Наблюдения с анализатором

При скрещенных николях для минералов определяются: двойное лучепреломление (для одноосных п_е-п₀ и для двуосных n_g-n_p) направление световых колебаний в кристалле; наименование направлений световых колебаний, т. с. ориентировка осей индикатрисы в кристалле; угол погасания; знак главной зоны или знак удлинения.

Интерференционная окраска минералов и причины ее появления

Все минералы средних и низших сингоний являются оптически анизотропными и, следовательно, обладают двупреломлением, т. с. обладаютразностыо показателей преломления п_е-п₀ (для одноосных минералов) или tig-Hp (для двуосных минералов).

При наблюдении минералов в белом свете разносп> хода лучей с разными показателями преломления при прохождении через кристалл может бьпь равна п, при которой наступает полное угасание только для отдельных лучей спектра, а все остальные лучи, для которых R=nX+x (где х<�А/2), будут в той или иной степени ослаблены или усилены (см. рис. 8). В результате кристалл сохраняет свое освещение и лишь приобретает ту или иную окраску в зависимости от разности хода R: R=d (n_g-n_p) или R=d (n_e-n₀).

Длины волн белого света имеют всевозможные значения в интервале приблизительно 380 780 нм (см. табл. 1). Получающаяся в кристалле разность хода дня лучей одних длин волн будет равна четному, для других — нечетному числу полуволн. Поэтому волны одной длины, соответствующие одному цвету, входящему в состав белого света, будут при интерференции уничтожаться, а другие, наоборот, у силиваться. В результате отношение интенсив! юстей разпичкгых цветов будет иным, чем в белом свею, и кристалл будегказаться окрашенным. Каждой разности хода, таким образом, соответствует определенная интерференционная окраска. Интерференционные окраски не являются чистыми монохроматическими спектральными цветами, но представляют собой смесь в различных пропорциях всех цветов, входящих в состав белого, кроме тех, ко торые уничтожаются при данной разности хода.

В скрещенных николях при /*=0 кристалл будегказаться темным. Очень малые разности хода (/*<100 нм) для всех лучей составляют лишь небольшую часть длины световой волны. Поэтому ни один цвет из входящих в состав белого не будет совершенно погашен. Все цвета будут иметь весьма малую интенсивность, и кристалл будет казаться серым.

При /*>>100−150 нм в сером цвете появляется слабый синеватый оттенок, гак как в этом случае разность хода приближается уже к половине длины фиолетовых и синих лучей.

При дальнейшем увеличении разности хода до 200 250 нм в аналогичных условиях оказываются длины волн зеленых, желтых и отчасти красных лучейцвет кристалла будет приближаться к белому. Правда, при этом фиолетовые и синие лучи (Х"400 500 им) находятся в условиях наибольшего усиления, т. к. для них R" ½А., но это не скажется на окраске вследствие вообще малой чувствительности нашего глаза к этим лучам.

При Д=300 им максимально усилены желтые лучи (>=600 им), вследствие чего интерференционная окраска буд ет желтой.

R=530 нм приблизительно равна 3/2Л. фиолетового цвета, >. зеленого и 2/ЗА, красного. Условия интерференции наиболее благоприятны для фиолетовых лучей, несколько менее — для красных и неблагоприятны для зеленых и желтых. В то же время наш глаз гораздо чувствительнее к красным лучам, чем к фиолетовым. Поэтому мы увидим яркую красную окраску с фиолетовым оттенком и т. д.

Разность хода зависит от величины двупреломления (п_е-п₀ или n_g-n_p) и толщины (d) кристаллической пластинки, т. с. кристалла. Чем толще будет' пластинка (d) (т. е. чем толще будет шлиф) при одном и том же двупрсломлсшш, тем больше разность хода ® и тем будет выше интерференционная окраска.