Помощь в учёбе, очень быстро...
Работаем вместе до победы

Ориентационные фазовые переходы в низкоразмерных магнетиках с конкурирующей магнитной анизотропией

Диссертация: Ориентационные фазовые переходы в низкоразмерных магнетиках с конкурирующей магнитной анизотропией
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Изучение процессов спин-переориентации в неупорядоченных магнетиках является одной из фундаментальных задач физики магнитных явлений, которая на протяжении уже многих лет продолжает привлекать к себе внимание как теоретиков, так и экспериментаторов. Ее важность и актуальность связаны прежде всего с тем, что в системах с конкурирующей магнитной анизотропией, особенно малой размерности, возникают… Читать ещё >

Содержание

  • Глава 1. СПИН — ПЕРЕОРИЕНТАЦИОННЫЕ ПЕРЕХОДЫ В МАГНЕТИ КАХ С КОНКУРИРУЮЩЕЙ МАГНИТНОЙ АНИЗОТРОПИЕЙ

1.1 Общие представления о процессах спин-переориентации в сис -темах с конкурирующей анизотропией. Исследование неупоря -доменных магнетиков методами микромагнетизма. Модель эф -фективной среды. Ориентационные фазовые переходы в дву -мерных и одномерных магнетиках с конкурирующей анизотропией.

1.2 Спин-переориентация в конечных одномерных магнитных материалах с конкурирующей анизотропией.

1.3 Выводы.

Глава 2. КОМПЬЮТЕРНОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ СПИН ПЕРЕОРИЕНТАЦИИ В СИСТЕМАХ С КОНКУРИРУЮЩЕЙ АНИЗОТРОПИЕЙ МЕТОДАМИ МОНТЕ — КАРЛО.

2.1 Исследование ориентационных фазовых переходов в одномерной системе классических спинов с конкурирующей анизотропией методами Монте-Карло.

2.2 Прямое моделирование процессов релаксации спинов в лока льные положения равновесия. Сопоставление данных, полу -ченных с помощью численного моделирования поведения системы с результатами аналитического прогнозирования.

2.3 Выводы.

Глава 3. ИССЛЕДОВАНИЕ ЭЛЕКТРОННО — ЯДЕРНОГО МАГ -НИТНОГО РЕЗОНАНСА В МАГНИТНЫХ СИСТЕМАХ С КОНКУРИРУЮЩЕЙ АНИЗОТРОПИЕЙ И СОПОС -ТАВЛЕНИЕ ПОЛУЧЕННЫХ РЕЗУЛЬТАТОВ С АНАЛИТИ -ЧЕСКИМИ ДАННЫМИ.

3.1 Связанные колебания электронных и ядерных спинов в ферро магнетиках с конкурирующей магнитной анизотропией.

3.2 Ядерные спиновые волны в антиферромагнетиках с конкурирую щей магнитной анизотропией.

3.3 Некоторые особенности спектров ядерного магнитного резонанса в неупорядоченных твердых растворах на основе редкоземельных ортоферритов КРе{хСохОъ.

3.4 Выводы.

Ориентационные фазовые переходы в низкоразмерных магнетиках с конкурирующей магнитной анизотропией (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Актуальность темы

Изучение процессов спин-переориентации в неупорядоченных магнетиках является одной из фундаментальных задач физики магнитных явлений, которая на протяжении уже многих лет продолжает привлекать к себе внимание как теоретиков, так и экспериментаторов. Ее важность и актуальность связаны прежде всего с тем, что в системах с конкурирующей магнитной анизотропией, особенно малой размерности, возникают весьма разнообразные магнитные структуры, которые обладают совершенно нетипичными для традиционных упорядоченных магнетиков физическими свойствами. С другой стороны исследование ориентационных фазовых переходов в материалах именно с конкурирующей анизотропией представляет интерес еще и потому, что системы с конкурирующим обменным взаимодействием достаточно хорошо изучены, тогда как о влиянии флуктуаций величины и знака констант магнитной анизотропии на магнитные свойства неупорядоченных систем известно значительно меньше, хотя такие флуктуации типичны для многих неупорядоченных соединений и реальных кристаллов. Поэтому исследования магнитной структуры и фазовых переходов в соединениях с нарушенной трансляционной симметрией в расположении составляющих их атомов достаточно давно выделились в самостоятельную область физики твердого тела, которую принято называть физикой неупорядоченных систем.

В последние годы было уделено большое внимание изучению магнитных переходов типа порядок — беспорядок. Исследование этих переходов имело большое значение не только для теории магнетизма [1 — 3], но и для теории фазовых переходов в твердых и жидких телах [4 — 5]. Менее изученными остаются многочисленные магнитные переходы типа порядок ными. Таким образом параметры этих взаимодействий — обмена и магнитной анизотропии — флуктуируют, и как следствие, в системе возникают своеобразные структуры, которые получили название стохастических магнитных структур. Подобные образования с пространственно неоднородными распределениями магнитных моментов обладают специфическими свойствами, которые резко отличаются от свойств классических типов упорядочения, типичных для материалов с идеальной кристаллической решеткой. Одними из наиболее интересных соединений, входящих в класс неупорядоченных магнетиков, являются так называемые магнетики с конкурирующими взаимодействиями. В них имеют место противоборствующие стремления к установлению таких типов упорядочения, которые не могут сосуществовать вместе, то есть исключают друг друга. Примером таких систем с конкурирующими взаимодействиями могут служить магнетики со случайным знаком параметров обмена — в них конкурируют стремления к установлению феррои антиферромагнитных структур [9], а также магнетики со случайным знаком константы магнитной анизотропии — в них противоборствуют тенденции к магнитному упорядочению типа «легкая ось» и «легкая плоскость» [10, 11]. Отметим, что к настоящему времени магнетики с конкурирующими обменными взаимодействиями исследованы достаточно подробно и всесторонне [9, 12 — 42].

Интерес к магнитным системам с конкурирующей магнитной анизотропией постоянно проявляется по причине того, что подобные магнетики представляют собой наиболее удобный объект для изучения особенностей процессов, происходящих в неупорядоченных системах, поскольку образцы с конкурирующей анизотропией относительно нетрудно получить, а также, в силу их достаточной распространенности. В свою очередь, среди разнообпорядок, при которых происходит изменение типа магнитной структуры. Существует несколько видов подобных переходов и причины возникновения этих переходов различны [6].

Среди магнитных переходов типа порядок — порядок можно выделить особый класс переходов — магнитные ориентационные переходы или, как их часто называют, спин — переориентационные. Простейшим примером такого перехода является наблюдаемое в ряде ферромагнитных кристаллов изменение направления легкого намагничивания при изменении температуры. Эти явления рассматривались еще в работах [7 -8], однако только в последнее время, с середины 80-х годов, они стали обсуждаться с точки зрения теории спин — ориентационных переходов.

Магнитные ориентационные переходы обладают своеобразными свойствами, во многом отличающимися от свойств упомянутых выше магнитных переходов порядок — беспорядок и порядок — порядок. Они могут происходить как при изменении температуры, так называемые спонтанные переходы, так и вследствие приложения внешнего магнитного поля — индуцированные переходы. Подобные переходы распространены и наиболее ярко проявляются в редкоземельных магнетиках: ортоферритах, ферритахгранатах, интерметаллидах редкая земля — железо или кобальт. Изучение их представляет научный и практический интерес как для дальнейших исследований в теории магнетизма и фазовых переходов, так и для использования в технике.

В реальных магнитных материалах присутствует нарушение пространственной симметрии кристаллической решетки, что ведет к тому, что возникает беспорядок в расположении ионов, а значит, ответственные за магнитное упорядочение основные взаимодействия являются неоднородразных явлений, которые наблюдаются в неупорядоченных магнитных системах, большой интерес вызывают спонтанные и индуцированные внешним магнитным полем спин — переориентационные переходы, по той причине, что именно в процессе спин — переориентации в неупорядоченных магнетиках становится возможным возникновение стохастических магнитных структур, совершенно нетипичных для упорядоченных магнитных материалов и приводящих к аномалиям их физических свойств [43].

В качестве конкретного образца магнетика с конкурирующими взаимодействиями можно привести соединения типа редкоземельных ортофер-ритов КРе^хСохОъ [44], ¥-^хЬихСгОъ [45. 46] и т. д., в которых реализуется конкурирующая магнитная анизотропия, которая обусловлена различным знаком вкладов ионов Со2+ и в среднюю константу магнитной анизотропии, что может привести к возникновению упомянутых стохастических магнитных структур. Изменение температуры, следствием чего будет изменение параметров энергии магнитной анизотропии, приводит к спин — пере-ориентационным переходам из одной магнитной структуры в другую.

Нетрудно заметить, что если система находится в одном из двух состояний, исключающих друг друга ее полная энергия не является минимальной, следовательно, в магнетике должно установиться какое-то неоднородное магнитное упорядочение, которое будет соответствовать минимуму энергии для системы в целом. При этом нужно подчеркнуть, что не везде ориентации спинов на узлах кристаллической решетки будут отвечать минимумам локальной энергии конкурирующих взаимодействий [47].

Вопрос о том, какая же все-таки магнитная структура образуется в подобных материалах — это вопрос об оптимальной стратегии поведения большого количества спинов, то есть сложной системы с большим числом переменных при сосуществовании в ней конкурирующих взаимодействий, взаимно исключающих друг друга. Эта проблема, в принципе, не что иное, как одна из задач оптимизации, а потому методы, разработанные для исследования поведения неупорядоченных магнетиков с конкурирующими взаимодействиями могут применяться для решения задач в областях науки, которые на первый взгляд не имеют ничего общего с физикой магнитных явлений. Это, например, теория оптимального управления [48], моделирование процессов работы мозга [49], решение задач распознавания образов и т. д. [50, 51].

Одним из примеров вышеупомянутых систем могут служить многослойные пленки, так называемые мультислои, исследования свойств которых получили большое развитие в последние годы в связи с появлением реальной возможности создания образцов, у которых при переходе от слоя к слою происходит изменение либо параметров обмена, либо знака и величины константы магнитной анизотропии. Следует отметить, что хотя многослойные пленки с изменением параметров обмена по толщине изучены достаточно хорошо и являются наиболее часто встречающимися, однако и пленки с изменением знака и величины константы анизотропии не являются чем-то экзотическим. Такая ситуация может, в частности, встречаться в многослойных пленках редкоземельных и переходных металлов, в которых изменение константы анизотропии по толщине может достигаться, например, за счет варьирования концентрации редкоземельных ионов [52]. Следует еще раз подчеркнуть, что подобные объекты интересны для исследования как тем, что они отличаются большим разнообразием возникающих в них магнитных структур, так и совершенно нетипичными аномалиями физических свойств, которые характерны для традиционных упорядоченных магнетиков.

С другой стороны нужно отметить, что многослойные пленки с изменением по толщине знака и величины константы магнитной анизотропии на сегодняшний день изучены недостаточно, так как остался невыясненным ряд вопросов, которые важны для понимания происходящих в таких системах процессов. В частности, проблема о том, какие же магнитные структуры могут возникнуть в неупорядоченных магнетиках с конкурирующей магнитной анизотропией при размерности пространства d = 1(многослойная пленка) и d = 2 (слой) оставалась открытой. Понятие размерности пространства нуждается в пояснении, а именно, это означает, что, например, при d = 1 существует лишь одно направление, в котором изменяется константа магнитной анизотропии — вдоль оси Ох, по другим же осям Оу и Oz: /3{x, y, z) = const. Для случая d=2 константа анизотропии fi (x, y, z) изменяется вдоль осей Ох и Oz, а по оси Оу:: P (x, y, z) = const, и т. д.

Перед тем как приступить к подробному исследованию низкоразмерных магнитных систем с конкурирующей анизотропией изложим кратко основные представления об особенностях магнитной структуры и свойств трехмерных систем, известных к настоящему времени, а также их значение для практического применения. Примером подобных систем могут служить многие соединения редкоземельных, 4f-3d металлов, а также соединения переходных и 4f-3d металлов. Магнитные материалы на их основе играют важную роль в современной физике. Так, например, интерметаллиды RCo5, R2Fel4B используются для создания постоянных магнитов с рекордными величинами энергетического произведенияредкоземельные ферриты-гранаты и ортоферриты применяются в качестве сред для записи информации на цилиндрических магнитных доменах и в устройствах магнито-управляемой оптики. Соединения КРе2 и сплавы на их основе обладают уникальными магнитострикционными характеристиками. Наряду с этим, изучение физических свойств 4f — 3с1 соединений представляет и чисто научный интерес [43].

В неупорядоченных твердых растворах на основе редкоземельных металлов, содержащих различные ионы, конкурирующая магнитная анизотропия может иметь как одноионную, так и обменную природу. В частности, она наблюдалась в соединениях редкоземельных и переходных металлов Е>ухЕгххт5, ММ^и [53], Ег2(СоххРех)Х1 [54], 1) уРе0д5Са005О3 [90], 8т06Еи0ЛРеО3 [91], твердых растворах на основе редкоземельных ортофер-ритов и ортохромитов [45, 46, 55, 56], метамагнетиках типа Ре{хСохС12 ¦ 2Н20 [57] и многих других системах [58 — 60].

Наиболее просто конкурирующую магнитную анизотропию можно создать в соединениях редкоземельных металлов, где Я3±ионы взаимозаменяемы, а относительное изменение типа анизотропии («легкая ось» или «легкая плоскость») по всему ряду редких земель может быть установлено по известным знакам параметра Стивенса [61], определяющим характер штарковского расщепления БЫ — мультиплета Я3+ - иона в кристаллическом поле.

Исторически первыми примерами магнетиков с конкурирующей анизотропией были сплавы редких земель типа Я1ХЯХ [10, 11], в которых знаки первой константы анизотропии для ионов Я1 и Я2 различались (например БуххЕгх и т. п.). Для исследования их свойств применялась модель молекулярного поля и приближение виртуального кристалла [62]. В свете этих теоретических допущений молекулярные поля, которые действуют на ионы в кристаллической решетке сплава заменяются на средние значения по всем их возможным распределениям, причем действие кристаллического поля учитывалось приближенно с помощью введения анизотропии тензора парамагнитной восприимчивости. Даже такая простая модель сплава позволила изучить некоторые характерные особенности магнитных фазовых диаграмм подобных материалов, которые оказались резко отличны от известных ранее. На рис. 1 изображена фазовая диаграмма сплава Из нее видно, что в материале с конкурирующей ориентацией легких осей компонент Я1, Я2 могут возникать три вида магнитного упорядочения. Два из них — это фазы с легкими осями, которые ортогональны друг другу, тогда как оставшаяся, третья фаза, называемая фазой смешанного упорядочения, соответствует состоянию со средним по отношению к фазам 1 и 2 направлением легкой оси. При этой ситуации пересечение линий фазовых переходов является тетракритической точкой. Отметим, что случай тетракритической точки не единственен, так как существует возможность того, что фазовая диаграмма принимает вид как на рис. 1а и тогда точка пересечения линий фазовых переходов — бикритиче-ская, причем граница между фазами с взаимоортогональными направлениями легких осей представляет собой фазовый переход первого рода [10, 11]. Для систем с конкурирующей магнитной анизотропией характерна именно фазовая диаграмма, которая показана на рис. 16. В работах [63 — 65] тоже отмечалась возможность появления магнитной структуры у которой ориентация магнитных моментов будет средней по отношению к направлению легких осей конкурирующих взаимодействий. Эта структура получила название «угловой» фазы. Однако такая простая модель системы.

Рис. В. 1. Фазовые диаграммы сплавов с конкурирующей анизотропией ТИПа '. а, б — диаграммы с бикритической и тетракритической точками пересечения линий фазовых переходов соответственнов — фазовая диаграмма системы, у которой переход из коллинеарной фазы в угловую проходит через образование асперомагнитной структуры. не соответствовала тем данным, которые были получены при экспериментальном исследовании достаточно большого количества магнетиков с конкурирующей магнитной анизотропией. Впервые на подобное несогласование с теорией было указано в работе [66], при анализе результатов, полученных в ходе магнитных и нейтронографических исследований системы Ре^хСохС12. В частности, было показано, что переход из коллинеарной фазы в угловую не может рассматриваться как фазовый переход второго рода, так как этот процесс оказался размытым. С другой стороны в коллинеарной фазе при некоторых значениях температуры, наряду с дальним антиферромагнитным упорядочением вдоль соответствующих осей имеют место достаточно сильные хаотические локальные флуктуации ориентаций спинов от среднего значения. На это было указано в работах [67 — 70]. В дальнейшем, при изучении одноосной магнитной анизотропии в феррои антиферромагнетиках [71], было доказано, что подобные отклонения спинов от оси анизотропии могут быть связаны с образованием веерообразной, так называемой асперомагнитной структуры, характеризуемой наличием ближнего порядка в ориентации флуктуаций магнитных моментов, при отсутствии дальнего. Аналогичный вывод о существовании особого магнитного состояния, предшествующего обычному спин — переориентационному переходу из коллинеарной фазы в угловую структуру в неупорядоченных соединениях ЯЕе^хМпхОъ, был сделан на основе данных магнитных измерений в [64]. Такая веерообразная структура схематически отображена на рис. 1 В. Если рассмотреть случай, когда система представляет собой ферромагнетик, тогда асперомагнитная фаза АБ (1) описывается дальним ферромагнитным упорядочением компонент спинов вдоль оси анизотропии в отсутствие дальнего порядка для компонент, перпендикулярных оси анизотропии. В фазе же AS (2) — все наоборот. В случае антиферромагнетика все изложенное выше следует отнести к ориентации векторов антиферромагнетизма [72]. Детальное исследование специфики свойств магнитных материалов с конкурирующей анизотропией в асперомагнитных фазах было проведено в работах [45, 46, 56]. Квантовые эффекты влияния примесей с конкурирующей одноионной анизотропией на магнитную структуру матрицы подробно рассматривались в работах [73 — 76].

Как уже подчеркивалось выше, побудительной причиной рассмотрения низкоразмерных магнетиков именно с конкурирующей анизотропией явилось то, что к настоящему времени системы с конкурирующими обменными взаимодействиями исследованы достаточно всесторонне [9, 12 — 42, 78−81]. Зависимость свойств неупорядоченных магнетиков от флуктуаций величины и знака константы магнитной анизотропии изучены явно менее подробно, хотя подобные флуктуации часто наблюдаются во многих неупорядоченных соединениях и кристаллах. В представленной работе будут исследованы магнитные свойства материалов с флуктуациями энергии магнитной анизотропии второго порядка, которая описывается гамильтонианом вида:

В.1) где п = const, а величина р,. случайна. Для того, чтобы наиболее ярко осветить процессы, происходящие в системе за счет флуктуаций констант анизотропии второго порядка, будем в дальнейшем рассматривать случай, когда константа анизотропии четвертого порядка равна нулю. Целесообразность такого шага будет ясна из рассуждений первой главы.

Полный гамильтониан системы включает в себя, кроме одноионной анизотропии еще и гейзенберговский обмен: в-2).

В этом случае гамильтониан коммутирует с оператором ъкомпоненты полного спина при сонаправленности орта анизотропии с осью Ог. Таким образом, для подобных систем ферромагнитное упорядочение всех спинов вдоль оси анизотропии является собственным состоянием полного гамильтониана, а значит, становится возможным изучить условия, когда оно будет терять устойчивость. Также, исходя из характера возбуждения, которое приводит к потери устойчивости основного ферромагнитного состояния, можно сделать выводы о том, какая структура возникнет в материале при дальнейшем развитии такой неустойчивости. Так в работе [71] исследовались ферромагнетики типа «легкая ось» при наличии в них примеси с анизотропией «легкая плоскость». Были получены результаты, свидетельствующие о том, что в подобных магнетиках происходит локальная потеря устойчивости основного ферромагнитного состояния и возникают квантовые локализованные спиновые сокращения. Если же количество примеси достаточно велико, то наблюдается исчезновение щели в спектре спиновых волн, а это в свою очередь говорит о осуществлении перехода материала в угловую фазу [71, 77]. С другой стороны, если взять, наоборот, ферромагнетик типа «легкая плоскость» и ввести в него примеси типа «легкая ось», то зануляется скорость длинноволновых спиновых возбуждений, и, следовательно, также имеет место переход в угловую фазу [71]. Особенности затухания спиновых возбуждений в системах с конкурирующей магнитной анизотропией рассматривались в работах [71, 82, 83]. В работах.

43, 47] было проведено детальное исследование систем с конкурирующей магнитной анизотропией и затронуты такие вопросы, как поведение подобных соединений во внешнем поле, особенности процессов их намагничивания и перемагничивания, специфика спин-переориентационных переходов, а также динамика ориентационных флуктуаций магнитных моментов.

Из изложенных выше представлений о магнитной структуре соединений с конкурирующей магнитной анизотропией видно, что к настоящему времени такие материалы рассматривались только с случае размерности пространства с! = 3. Вопрос же о более низкой размерности образца до сегодняшнего дня оставался открытым, хотя, как будет видно из дальнейшего, в низкоразмерных системах возникают интересные особенности магнитного упорядочения.

Из всех представленных ранее рассуждений можно сделать вывод, что к настоящему времени назрела проблема углубленного исследования низкоразмерных магнетиков с конкурирующей магнитной анизотропией, т. е. соединений, в которых сосуществуют обменно связанные области с различным знаком констант анизотропии, размерности с! = 1 — 2.

Цель работы. Основной задачей данной работы явилось углубленное изучение спин-переориентационных переходов в низкоразмерных магнетиках с конкурирующей магнитной анизотропией и возникающих при этом магнитных структур. А именно:

• создание модели спин-переориентационных переходов в низкоразмерных магнетиках с конкурирующей магнитной анизотропией и построение фазовых диаграмм таких материалов для размерностей пространства с! = 1 — 4- рассмотрение возникающих в системах магнитных структур и их сопоставление для случаев с1 = 1 — 4;

• численное моделирование поведения системы методом Монте-Карло и прямое моделирование динамики спинов с целью подтверждения раннее сделанных теоретических предсказаний и получения сведений о температурных зависимостях различных термодинамических характеристик изучаемых магнетиков;

• исследование ядерного магнитного резонанса в магнетиках с конкурирующей анизотропией и сравнение экспериментальных данных с теоретическими и полученными в ходе численного моделирования результатами.

Научная новизна работы заключается в следующем:

1. развита теория спин-переориентационных переходов в низкоразмерных магнетиках с конкурирующей магнитной анизотропией, позволяющая проанализировать всю совокупность возникающих в таких соединениях магнитных структурпоказано, что в низкоразмерных системах с конкурирующей магнитной анизотропией могут существовать асперомагнитное упорядочение, предшествующее началу и концу спин — переориентаци-онного перехода, а также многодоменные промежуточные состояния, возникающие вследствие разрушения дальнего порядка крупномасштабными ориентационными флуктуациями магнитных моментов в угловой фазепоказано, что асперомагнитная структура возникает при всех размерностях магнитной системы с конкурирующей магнитной анизотропией, то есть при с! = 1 — 4, в то время как угловая фаза только при с! = 3- построены фазовые диаграммы систем с конкурирующей магнитной анизотропией для размерностей пространства, где происходят ориентационные фазовые переходы с! = 1 — 4 и проведено их сравнение между собой и ранее известными даннымидетально исследована спин-переориентация в одномерном магнетике с конкурирующей магнитной анизотропией конечного размера и построена фазовая диаграмма такого объекта;

2. проведено численное моделирование поведения систем с конкурирующей магнитной анизотропией различными способами и сравнение полученных результатов с данными аналитических расчетов фазовых диаграмм в исследуемых магнетикахстандартной процедурой метода Монте — Карло исследованы температурные зависимости основных термодинамических характеристик рассматриваемых магнетиков, на основе которых возможно сделать выводы о происходящих в системе фазовых переходахметодом прямого моделирования процессов релаксации спинов в локальные положения равновесия получены подтверждения как аналитических предсказаний о фазах, в которых может находиться система, так и результатов изучения системы методом Монте-Карло.

3. рассмотрен ядерный магнитный резонанс в магнетиках с конкурирующей анизотропией и осуществлено сравнение экспериментальных данных с ранее сделанными теоретическими предсказаниямиисследованы аномалии коэффициента усиления ЯМР при спинориентационных переходах в магнетиках с конкурирующей анизотропией различной размерностипоказано, что возникновение асперомагнитных структур сопровождается уменьшением коэффициента усиления, что может быть использовано для их экспериментального обнаруженияобсуждены некоторые результаты ЯМР — исследований неупорядоченных соединений типа редкоземельных ортоферритов ЛРе^СЭД;

Научная и практическая ценность.

• Проведенное аналитическое исследование и моделирование поведения системы различными методами позволило уточнить и дополнить имеющиеся представления о новых типах стохастических магнитных структур, возникающих в магнетиках с конкурирующей магнитной анизотропией в процессе спин-переориентационных переходов, и особенностях их поведения, как во внешнем магнитном поле, так и при изменении температуры. Разработанные при этом методики аналитического исследования систем с конкурирующей анизотропией с помощью приближения микромагнетизма и модели эффективной среды, а также компьютерное моделирование поведения системы могут быть рекомендованы для теоретического изучения свойств мультислоев и других конкретных низкоразмерных магнитных материалов с конкурирующей анизотропией, а также температурной зависимости поведения их термодинамических характеристик.

• В результате аналитического рассмотрения одномерного магнетика с конкурирующей анизотропией — многослойной пленки — была показана прямая зависимость параметров, характеризующих соответствующую данной системе эффективную среду от формы образца и координат.

• При компьютерном моделировании поведения системы методом Монте-Карло была обнаружена интересная особенность в температурных зависимостях теплоемкости и восприимчивости: аномалии теплоемкости имеют вид, характерный для фазового перехода первого рода, тогда как поведение восприимчивости свидетельствует о фазовом переходе второго рода.

• Были аналитически рассчитаны зависимости коэффициента усиления ядерного магнитного резонанса при спин — ориентационных переходах в магнитных системах с конкурирующей анизотропией различной размерности и рассмотрены его аномалии. Показано, что возникновение аспе-ромагнитных структур сопровождается уменьшением коэффициента усиления, что может быть использовано для обнаружения этих фаз.

Выявленные особенности ориентационных переходов в редкоземельных магнетиках проявляются также во многих магнетиках на основе 3с1 — элементов, поэтому приведенные результаты имеют более общий характер.

На защиту выносятся следующие основные положения.

1. Результаты аналитического рассмотрения спин-переориентации в магнетиках с конкурирующей магнитной анизотропией размерностей с! = 1 -4, с помощью модели эффективной среды и уравнений для корреляционной функции ориентационных флуктуаций магнитных моментов, полученных в приближении микромагнетизма.

2. Доказательства существования в низкоразмерных магнетиках (с! = 1 — 2) с конкурирующей анизотропией стохастических магнитных структур: асперомагнитных фаз, предшествующих началу спин-переориентации в угловую структурумногодоменных состояний, возникающих вследствие разрушения дальнего магнитного порядка в угловой фазе крупномасштабными ориентационными флуктуациями магнитных моментов.

3. Доказательство, что асперомагнитная структура возникает в магнетиках с конкурирующей магнитной анизотропией при любой размерности пространства с1 = 1 — 4, тогда как угловая фаза лишь в трехмерном случае.

4. Данные моделирования поведения системы методом Монте-Карло, свидетельствующие о температурных аномалиях основных термодинамических характеристик магнетика с конкурирующей анизотропией, на основании которых можно сделать выводы о возникновении в системе асперомагнитных и доменных фаз, что в свою очередь подтверждает аналитически построенные фазовые диаграммы.

5. Результаты прямого моделирования процессов релаксации спинов в локальные положения равновесия для одномерного магнетика с конкурирующей анизотропией, свидетельствующие о достоверности фазовых диаграмм систем, построенных аналитическими методами, а также о том, что единственная размерность пространства при которой возникает угловая фаза является с! = 3.

6. Результаты исследования ядерного магнитного резонанса в магнитных системах с конкурирующей анизотропией, а также аномалий коэффициента ЯМР, позволяющие связать между собой возникновение асперо-магнитной структуры и уменьшение коэффициента усиления.

Основные материалы диссертации опубликованы в 4 работах в отечественных и иностранных научных журналах.

Структура и объем работы. Диссертационное исследование изложено на 151 странице машинописного текста, включая 23 рисунка и библиографический список, содержащий 117 названий.

1. СПИН — ПЕРЕОРИЕНТАЦИОННЫЕ ПЕРЕХОДЫ В МАГНЕТИКАХ С КОНКУРИРУЮЩЕЙ МАГНИТНОЙ АНИЗОТРОПИЕЙ.

3.4 В ы в о д ы.

1. Рассмотрен ядерный магнитный резонанс в магнетиках с конкурирующей анизотропией и осуществлено сравнение экспериментальных данных с ранее сделанными теоретическими предсказаниями. В ходе исследования показано, что надежным признаком возникновения ас-перомагнитного упорядочения служит уменьшение коэффициента сигнала ЯМР. Это может быть использовано для экспериментального обнаружения асперомагнитных фаз.

2. Обсуждены некоторые результаты ЯМР — исследований неупорядоченных соединений типа редкоземельных ортоферритов ЯРеххСохОъ и установлено, что температурная зависимость коэффициента усиления в этом случае отличается от зависимости т](Т) в упорядоченных ферромагнетиках, а именно, вместо ожидаемой расходимости наблюдается кривая с двумя максимумами.

3. Показано, что наряду с обычными ядерными спиновыми волнами, которым соответствуют периодические изменения средних ядерных намаг-ниченностей, в указанных магнетиках могут наблюдаться коллективные моды электронно — ядерных возбуждений, при которых периодически изменяются дисперсии намагниченностей электронной и ядерной подсистем, при неизменной ориентации соответствующих средних магнитных моментов.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

В настоящей работе рассмотрены магнитные свойства материалов с конкурирующей магнитной анизотропией и проанализированы возникающие в подобных системах магнитные структуры. Особый упор был сделан на рассмотрение низкоразмерных магнетиков и возникающих в них магнитных структурах. Исследование проводилось как с помощью модели эффективной среды и методов микромагнетизма, так и путем численного моделирования поведения таких магнитных материалов методами Монте — Карло. Выделим основные результаты работы.

1. Получило свое дальнейшее развитие изучение спин — переориентацион-ных переходов, а именно, модель эффективной среды и приближение микромагнетизма были распространены на случай низкоразмерных магнетиков с конкурирующей анизотропией, что позволило уточнить и дополнить имеющиеся на сегодняшний день представления о типах стохастических магнитных структур, которые возникают в упомянутых системах в процессе спин — переориентации. Разработанные при этом методики исследования с помощью приближения микромагнетизма и модели эффективной среды могут быть использованы для аналитического изучения свойств различных низкоразмерных магнитных материалов с конкурирующей анизотропией и мультислоев, в частности.

2. Доказано, что в низкоразмерных системах с конкурирующей анизотропией могут существовать асперомагнитное упорядочение, а также многодоменные промежуточные состояния, возникающие вследствие разрушения дальнего порядка крупномасштабными ориентационными флуктуациями магнитных моментов в угловой фазе.

3. Впервые доказано, что существует единственная размерность пространства при которой возможно существование угловой фазы — с1 = 3, причем асперомагнитное упорядочение возникает в любом случае, то есть при с! = 1 -3.

4. Впервые построены фазовые диаграммы систем с конкурирующей магнитной анизотропией для размерностей пространства, где происходят ориентационные фазовые переходы с1 = 1 — 4 и проведено их сравнение между собой и ранее известными данными.

5. Детально исследована спин-переориентация в одномерном магнетике с конкурирующей магнитной анизотропией конечного размера — многослойной пленке — и построена фазовая диаграмма такого объекта. Впервые показано, что параметры, характеризующие соответствующую данной системе эффективную среду напрямую зависят от формы образца и координат.

6. Методом Монте — Карло исследованы температурные зависимости основных термодинамических характеристик низкоразмерных магнетиков с конкурирующей анизотропией, на основе которых можно сделать выводы о происходящих в системе фазовых переходах при различных размерностях пространства.

7. Методом прямого моделирования процессов релаксации спинов в локальные положения равновесия получены подтверждения как аналитических предсказаний о фазах, в которых могут находиться системы различных размерностей, так и результатов изучения системы методом Монте-Карло.

8. Впервые обнаружена интересная особенность в температурных зависимостях теплоемкости и восприимчивости, а именно, аномалии теплоемкости имеют вид, характерный для фазового перехода первого рода, тогда как поведение восприимчивости свидетельствует о фазовом переходе второго рода.

9. Рассмотрен ядерный магнитный резонанс в магнетиках с конкурирующей анизотропией и осуществлено сравнение экспериментальных данных с ранее сделанными теоретическими предсказаниями. Впервые проведена оценка коэффициента усиления сигнала ЯМР для различных размерностей образцов, анализ которого свидетельствует о прямой связи между образованием в системе асперомагнитных фаз и уменьшением коэффициента усиления, что может использоваться для их экспериментального обнаружения.

Показать весь текст

Список литературы

  1. С. В. Магнетизм. — М.: Наука. — 1971. — 1032 с.
  2. К. П. Магнитные превращения. М.: Наука. — 1959. — 248 с.
  3. В. Л. В сб.: Физика сегодня и завтра. — Л.: Наука. — 1973.
  4. М. Природа критического состояния: Пер. С англ. М.: Мир. — 1968.-240 с.
  5. Г. Фазовые переходы и критические явления: Пер. С англ. / Под ред. С. В. Вонсовского. М.: Мир. — 1973. — 320 с.
  6. Е. В., Петраковский Г. А., Завадский Э. А. Физика магни-тоупорядоченных веществ. Новосибирск: Наука. — 1976. — 270 с.
  7. Н. С. Ферромагнетизм. М.: Наука. — 1939. — 310 с.
  8. Р. Ферромагнетизм: Пер. с англ.. Под ред. Е. И. Кондор-ского и Б. Г. Лившица. М.: Мир. — 1956. — 255 с.
  9. М.В. Магнитные состояния неупорядоченного бинарного гейзенберговского магнетика с конкурирующими обменными взаимодействиями // Изв. ВУЗов. Физика. -1984. Т.27. — N.10. — с.3−22.
  10. Lindgard Р.А. Theory of rare-earth alloys // Phys. Rev. B. 1997. -V.16.-N.15.-p. 2168−2176.
  11. Lindgard P.A. Theory of random anisotropic magnetic alloys // Phys. Rev. B. 1976. — V.14. — N.9. — p. 4074 — 4086.
  12. И. Я., Шендер Е. Ф. Ферромагнетизм неупорядоченных систем // УФН. 1978. — Т. 126. — Вып. 2. — С. 233 — 268.
  13. Medvedev M. V., Zaborov А. V. Random collinear structures of a dilute magnetic alloy. // Phys. Stat. Sol. (b). 1977. — V. 79. — N. 1. — P. 379 — 390.
  14. Matsubara F., Sakara M. Theory of random magnetic mixture. // 111. -Prog. Theor. Phys. 1976. — V. 55. — N. 3. — P. 672 — 682.
  15. Medvedev M. V. Phase diagrams of an Ising magnet with random exchange bonds. // Phys. Stat. Sol. (b). 1978. -V. 86. — N. 1. — P. 109 — 118.
  16. M. В. Два типа неупорядоченных ферромагнитных состояний в гейзенберговском магнетике со случайными обменными связями. // ФТТ. 1979. — Т. 21. — Вып. 2. — С. 3356 — 3364.
  17. М. V., Goryanova S. М. Asperomagnetism and short -range magnetic order in a Heisenberg magnet with random exchange bonds of different sings. // Phys. Stat. Sol. (b). 1980. — V. 98. — N. 1. — P. 143 — 154.
  18. Sarbach St. Phase diagrams of random spin systems: I. Mean field theory. // J. Phys. C: Solid. St. Phys. 1980. — V. 13. — N. 26. — P. 5033 — 5057.
  19. Sarbach St. Phase diagrams of random spin systems: II. Bete approximations. // J. Phys. C: Solid. St. Phys. 1980. — V. 13. — N. 26. — P. 5059 -5070.
  20. Katsura S., Fujiki S., Jnawashiro S. Spin glass phase in the site Ising model. // J. Phys. C: Solid. St. Phys. — 1979. — V. 12. — N. 21. — P. 2839 -2846.
  21. А. В., Lubensky Т. C., Chen J. H. Critical properties of spin -glasses. // Phys. Rev. Lett. 1976. — V. 36. — N. 8. — p. 415 — 419.
  22. Fish R., Harris A. B. Series study of a spin glass model in continuous dimensionality. //// Phys. Rev. Lett. — 1977. — V. 38. — N. 14. — p. 785 — 787.
  23. A. 3. Магнитные фазовые диаграммы сплавов со смешанным обменным взаимодействием вблизи критической концентрации. // XV Всесоюзная конференция по физике магнитных явлений. Тезисы докладов. (часть 3). Пермь. -1981. С. 162 — 163.
  24. Stauffer D., Binder K. On the nature of the ordering in Ising spin glasses. // J. Phys. B. 1978. — V. 30. — N. 3. — P. 313 — 324.
  25. Stauffer D., Binder K. Comparative Monte Carlo study on Ising spin — glasses. // J. Phys. B. — 1979. — V. 34. — N. 1. — P. 97 — 105.
  26. Khurana A., Hertz J. A. Instability of the Edwards Anderson order parameter for an Ising spin — glass. // J. Phys. C: Solid. St. Phys. — 1980. — V. 13.-N. 14. — P. 2715−2728.
  27. Bray A. J., Moore M. A., Reed F. Vanishing of the Edwards Anderson order parameter in two — and three — dimensional Ising spin — glasses. // J. Phys. C: Solid. St. Phys. — 1978. -V. 11. — N. 6. — P. 1187- 1202.
  28. Cable J. W. Local environment effects in disodered alloys. // J. Appl. Phys. 1978. — V. 49. — N. 3. — Part 2. — P. 1527 — 1531.
  29. Cable J. W. Neutron study of local environment effects in ferromagnetic Ni-Rh alloys. // Phys. Rev. B. — 1977. — V. 15. — N. 7. — P. 3477 — 3484.
  30. Souletie J., Tournier R. Interaction effects on the magnetic properties of transition impurities in noble metals. //J. de Physique. 1971. — V. 31. — C. 1. -P. 172- 178.
  31. Shiga M., Nakamura Y. Effect of local environment an formation of local moments in bcc Fe Cr alloys — Mossbauer study. // J. Phys. Soc. Jap. -1980. — V. 49. — N. 2. — P. 528 — 534.
  32. Shiga M., Nakamura Y. Mossbauer study of bcc Fe AI alloys near the critical concentration. // J. Phys. Soc. Jap. — 1976. — V. 40. — N. 5. — P. 1295 -1299.
  33. Handrich К. A simple model for amorphous and liquid ferromagnets. // Phys. Stat. Sol. (b). 1969. — V. 32. — N. 1. — P. K55 — K58.
  34. Handrich K., Kobe S. On the theory of amorphous and liquid ferromagnets. //Acta phys. Pol. 1970. — V. A38. — N. 6. — P. 819 — 827.
  35. Medvedev M. V. Phase diagrams of an Ising magnet with random exchange bonds. // Phys. Stat. Sol. (b). 1978. -V. 86. — N. 1. — P. 109 -118.
  36. М. В., Заборов А. В. Магнитные состояния закаленного гейзенберговского магнетика с хаотическими узлами и конкурирующими обменными взаимодействиями. Фазовые диаграммы магнетика с ГЦК решеткой. // ФММ. -1981. Т. 52. — Вып. 5. — С. 942 — 950.
  37. Дж. Эффективное поле в теории магнетизма. М.: Мир. -1968.-271 с.
  38. Fishman S., Aharony A. Phase diagrams and multicritical points in randomly mixed magnets. II. Ferromagnet antiferromagnet alloys. // Phys. Rev. B. — 1979. — V. 19. — N. 7. — P. 3776 — 3787.
  39. Edwards S. F., Jones R. C. A Green function theory of spin waves in randomly disordered magnetic system. I. The ferromagnet. // J. Phys. C: Solid. St. Phys. -1971. V. 4. — N. 14. — P. 2109 — 2126.
  40. Aharony A. Low temperature phase diagram and critical properties of a dilute spin — glass.. //J. Phys. C: Solid. St. Phys. — 1978. -V. 11. — N. 11. — P. L457 — L463.
  41. E. В. Физические свойства соединений 4f 3d металлов с пространственно неоднородной магнитной структурой. // Докт. диссертация. — Свердловск: СГУ. — 1988. — 542 с.
  42. Электронно ядерный магнитный резонанс в магнетиках с конкурирующей анизотропией. / Иванов С. И., Карначев А. С., Синицын Е. В., Соловьев Е. Е. // Донецк: Донецкий ФТИ АН УССР, Препринт N 4(124) — 87. -1987.-26 с.
  43. Специфика спонтанной спин-переориентации в системе Y. xLuxCr03 конкурирующей анизотропией / Лукина М. М., Милов В. Н., Не-делько В.И., Семенова М. В., Синицын Е. В. // ЖЭТФ. 1988. — Т.94. — N. 12. -с. 202−214.
  44. Е. В. Ориентационные переходы и спиновые возбуждения в соединениях с конкурирующей магнитной анизотропией. // ФММ. -1991.-Т. 27.-Вып. 10.-С. 5−38.
  45. Mezard М., Parisi G. Replical and Optimisation // J. Phys. Letters. -1985. V.46. — N.17. — p. L771 — L778.
  46. A.A. Моделирование элементов мышления. М.: Наука. — 1988. — 157 с.
  47. Kinzel W. Learning and pattern recognition in spin glass models // Zs. Phys. B. Cond. Matter. 1985. — V.60. — N.2 — 4. — p. 205 — 213.
  48. В. Спиновые стекла модельные системы для нейронных сетей//УФН. — 1987. -Т.152. — N.1. — с. 123−131.
  49. Е. В. Физические свойства соединений 4f 3d металлов с пространственно неоднородной структурой. Автореф. докт. дис. Москва. -1989.-20 с.
  50. А.С., Королев А. С., Кучин А. Г. Особенности магнитной структуры сплавов DyxErxxNis и NdxSm}xNi5 II ФММ. 1987. — Т.57. -Вып.5. — с. 914 — 919.
  51. Н.В., Ли Е.В., Мелвилл Д. Магнитострикция монокристаллов редкоземельных интерметаллических соединений Er2(CoxxFex)xl I/ ФММ. 1986. — Т.61. — Вып. 5. — с. 898 — 903.
  52. Природа магнитной анизотропии и магнитострикции ортоферри-тов и ортохромитов / Кадомцева A.M., Агафонов А. П., Лукина М. М., Милов В. Н., Москвин А. С., Семенов В. А., Синицын Е. В. //ЖЭТФ. -1981,-Т.81. N.2. — с. 700 — 706.
  53. Experimental phase diagram of a random mixture of two anisotropic antiferromagnets / Katsumata K., Kobayashi M., Sato Т., Miyako Y. // Phys. Rev. B. 1979. — V. 19. — N. 5. — p. 2700 — 2703.
  54. Magnetic and neutron scattering experiments on the antiferromag-netic layer type compound K2MnxxMxFA (M = Fe, Co) I Bevaart L., Frikkee E., 1. bbesque J.V., de Yong L.J. // Phys. Rev. B. 1978. — V. 18. — N. 7. — p. 3376 -3392.
  55. Tawaraya Т., Katsumata K., Yoshizawa H. Neutron diffraction experiments on a random mixed antiferromagnet with competing anisotropies // J. Phys. Soc. Japan. 1980. — V. 49. — N. 4. — p. 1299 — 1305.
  56. Ivanov M.A., Mitrofanov V.Ya., Fishman A.Ya. Magnetic anisotropy of disodered magnetics with Jahn Teller Ions // Phys. stat. sol. (b). — 1984. — V. 121.-N. 2. -p. 547−559.
  57. К.Тейлор, M. Дарби. Физика редкоземельных соединений. М.: Мир. — 1974.-375 с.
  58. Р., Крамхансл Дж., Лис П. Теория и свойства неупорядоченных кристаллов и связанных с ними физических систем // В книге: Теория и свойства неупорядоченных материалов. М.: Мир. — 1977. — с. 11 — 248.
  59. А.Г. Влияние кристаллического поля на магнитные свойства редкоземельных соединений типа RNis со слабыми обменными взаимодействиями // Автореферат канд. диссертации. Свердловск: ИФМ УрО АН СССР. — 1984. — 19с.
  60. Matsubara F., Inawashitro Т. Magnetic properties of solid solution CoxFexxCl2 -2H20 I/ J. Phys. Soc. Japan. 1979. — V. 46. — N. 6. — p. 1740
  61. FexxCoxCl2: Competing anisotropics and random molecular fields / Wong P., Horn P.M., Birgeneau R.J., Shirane G. // Phys. Rev. B. 1983. — V. 27. -N. 1. p. 428−447.
  62. Ito A., Someya Y., Katsumata K. Microscopic evidence for a new type of ordering of spin components in a random mixture with competing magnetic anisotropics // Solid State Comm. 1980. — V. 36. — N. 8. — p. 681 — 686.
  63. Someya Y., Ito A., Katsumata K. Mossbauer study of a random mixture with ortogonal spin anisotropies: CoxFelxCl2 -2H20 /I J. Phys. Soc. Japan. -1983.-V. 52. -N. 1. p. 254−262.
  64. Mossbauer and neutron scattering Studies of magnetic properties of random mixtures with competing spin anisitropies: FexxCoxTiO? / Ito A., Mori-moto S., Someya Y., Syono Y., Takei H. // // J. Phys. Soc. Japan. 1982. — V. 51 N. 10. — p. 3173−3182.
  65. Competing magnetic orderings in random mixtures: FexxNixCl2 / Ito A., Tamaki Т., Someya Y., Ikeda H. // Physica В +C. 1983. — V. 120. — N. 2. — p. 207−211.
  66. А.И. Теоретическое исследование кристаллических магнитных сплавов с конкурирующей одноионной анизотропией // Автореферат канд. Диссертации. Свердловск: УрГУ. — 1984. — 20 с.
  67. Ориентационные переходы в редкоземельных магнетиках / Белов К. П., Звездин А. К., Кадомцева A.M., Левитин Р. З. // М.: Наука. 1979. -317 с.
  68. А.И., Медведев М. В. Спин-волновой спектр ферромагнетика типа легкая плоскость в присутствии примесей с конкурирующей анизотропией // ФТТ. 1983. — Т. 25. — N. 5. — с. 1477 — 1483.
  69. А.И., Медведев М. В. Примесный атом с анизотропией типа легкая плоскость в ферромагнетике с анизотропией типа легкая ось и ферромагнитный резонанс// ФММ. 1983. — Т. 55. — вып. 3. — с. 441 — 449.
  70. Lukanin A.I., Medvedev M.V. Spin waves in an easy-axis ferromag-net with a finite concentration of impurities with competing anisotropy // Phys. Stat. sol. (b). 1984. -V. 121. — N. 2. — p. 525 — 537.
  71. Lukanin A.I., Medvedev M.V. Magnetic states of a binary ferromagnetic alloy with competition of easy-axis and easy-plane single-ion anisotropy // Phys. Stat. sol. (b). 1984. — V. 121. — N. 2. — p. 573 — 582.
  72. Ivanov M.A., Loktev V.Mv., Pogorelov Yu.G. Spin states in magnets with competing anisotropy caused by Fe2+ impurities // Solid State Comm. -1986. V.58. — N. 12. — p. 885 — 889.
  73. P.M. Уайт. Квантовая теория магнетизма. М.: Мир. — 1972. — 300с.
  74. Р. Нокс, А. Голд. Симметрия в твердом теле. М.: Наука. — 1970.430 с.
  75. Magnetic anisotropy and lattice strain in Co/Pt multilayers / B. Zhang, M. Krishman, C.H. Lee, R.F.C Farrow//J.Appl.Phys. 1993. — V.73. — № 10.-Pt2B.-P.6198−6200.
  76. Pick S., Dreysse H. Monolayer magnetic anisotropy: a systematical fight binding study. // Phys. Rev. B. — 1992. — V.46. — N.9. — P.5802−5805.
  77. B.A., Исхаков P.С. Стохастическая магнитная структура и спиновые волны в аморфном ферромагнетике // В книге: Физика магнитных материалов. Новосибирск: Наука. — 1983. — с. 3 — 32.
  78. М.В., Садовский М. В. Локализация одночастичных спиновых возбуждений в ферромагнетике с хаотической анизотропией типа «легкая ось» // ФТТ. 1981. — Т. 23. — N. 7. — с. 1943 — 1947.
  79. В.Г., Клепиков В. Ф., Соболев В. Л. Основное состояние и ядерный магнитный резонанс в тонких магнитоупорядоченных пленках //ФТТ. -1971. Т. 13. — N. 5. — с. 1451 -1462.
  80. Н.М., Ерухимов М. Ш. Физические свойства и применение магнитных пленок// Новосибирск: Наука. 1975. — 222 с.
  81. У.Ф. Микромагнетизм // М.: Наука. 1979. — 159 с.
  82. .И., Эфрос Л. А. Теория протекания и проводимость сильно-неоднородных сред // УФН. 1975. — Т. 117. — N. 3. — с. 401 — 436.
  83. Е. В., Иванов С. И. Исследование неупорядоченных магнетиков методами микромагнетизма. Системы с конкурирующей анизотропией // ФММ. 1986. — Т. 62. — вып. 4. — с. 689 — 699.
  84. Е. В., Иванов С. И. Флуктуационные границы спектра спиновых возбуждений в неупорядоченных магнетиках с конкурирующей анизотропией //ФММ. -1984. Т. 58. — вып. 1. — с. 26 — 30.
  85. Спин переориентация в твердом растворе DyFeQ95Ga005O3 / Синицын Е. В., Николов О., Томов Т., Иванов С. И. // ФТТ. — 1987. — Т. 29. — N. 4. -с. 1001 — 1005.
  86. А. В., Calfish R. G., Banavar J. R. Random anisotropy — axis magnet with infinite anisotropy. // Phys. Rev. B. — 1996. — V. 35. — N. 10. — P. 4929 — 4935.
  87. Goldschmidt Y. Y., Aharony A. First order transition in anisotropic magnets with random fields and random uniaxial anisotropies. // Phys. Rev. B. -1985. — V. 32. — N. 1. — P. 264 — 276.
  88. Imry Y., Ma S.-K. Random-field instability of the ordered state of continuous symmetry// Phys. Rev. Letters. 1975. -V. 35. — N. 21. — p. 1399 — 1401.
  89. Imry Y. Random external fields // J. stat. phys. 1984. — V. 34. — N. 5/6. — p. 849 — 862.
  90. С. В., Шур Я. С. Ферромагнетизм. М. — Л.: Гостех-издат. — 1948. — 816 с.
  91. И. Я., Шендер Е. Ф. Ориентационные фазовые переходы в разупорядоченных магнетиках//ЖЭТФ. 1985. — Т. 88. — N. 3. — С. 842 -851.
  92. Edwards S. F., Anderson P. W. Theory of spin glasses // J. Phys. (F). — 1975. — V. 5. — N. 5. — P. 965 — 974.
  93. Биндер. Методы Монте-Карло в статистической физике. М.: Мир. — 1982.-400 с.
  94. В. А, Исхаков Р. С. Об устойчивости основного состояния в спиновых системах со случайной анизотропией. Красноярск: Институт физики СО АН СССР, Препринт N 351 — Ф. -1985. — 8 с.
  95. С.М., Кравцов Ю. А., Татарский В. И. Введение в статистическую радиофизику. Случайные поля. -М.: Наука, 1978, 463 с.
  96. В. Спиновые стекла модельные системы для нейронных сетей,-УФН, 1987, т. 152, вып.1, с. 123−131.
  97. А. Абрагам, Б. Блини. Электронный парамагнитный резонанс переходных ионов. М.: Мир. — 1972. — Т. 1,2 — 1300 с.
  98. Е. А., Петров М. П. Ядерный магнитный резонанс в фер-ро и антиферромагнетиках. — М.: Наука. — 1969. — 260 с.
  99. Л. Д., Лифшиц Е. М. Электродинамика сплошных сред. -М.: Наука. 1982.-620 с.
  100. Дж. Модели беспорядка: (Пер. с англ.) М.: Мир. — 1982.- 591 с.
  101. М. В. Теория концентрированных магнитоупорядо-ченных сплавов с конкурирующими обменными и анизотропными взаимодействиями. Автореф. докт. дис. Свердловск. 1984. — 38 с.
  102. Справочник по теории вероятностей и математической статистике / Королюк В. С., Портенко Н. И., Скороход А. В., Турбин А. Ф. Киев: Наукова думка. — 1972. — 582 с.
  103. В. Г., Криворучко В. Н., Яблонский Д. А. Функции Грина в теории магнетизма. Киев: Наукова думка. — 1984. — 336 с.
  104. Ю. А., Кассан Оглы Ф. А., Скрябин Ю. Н. Полевые методы в теории ферромагнетизма. — М.: Наука. — 1974. — 223 с.
  105. A. M., Залесский А. В. Особенности интенсивности ЯМР поглощения и магнитной восприимчивости при спин — переориента-ционных фазовых переходах (на примере кристалла ErFeO^) // Кристаллография. — 1976. — Т. 21. — N. 1. — С. 118−123.
  106. Е. В., Бострем И. Г. Ориентационные переходы в магнетиках с флуктуациями анизотропных взаимодействий //ЖЭТФ. 1983. — Т. 85.-N. 8.-С. 661 -669.
  107. Е. В., Рыженко А. Б. Магнитные структуры в низкоразмерных магнетиках с конкурирующей анизотропией. // ФММ. 1994. — Т. 78. — Вып. 6. — С. 25 — 33.
  108. Е. V., Ryzhenko А. В. Orientational phase transitions in low dimensional magnetics with competing anisotropy. // JMMM. — 1995. — V. 147. — P. 385 — 394.
  109. А. Б., Синицын E. В. Компьютерное моделирование спин переориентации в одномерной системе с конкурирующей анизотропией методами Монте — Карло. // ФММ. — 1998. — Т. 85. -N. 2. — С. 24 — 30.
Заполнить форму текущей работой

Пора сдавать?