Возьмем ротор от обеих частей уравнений (29.4):
В правую часть полученного уравнения подставим (29.7). Имеем.
Учитывая, что divB = 0, получим.
Рис. 29.5.
Решим уравнение (29.9) для случая, когда в постоянное во времени магнитное поле помещено сверхпроводящее тело первого рода. Положим, что индукция внешнего магнитного поля В параллельна поверхности этого тела, что тело имеет плоскую границу (случай плоской одномерной задачи). Тогда поле будет функцией одной координаты (рис. 29.5, а). Индукцию в сверхпроводящем теле при z = 0 обозначим В (0). Кроме того, обозначим.
Тогда уравнение (29.9) для модуля В запишем так:
Учитывая граничное условие и протяженность тела в направлении оси z, запишем решение уравнения (29.11):
т. е. постоянное магнитное поле в направлении координаты z затухает по экспоненте рис. 29.5, б.
Коэффициент X имеет смысл глубины проникновения постоянного во времени поля в среду СП. На глубине z = X индукция снизится по сравнению с индукцией на поверхности тела в е = 2,718 раза.
Если подставить значения ц0, т, пс и е в формулу (29.10), то, например для олова, при Г = 0 К Х = 5,110'6 см, т. е. магнитное поле проникает в сверхпроводник первого рода на ничтожную глубину, а в толще его магнитное поле отсутствует.
Плотность сверхпроводящего тока определим по (29.4):
Плотность тока направлена по оси — j.
Теория Лондонов справедлива качественно. Экспериментальное и теоретическое значения X различаются в 2…3 раза. В дальнейшем современная микроскопическая теория низкотемпературной СП была создана в 1957 г. Дж. Бардиным, Л. Купером и Дж. Шриффером.
Рис. 29.6.