. 21−25.
  27. И.И. Волоконно-оптические линии связи. М.: Радио и связь, 1990. — 224 с.
  28. М.А., Наний О. Е., Сабинин Н. К. и др. Оптическое волокно для систем передачи информации // Волоконная оптика. Сб. статей. 2002. — М.: Изд-во «ВиКо». — С. 9−51.
  29. О.Е., Гладышевский М. А., Щербаткин Д. Д. Влияние поляризационной модовой дисперсии на распространение световых импульсов в оптическом волокне // Волоконная оптика. Сб. статей. -2002. М.: Изд-во «ВиКо». — С. 95−109.
  30. И.В., Кундикова Н. Д. Влияние спиральной формы волокна на распространение света // Квантовая электроника. 1995. -Т.2. — Вып. 9. — С.959−960.
  31. Т. В. Анализ фотоупругости в изогнутых и скрученных волоконных световодах// Электросвязь. 1998. — № 11. — С. 21−24.
  32. В. В. Tiwari., Tripathi Vibha. Aspects of polarization in optical fiber transmission//lETETechn. Rev. 2002. — V.19. — № 3. — P. 129−151.
  33. Kara Irfan, Gungor Ali, As Nilufer Polarization and polarization con-troling in optical fibers / 4 General Conference of the Balkan Physical Union
  34. BPU-4), Veliko Turnovo, 22−25 Aug., 2000. Bulg. J. Phys. 2000. — V.27. № 3. P. 17−20.
  35. В. Б. Об использовании магнитооптических свойств световодов для измерения малых СВЧ полей // Письма в ЖТФ. 1979. -Т.5.-Вып. 17.-С. 33−35.
  36. С.Н., Шкердин Г. Н. Динамический эффект Фарадея в волоконных световодах // Радиотехника. 1988. — № 9. — С.72−74.
  37. .Я., Катаевская И. В., Кундикова Н. Д. Неоднородность оптического эффекта Магнуса II Квантовая электроника. 1996. — Т.23. — Вып.1. — С. 89−90.
  38. Х.Г. Пленарные и оптические волноводы. М.: Мир, 1980. — 656 с.
  39. М.П., Бережной Л. И., Валах М. Я. Волоконная оптика. -Киев, 1968. 378 с.
  40. Д. Оптические волноводы. М.: Мир, 1974. -416 с.
  41. Кек Д. Б. Волоконные световоды // Основы волоконно-оптической связи. Под ред. Е. М. Дианова. М.: Сов. радио 1980. -с. 7−61.
  42. В.В., Кочаровский Вл.В., Миронов Ю. М. Поляризация света и линейное взаимодействие винтовых мод в скрученных волокнах со случайными неоднородностями // Известия академии наук. Сер. Физическая. -Т.62. № 2. — С. 362−371.
  43. Zel’dovich B.Ya., Liberman B.S. Birefringence by a smoothly inho-mogeneous locally isotropic medium // Physical Review E. 1994. — Vol. 49. — P. 23−27.
  44. И.А., Малыкин Г. Б. Физические проблемы волоконной гироскопии на эффекте Саньяка // Успехи физических наук. -2002. Т. 172. — № 8. — С. 849−873.
  45. Э. И., Базаров Е. Н., Губин В. П. Сопутствующая поляризационная модуляция в фазовых модуляторах из анизотропноговолокна // Радиотехника и электроника. 1997. — Т. 42. — № 9. — С. 1150−1152.
  46. Р.В., Фотиади А. А., Шакин О. В. Двунаправленный кольцевой волоконный лазер с 90° фарадеевским вращатерем в качестве фазового невзаимного элемента. I. Теория // Письма в ЖТФ. 2003. -Т. 29. — Вып. 9. — С.24−28.
  47. Р. В. Фотиади А.А., Шакин О. В. Двунаправленный кольцевой волоконный лазер с 90° фарадеевским вращателем в качестве фазового невзаимного элемента. Ч. II: эксперимент // Письма в ЖТФ. -2003. Т. 29. — Вып. 11.- С.20−29.
  48. Polarization division multiplexing in optical data transmission systems Пат. 6580Б35 США. МПК7 H 04 J 14/06. Tetefon AB LM Ericsson (pubt), Schdnfetdar Thoreten M 09/472 841. Заявл. 28.12.1999. Опубл. 17.06.2003. НПК 359/122.
  49. Moller Lothar., Westbrook Paul S., Behringer Robert E. The residual polarization of coherent orthogonal channels for all-optical networking applications // IEEE Photon. Technol. Lett. 2001. — V. 13. — № 11. — P. 1251−1253.
  50. Polarisation modulation for optical transmission: Заявка 1 026 840 ЕПВ, МПК7 H 04 В 10/135, Н 04 L 27/32. LUCENT TECHNOLOGIES INC., Rajan Govinda Nallappa. № 99 300 842.4. Заявл. 04.02.1999. Опубл. 09.08.2000.
  51. PDM-WDM for fiberoptic communication networks: Пат. 6 038 357 США, МПК7 G 02 В 6/27. Е-Тек Dynamics, Inc., Pan Jing-Jong. № 09/18 207. Заявл. 03.02.1998. Опубл. 14.03.2000. НПК 385/24.
  52. Optical isolator with polarization dispersion and differential transverse deflection correction: Пат. 5 930 038 США, МП К6 G 02 В 5/30 / Swan С. В.- Lucent Technologies Inc. № 08/785 836. Заявл. 13.01.1997. Опубл. 27.07.1999. НПК 359/484.
  53. Circularly polarized fiber in optical circuits: Пат. 6 229 937 США, МПК7 G 02 В 6/28. Corning Inc., Nolan Daniel Aloysius, Islam Mohammed Nazrul. № 09/339 446. Заявл. 24.06.1999. Опубл. 08.05.2001. НПК 385/24.
  54. Hu Qing. Bandaoti guangdian=Semiconduct / Ни Qing, Wang Min-qi, Yuan Sui-hua // Optoelectron. 2001. — V. 22. — № 6. — P. 397−400.
  55. Lee К. Roger, Lin Steve, Chiu Chien-Hsiung. Design of optical circulators: Abstr. Meet. Int. Soc. Opt. Eng. «Opt. Fiber Commun.», Taipei, July, 1998: Electron. Ed. // SPIE Proc. 1998. -V.3420. — C.311−317.
  56. Kundikova N.D., Zel’dovich B.Ya., Zhirgalova I.V. The effects of spin-orbit interaction of a photon and their analogs in mechanics // Pure and Applied Optics. 1994. — Vol.3 — P. 815−819.
  57. A.B., Зельдович Б. Я., Кундикова Н. Д. и др. Оптический аналог эффекта Магнуса // ЖЭТФ. 1991. — Т. 100. — Вып. 5(11). — С. 1474−1482.
  58. А.В., Зельдович Б. Я., Кундикова Н. Д. и др. Влияние циркулярное&trade- поляризации на распространение света в оптическом волокне II Письма в ЖЭТФ. 1991- Т.53. — Вып. 4. — С. 186−188.
  59. .Я., Катаевская И. В., Кундикова Н. Д. Неоднородность оптического эффекта Магнуса II Квантовая электроника. 1996. — Т.23 — Вып. 1.-С. 89−90.
  60. .Я., Кундикова Н. Д. Внутриволоконный поворот плоскости поляризации // Квантовая электроника. Т.22. — Вып. 2. — С. 184−187.
  61. Н.Р. Поляризационный эффект Рытова-Владимир-ского // Оптика и спектроскопия. 2002. — Т. 92. — № 4. — С. 639−642.
  62. Л.Д., Лифшиц Е. М. Электродинамика сплошных сред. -М.: Наука-1982. С. .
  63. Г. Б., Позднякова В. И., Шершевский И. А. Предельная степень поляризации немонохроматического излучения, распространяющегося в волоконном световоде со случайными неоднородностя-ми II Письма в ЖТФ. 2001. — Т. 27. — Вып. — 7. — С. 40−44.
  64. Л.А., Романова Е. А. Влияние мод оболочки на пространственные и поляризационные характеристики поля на выходеодномодового световода. II. Поляризационные эффекты // Оптика и спектроскопия. 1997. -Т.82. — № 2. — С. 289−294.
  65. Yokoi H., Mizumoto T. Proposed configuration of integrated optical isolator employing wafer-direct bonding technique // Electron. Lett. 1997. — V.33. -№ 21. -C. 1787−1788.
  66. Split reciprocal polarization switch: Пат. 5 930 028 США, МПК6 G 02 В 26/08 / Bergmann E. E. // Lucent Technologies Inc. № 09/82 828. Заявл. 21.05.1998. Опубл. 27.07.1999. НПК 359/303.
  67. Optical device which makes use of magneto-optical effect: Пат. 5 999 305 США, МПК6 G 02 F 1/09. Fujitsu Ltd, Fukushima Nobuhiro. № 09/39 564- Заявл. 16.03.1998- Опубл. 07.12.1999- Приор. 20.10.1997, № 9 286 576 (Япония) — НПК 359/284.
  68. Chiba Takafumi, Ohtera Yasuo, Kawakami Shojiro. Polarization stabilizer using liquid crystal rotatable waveplates // J. Lightwave Technol. -1999. V. 17. — № 5. — C. 885−890.
  69. Shin Seoyong. Realtime polarization tracking and control system for polarization mode dispersion compensation // Jap. J. Appl. Phys. Pt 2. -2002. V.41. — № 4A. P. L394-L397.
  70. Ohayya S.S.A., Rahmtin B.U.A., Grattan K.T.V. Analysis of po-larsation rotation in cascaded optical aveguide bends // IEE Proc. Op-toelectron. 2002. — V.149. — № 2. P. 75−80.
  71. Zaets W., Ando K. Magneto-optical mode conversion in Cdi. xMnxTe waveguide on GaAs substrate // Appl. Phys. Lett. 2000. — V.77. -№ 11. P. 1593−1595.
  72. Chakravarty G. R., Prive V.R. Polariser based on a PbSe-clad optical wave-guide in the infrared wavelength: The role of a buffer layer // IEE Proc. Optoelectron. 1998. — V.145. — № 4. -C. 223−226.
  73. Zhou Fu, Zhou Zheng-li. Shanghai jiaotong daxue xuebao // J. Shanghai Jiaotong Univ. 2002. — V.36. — № 3. — 337−339, 343.
  74. Ji Yuefeng, Zhang Xuehong, Bai Lin. Guangzi xuebao // Acta Photon. Sin. 2000. — V.29. — № 9. — P. 852−856.
  75. Л.И., Котов О. И., Лиокумович Л. Б. и др. Два механизма модуляции фазы в многомодовых волоконных интерферометрах // Письма в ЖТФ. 2000. — Т. 26. — Вып. 2. — С. 53−63.
  76. Interrupteur optique: Заявка 2 755 246 Франция, МПК6 G 02 В6/26 / Mersali Boumedienne- France Telecom Etabli. Public. № 9 612 995. Заявл. 24.10.96. Опубл. 30.4.98.
  77. Switch apparatus: Пат. 5 930 417 США, МПК6 G 02 В 6/26 / Wolfe G. В., Malesko M. W.- TRW Inc. № 9 025 594. Заявл. 18.02.1998. Опубл. 27.07.1999. НПК 385/16.
  78. Polarization transformer Пат. 6 535 657 США. МПК7 G 02 В 6/00. KVH Ind., Inc., Dyott Richard B. № 10/147 148- Заявл 16.05.2002, Опубл. 18.03.2003, НПК 385/11.
  79. Murukeshan V. M. Performance of optical fiber based phase modulators and the effects of ambient temperature // J. Opt. (India). -1997. -V.26. № 1. -C. 1−9.
  80. Г. Б. Применение сферы Пуанкаре в поляризационной оптике, классической и квантовой механике. Обзор // Известия вузов. Радиофизика. Т. XL. — № 3. — С. 265−307.
  81. О.И., Хлыбов А. Б., Марков С. И. Эффективный волоконно-оптический поляризационный модулятор // Письма в ЖТФ. -2004. Т. 30. — Вып. 7. — С. 7−13.
  82. А. М., Курбатов Р. А., Парвадчук В. П. Волоконный поляризатор оптического излучения на основе анизотропного W-световода // Наука производству. — 2002. — № 6. -С. 40−42, 49.
  83. Bur tin Giorgio, Piovano Bruno, Accatino Luciano. Full-wave design and optimization of circular waveguide polarizers with elliptical irises II IEEE Trans. Microwave Theory and Techn. 2002. — V.50. — № 4. — P. 1077−1083.
  84. М.М., Галкин С. Д., Оробинский С. П. и др. Волоконная оптика и приборостроение. Л.: Машиностроение, 1987. — 328 с.
  85. С.Н., Шуба М. В. Распространение и преобразование световых волн в магнитоакгивных периодических структурах // Оптика и спектроскопия. 2002. — Т.93. — № 6. — С. 990−994.
  86. С.Н., Шуба М. В. Усиление эффекта Фарадея в магнитоакгивных периодических структурах с дефектом // Оптика и спектроскопия. 2002. — Т.93. — № 6. — С. 995−999.
  87. Д.Г., Данилов В. В., Коваленко В. Ф. Многослойные структура с управляемым магнитным полем пропускания света И Журнал технической физики. 2004. — Т. 74. — Вып. 5. — С. 77−82.
  88. Ю.В., Сопин М. О. О бистабильности оптического гофрированного волновода // Оптика и спектроскопия. 1996. — Т.80. -№ 1. — С. 138−140.
  89. С.А. Оптическое переключение энергии при трехволновом смешении в изотропных средах // Оптика и спектроскопия. 1997. -Т.82. — № 2. — С. 295−298.
  90. Г. И. О резонансном самовоздействии интенсивных световых пучков в магнитном поле // Оптика и спектроскопия. 1988. -Т. 64. — Вып.4. — С. 842−846.
  91. В.М., Адонц Г. Г. Индуцированный дихроизм и гиро-тропия в резонансной среде II Оптика и спектроскопия. 1979. — Т.46. -Вып. 4.-С. 809−813.
  92. С.А., Скляров O.K., Заркевич Е. А. Основные направления развития систем волоконно-оптической связи // Технологии и средства связи. 1999. — С. 12.
  93. И.И., Ларин Ю. Т., Теумин И. И. Оптические кабели: конструкции, характеристики, производство и применение. М.: Энер-гоатомиздат, 1985. — 176 с.
  94. Н.И. Волновая оптика. М.: Высш. шк., 1995. -463 с.
  95. Ф.Ф., Уханов Ю. И. Магнитооптические эффекты Фарадея и Фогта в применении к полупроводникам. Киев, Наукова думка, 1979.-180 с.
  96. Е.И. Оптика. М.: Высш. шк., 1996. — 512 с.
  97. Д.В. Оптика. М.: Наука, 1985. — 752 с.
  98. И.В. Курс общей физики. В 5 кн. Кн. 4. Волны. Оптика. М.: ООО «Издательство Астрель»: ООО «Издательство ACT», 2002. — 256 с.
  99. Е.И., Горбушин А. Л., Коваленко В. Г. Устойчивость к возмущениям поляризованной волны в зависимости от формы ее поляризации на входе одномодового волоконного световода II Письма в ЖТФ. 1981. — Т. 7. — Вып. 15. — С. 921−924.
  100. М.М. Эллипсометрия М.: Сов. радио, 1974. — 199 с.
  101. В.К. Введение в эллипсометрию. Л.: Изд-во Ленинградского ун-та, 1986. 192 с.
  102. Е.А. Поляризационные измерения. М.: Издательство стандартов, 1974. 156 с.
  103. Р., Башара Н. Эллипсометрия и поляризованный свет // М.: Мир, 1981.-684 с.
  104. Метрологическое обеспечение систем передачи / Под ред. проф. Б. П. Хромого. М.: Радио и связь, 1991. — 392 с.
  105. А.В., Демченко В. А., Коротаев В. В. Влияние поворотов пленочных поляроидов на состояние поляризации излучения // Оптический журнал. 1998. — Т. 66. — № 1. — С. 38−40.
  106. Физические величины: Справочник / Под ред. И. С. Григорьева, Е. З. Мейлихова. М.: Энергоатомиздат, 1991. — 1232 с.
  107. А.Б., Дианов Е. М., Дянков Г. Л. и др. Температурная чувствительность фазы излучения в анизотропных одномодовых световодах // Радиотехника. 1998. — № 9. — С.64−68.
Заполнить форму текущей работой

Пора сдавать?