Рассмотрим тензор V = (рх, ру. pz), определяемый тремя векторами. Для любого направления в пространстве, определяемого вектором п, можно построить из элементов тензора новый вектор:
Рп = Рх cos (x, п) + Ру cos (у, п) + pz C0s (2, n).
Заметим, что в общем случае он не коллинеарен вектору гг, а имеет свое направление в пространстве.
Если задано тензорное поле и компоненты тензора II являются функциями координат, то для некоторого замкнутого объема V с поверхностью S можно вычислить интеграл.
который имеет векторную форму. Выпишем проекцию этого выражения на ось Ох:
К правой части этого соотношения можно применить формулу Остроградского Гаусса, устанавливающую связь поверхностного и объемного интегралов: § а? nds = J div a dV. Применив се, получим s v
для рассматриваемой проекции.
Повторяя аналогичные преобразования для других проекций векторого интеграла и собирая эти проекции снова в векторную форму, получим.
Устремив теперь в (1.27) объем к нулю, стягивая его в точку, получим конечное значение предела:
По аналогии с дивергенцией вектора:
определяют дивергенцию тензора:
Отметим и различие между ними: дивергенция вектора является скаляром, а дивергенция тензора вектором.
Дивергенцию тензора называют также расхождением тензорного поля. Иногда, для отличия, дивергенцию тензора обозначают как Div V.
В индексной записи компоненты тензорного расхождения запишутся в виде.
или, в сокращенной записи, используя соглашение о суммировании,.
Дивергенция тензора позволяет компактно записывать соотношения, выражающие законы механики сплошной среды. Для существования расхождения необходимо, чтобы компоненты тензора были дифференцируемыми функциями координат, т. е. тензорное иоле должно быть дифференцируемым.