Межионное обменное взаимодействие в системах CeAl3 и (Ce, Pr) Ni: нейтронные исследования

Силыюкоррелированные электронные системы (СКЭС) на текущий момент представляют собой широкий класс соединений, таких как системы с промежуточной валентностью, тяжелофермионные соединения, системы с колоссальным магнетосопротивлением, высокотемпературные сверхпроводники. Все эти системы объединены наличием существенного взаимодействия между локализованными и зонными электронами, которое формирует их физические свойства при низких температурах. В данной работе рассматриваются интерметаллические СКЭС на основе редкоземельных (РЗ) элементов начала ряда лантанидов — церия (Се) и празеодима (Рг).

Значительный интерес к исследованию РЗ СКЭС наблюдается уже на протяжении последних нескольких десятков лет и обусловлен нижеследующими причинами. Прежде всего, это наличие аномалий в сравнении с обычными, например с! металлами, в ряде магнитных, термодинамических и кинетических свойств. Изучение условий формирования этих аномалий важно для понимания некоторых фундаментальных проблем физики твердого тела — таких как соотношение локализованного и делокализованного состояния электронов в твердом теле или конкуренция различных механизмов взаимодействия между электронами. Кроме этого, РЗ СКЭС имеют перспективы технического применения. Уже сегодня соединения на основе РЗ элементов используются для производства стекла, в нефтепереработке и нефтехимии (катализаторы для крекинга нефти, присадки в дизельное топливо и др.), металлургии, производство мишметалла («природный сплав» лантана и лантаноидов) для перезаряжаемых водородных аккумуляторных батарей, полировальных порошков, в производстве каталитических фильтров-нейтрализаторов выхлопных газов автомобилей (церий), магнитов (самарий и неодим), люминофоров, керамических конденсаторов (лантан, неодим), электроники и для многих других целей.

Специфические физические свойства РЗ СКЭС обусловлены наличием частично заполненных электронных оболочек и взаимодействием 4Р-электронов с окружением РЗ ионов и с электронами проводимости. Важно отметить, что 4Г-оболочка является внутренней и экранируется от внешних воздействий 5б2 и 5рб электронными оболочками. Спин-орбитальное взаимодействие, которое связывает угловые моменты Ь и Б и дает общий угловой момент Л, для 4Г-оболочки сильнее, чем другие взаимодействия. Поэтому считается, что нижние уровни определяются только одним значением Л.

Среди РЗ СКЭС на данный момент принято выделять несколько классов, каждый из которых характеризуется своими специфическими свойствами. Первый класс — «нормальные» соединения на основе РЗ ионов. Для них характерна хорошая пространственная локализация 4Г-электронов, и их атомоподобные состояния, сохраняющиеся в твердом теле, приводят к появлению локального магнитного момента. Квантовое число 3 оказывается хорошо определенным, тем самым взаймодействие оболочки с внешним окружением РЗ ионов — с кристаллическим электрическим полем (КЭП) — вызывает относительно слабое расщепление основного 4С мультиплета, соответствующего определенному значению полного момента Л. Обменное взаимодействие между магнитными моментами РЗ ионов часто приводит к магнитному упорядочению таких систем. Если же расщепление в КЭП приводит к синглетному основному состоянию, то такие системы в большинстве своем остаются парамагнитными вплоть до самых низких температур. Таким образом, энергии и волновые функции уровней расщепленного мультиплета, зависящие от тина РЗ иона, симметрии КЭП, величины КЭП и обменного взаимодействия по существу определяют низкотемпературные свойства соединений данного класса на основе РЗ элементов.

Взаимодействие 4Г-электронов с электронами проводимости (к-Т обменное взаимодействие или гибридизация) в некоторых случаях может приводить к нестабильности 4Г-оболочки и, в частности, к ее нецелочисленной заселенности. Такие системы образуют группу «аномальных» СКЭС на основе РЗ элементов. Вследствие валентной нестабильности 4Г-электронов, физические свойства систем становятся аномальными, по сравнению со свойствами «нормальных» РЗ СКЭС. В настоящее время, такие соединения получены на основе РЗ элементов начала.

Се, середины — Бт, Ей и конца — Тт, УЬ ряда лантаноидов. Исторически, данный класс систем образовался на основе тяжелофермионных систем (ТФ). Впоследствии были выделены системы с промежуточной валентностью (ПВ), и велась длительная дискуссия о возможности описания обеих групп в рамках единого подхода. Различаются эти подгруппы, прежде всего, степенью стабильности 4{ электронной оболочки: в ПВ системах она достаточно сильно делокализована, что приводит к нецелочисленной валентности, а в ТФ системах валентность остается практически целочисленной. Сформировавшийся таким образом класс ПВ систем характеризуется в первую очередь сильным влиянием гибридизации на физические свойства. Вследствие промежуточной валентности эти системы магнитно не упорядочиваются, а о влиянии КЭП и обменного взаимодействия ведутся дискуссии.

Тяжелофермионные системы выделяются в третий класс веществ, находящийся в промежутке между двумя первыми классами («нормальными» РЗ и систем с промежуточной валентностью). Этот класс систем объединяет в себе часть признаков первых двух классов. Соединения, принадлежащие данному классу, характеризуются практически целочисленной валентностью, в них наблюдаются эффекты КЭП, правда, существенно видоизмененные. Тем не менее, большинство систем остаются парамагнитными вплоть до самых низких температур, хотя с точки зрения нормальных РЗ и должны были бы магнитно упорядочиваться. Свойства данного класса систем рассматривают, как формирующиеся на основе взаимодействия с КЭП с учетом влияния гибридизации. Однако существуют экспериментальные указания и теоретические представления о влиянии межионного обменного взаимодействия на физические свойства такого рода систем.

Одним из наиболее эффективных методов изучения всех вышеназванных классов систем является спектроскопия неупругого рассеяния нейтронов. В сочетании с исследованиями по термодинамике и кинетике, а также другими спектроскопическими методами, эта методика позволяет получать важную физическую информацию о природе необычных свойств СКЭС. Нейтронная спектроскопия позволяет оценить эффекты гибридизации локализованных состояний с состояниями в зоне проводимости ио отношению к эффектам, связанным с взаимодействием с кристаллическим электрическим полем (КЭП) или к межионным обменным эффектам, и определить иерархию этих взаимодействий, которая фактически задает тип основного состояния системы. Наряду с общей классификацией СКЭС, нейтронные эксперименты дают детальную информацию об особенностях спектра магнитных возбуждений. На основе результатов измерений неупругого магнитного рассеяния нейтронов определяют энергетический спектр и волновые функции состояний 4Гоболочки. Сравнение данных, полученных экспериментально и рассчитанных по различного рода моделям, позволяет оценивать применимость существующих моделей, а также развивать новые микроскопические представления о природе сильнокоррелированного состояния.

Несмотря на множество экспериментальных и теоретических работ в настоящее время не существует единой непротиворечивой теории для описания РЗ СКЭС. Все теории можно разделить на две основные группы. Первая основывается на локализованном рассмотрении электронов. При высокой температуре в системе существуют локализованные магнитные моменты, которые гибридизуются с состояниями в зоне проводимости. Данный подход достаточно хорошо описывает высокотемпературные свойства, но зачастую оказывается неспособным описать даже объемные низкотемпературные свойства. Второй подход основывается на зонной теории электронов в твердых телах, где носители магнетизма рассматриваются как коллективизированные. Используя этот подход, часто удается описать низкотемпературные объемные свойства, однако возникают трудности при описании высокотемпературных свойств, а также систем с хорошо локализованным магнитным моментом.

Во всех рассмотренных классах РЗ СКЭС существуют необычные явления, которые в той или иной мере могут быть связаны с межионным обменным взаимодействием. Поэтому важно изучить роль обменного взаимодействия и его конкуренцию с другими взаимодействиями в формировании основного состояния систем, принадлежащим трем вышеупомянутым классам РЗ СКЭС.

В данной работе от каждого из трех классов РЗ СКЭС были выбраны соединения, с одной стороны, отражающие специфику данного класса, а с другой стороны, имеющие особенности, предположительно связанные с межионным обменным взаимодействием, которые подчеркивают уникальность этих систем. А именно: от класса систем с целочисленной валентностью было выбрано соединение Рг№ - система с немагнитным основным состоянием, которая, тем не менее, магнитно упорядочивается при достаточно высокой температуре. Предполагается, что движущей силой магнитного фазового перехода является наведенный магнитный момент. От класса ПВ систем было выбрано металлическое соединение со спиновой щелью СеМ, которое обладает такой же кристаллической структурой, как и Рг№, и в которой межионное обменное взаимодействие предположительно остается значимым фактором. Наконец, от класса тяжелофермионных систем было выбрано соединение СеА13 — первое из известных ТФ систем, для которого существуют экспериментальные указания о возможном влиянии межионного обменного взаимодействия на формирование основного состояния.

Целью работы являлось экспериментальное исследование влияния межионного обменного взаимодействия на формирование основного состояния в характерных классах редкоземельных СКЭС — с хорошо локализованным магнитным моментом, ТФ и промежуточновалентных системах.

Для выполнения поставленной цели необходимо было решить следующие основные задачи:

• Исследовать спектры магнитных возбуждений и магнитных дисперсионных кривых в широком интервале температур, переданных импульсов и энергий выбранных репрезентативных систем.

Это позволит:

• Детально исследовать процесс формирования основного состояния в ТФ системе СеА13 и, в частности, определить степень влияния межионного обменного взаимодействия и гибридизации.

• Определить роль обменного взаимодействия и гибридизации в формировании спектрального магнитного отклика ПВ соединения со спиновой щелью СеМ1- изучить влияние формирования щели на величину валентности и параметры структуры.

• Изучить механизм магнитного упорядочения в РгГчП, т. е. определить все возможные переходы с ненулевыми матричным элементами в КЭП, выявить ответственное за магнитный фазовый переход возбуждение и определить энергетический масштаб обменного взаимодействия. Определить влияние межионного обменного взаимодействия при замещении ионов Рг на немагнитные ионы Ьа или ПВ ионы Се на механизм магнитного фазового перехода.

• Провести сравнительный анализ исследованных систем с точки зрения определения условий формирования основного состояния в соединениях с различной степенью стабильности 4f электронной оболочки.

В результате проведенных исследований, представленных в настоящей работе, были получены следующие основные результаты, выносимые автором на защиту.

Впервые экспериментально установлено, что в ТФ системе СеА13 существуют ближние корреляции ферромагнитного типа, связанные с формированием ТФ состояния при температурах, определяемых масштабом расщепления в кристаллическом поле.

Показано, что в ПВ системе со спиновой щелью Се№ механизм формирования щели определяется кооперативным состоянием в редкоземельной подрешетке. Оно разрушается за счет тепловых флуктуаций при повышении температуры, а в низкотемпературной области — при введении немагнитных дефектов в РЗ подрешетку или при изменении степени Г-с1 гибридизации и соответствующей модификации валентного состояния.

Установлено, что в системе Рг№ ответственным за магнитное упорядочение является «нижнее» по энергии возбуждение КЭП из синглетного основного состояния и реализуется так называемый механизм наведенного магнетизма.

Показано, что существенное разбавление системы Рг№ ионами Се (замещение 75% ионов Рг на Се) не приводит, в отличие от системы Рг075Ьао.25№, к подавлению магнитного упорядочения ионов Рг, хотя система Се№ немагнитная. Экспериментально установлено, что в системе Pro.25Ceo.75Ni энергия первого возбужденного уровня КЭП иона Рг3+ заметно уменьшается по сравнению с энергией первого возбужденного уровня в системах Рг№ и Рг0о7Ьа0.9з¹. Показано, что при замещении ионов Рг нестабильно-валентными ионами Се механизм наведенного момента заменяется формированием квазидублета.

Таким образом, экспериментально показано, что формирование аномальных физических свойств в редкоземельных сильнокоррелированных системах происходит под влиянием межионного обменного взаимодействия и его конкуренцией с другими взаимодействиями (гибридизацией, взаимодействием с КЭП) с близкими по масштабу энергиями.

Основные результаты работы были опубликованы в статьях [86, 87, 91, 92, 93, 95, 100, 105, 109] и представлены на 20 международных и национальных научных семинарах и конференциях.

Работа содержит 138 страниц, 56 рисунков, 3 таблицы и 126 ссылок.

Работа выполнена в Лаборатории нейтронных и синхротронных исследований института сверхпроводимости и физики твердого тела РНЦ «Курчатовский Институт». Экспериментальные данные были получены на фурье-дифрактометре ФДВР в ОИЯИ (Дубна), спектрометрах в Лаборатории Резерфорда-Эплтона (Великобритания), Институте Поля Шеррера (Швейцария) и Техническом Университете Мюнхена (Германия).

Глава V.

Заключение

.

Исследовано влияние межионного обменного взаимодействия на формирование основного состояния и свойства ряда сильнокоррелированных электронных систем на основе редкоземельных интерметаллидов с различной степенью стабильности 4£-оболочки, характеризующиеся тяжелофермионным, промежуточновалентным и наведенным магнитоупорядоченным состояниями.

В качестве репрезентативных систем использованы.

полии монокристаллические образцы на основе:

• Тяжелофермионного соединения СеА13.

• Промежуточновалентного соединения Се№.

• Системы с синглетным основным состоянием и наведенным магнитным.

моментом Рг№.

1. Экспериментально установлено, что в ТФ системе СеА13 существуют ближние корреляции ферромагнитного типа, связанные с формированием ТФ состояния. Температурный диапазон существования ферромагнитных корреляций определяется масштабом расщепления в кристаллическом поле.

2. Показано, что в ПВ системе со спиновой щелыо Се№ механизм формирования щели определяется кооперативным состоянием в редкоземельной подрешетке. Данное состояние разрушается за счет тепловых флуктуации при повышении температуры, а также в низкотемпературной области при введении немагнитных дефектов в РЗ подрешетку, или при изменении валентного состояния, вследствие модификации ?-(1 гибридизации.

3. Исследованы особенности ферромагнитного упорядочения в системе с синглетным основным состоянием Рг№ в условиях высокой анизотропии КЭП и двухатомной магнитной подрешетки. Показана четкая связь этого фазового перехода с мягкой магнитной модой, формируемой на основе нижнего по энергии возбуждения в кристаллическом поле.

4. Обнаружено, что существенное разбавление системы Рг№ ионами Се (замещение 75% ионов Рг на Се) не приводит, в отличие от системы Pro.75Lao.25Ni, к подавлению магнитного упорядочения ионов Рг, хотя система Се№ немагнитная. Экспериментально установлено, что в системе Pro.25Ceo.75Ni энергия первого возбужденного уровня КЭП иона Рг3^ заметно уменьшается по сравнению с энергией первого возбужденного уровня в системах Рг№ и Pr0.07La0.93Ni. Продемонстрировано, что в зависимости от Р-электронных свойств иона замещения, введенного в РЗ подрешетку, реализуются различные механизмы подавления фазового перехода.

5. Экспериментально показано, что формирование физических свойств в редкоземельных сильнокоррелированных системах происходит под влиянием обменного взаимодействия и его конкуренцией с другими взаимодействиями (гибридизация, взаимодействие с КЭП) с близкими по масштабу энергиями.

Таким образом, в результате проведенных экспериментальных исследований установлены особенности и механизмы проявления, взаимовлияния и конкуренции обменного взаимодействия, гибридизации и взаимодействия с КЭП в сильнокоррелированных электронных системах, позволяющие целенаправленно влиять на физические свойства этих материалов.

Подведя итоги изложения полученных результатов, коротко рассмотрим ряд возможных дальнейших исследований изучавшихся соединений и соединений на их основе. Поскольку проблема изучения обменного взаимодействия и механизма магнитного упорядочения в системах на основе несмотря на проведенные исследования, далека от своего решения, представляет интерес провести исследования по неупругому рассеянию нейтронов и определению магнитной структуры серий образцов Рг! хШх№ и № 1хСех№.

Дальнейшие исследования ПВ соединения Се№ необходимо сконцентрировать на изучении температурных зависимостях тонкой структуры вблизи края щели и основного неупругого пика на монокристаллических образцах. В частности, необходимо проверить возможность существования.

дисперсии для основного неупругого пика и ее температурной эволюции. Для дальнейшего обобщения результатов разумно продолжить исследования систем со спиновой щелью на основе Се. В частности, хорошим модельным соединением обещает стать Ce3Bi4Pt3. В этом соединении по результатам нейтронных исследований на поликристаллических образцах обнаружена спиновая щель 1012 мэВ, в то же время сами авторы работы [118] замечают, что магнитный сигнал выше щели не поддается простой трактовке в рамках одноузельных представлений. Исследования же на монокристаллах до сих пор проведены не были.

В заключение считаю своим приятным долгом выразить глубокую признательность Лазукову Владимиру Николаевичу за внимательное и чуткое руководство работой.

Мне бы очень хотелось поблагодарить П. А. Алексеева, Е. В. Нефедову,.

A.B. Рыбину, И. П. Садикова и К. С. Немковского за полезные советы, постоянную поддержку и внимание, а также создание уютной атмосферы в коллективе.

Я благодарен руководству ИСФТТ Н. В. Знаменскому, H.A. Черноплекову и.

B.К. Ожогиной за интерес и поддержку работы.

Также хотелось бы выразить глубокую признательность A.C. Мищенко и Л. А. Манаковой за полезные дискуссииЕ.С. Клементьеву за помощь в проведении экспериментов и плодотворные обсужденияA.M. Балагурову, В. В. Сиколенко и В. Г. Симкину за техническую поддержку эксперимента на ФДВР и полезные обсуждения.

Я благодарен сотрудникам ИМЕТ им. Байкова — О. Д. Чистякову и Н. Б. Кольчугиной, а также G. Lapertot за изготовление образцов.

Отдельно мне бы хотелось поблагодарить ответственных за спектрометры, помогавших провести измерения — С. Гвасалия (TASP, PSI, Швейцария), А. Подлесняка (FOCUS, PSI, Швейцария), R. Bewley (НЕТ, RAL, Великобритания) и Р. Link (PANDA, TUM, Германия).

Глава VI. Приложение 1.

Магнитная восприимчивость в приближениях МГ-ЯРА для системы с.

наведенным магнитным моментом.

Рассмотрим систему электронов во внешнем постоянном магнитном поле. Оператор энергии такой системы имеет вид [6]:

где рк — оператор вектора импульса,.

ж* — оператор вектора спина к-го электрона,.

А — вектор-потенциал внешнего магнитного поля,.

и — потенциальная энергия электростатического взаимодействия электронов между собой и с внешним электрическим полем (в дальнейшем эта часть взаимодействия использоваться не будет, поэтому ее конкретный вид не важен).

При помощи теории возмущений с точностью до членов второго порядка малости относительно поля Н можно показать, что энергия п-го невырожденного состояния будет иметь вид [6]:

где — энергия состояния в отсутствии внешнего магнитного поля, Н2 — магнитное поле.

[пм1п) — матричный элемент оператора магнитного момента.

Подставляя выражение для энергии (2) п-го состояния в статистическую сумму, получим:

* 2 т с ь тс.

Х Н ' йН.

2 = -ехр

При этом, учитывая, что 1 (пробное поле очень мало) и оставляя только.

члены до Н2, можно получить (далее и везде под Н подразумевается g^^H и Я=Я2):

1 [ Н (пм1п) Н2 кТ кТ.

Из соображений симметрии легко показать, что [6]:

1>"'ех Р.

Тогда магнитная восприимчивость системы (в том числе и для системы атомов или ионов) имеет вид обобщенной формулы Ланжевена-Дебая [6]:

кТ ?1 п (2) кТ с12.

=————-> р&bdquo- • ехр

я ан нг ан глт^ «.

¦Н (пм1п);

г V кТ,.

В случае двухуровневой синглетной системы теперь легко получить температурную зависимость магнитной восприимчивости:

ЯУ'2 (1 + ехр (-А^г)).

2 К2ц2М2.

•• 1апЬ.

Аналогично для двух возбужденных синглетов (матричный элемент перехода между возбужденными уровнями равен нулю) можно получить:

1 + ехр].

Если теперь ввести обменное взаимодействие следующим образом:

то, применяя приближение среднего поля:

Л =<л >+? =.

можно получить обменный гамильтониан в виде:

г,?-' г, г'.

Таким образом, Нт можно переписать в виде: Я1П (= Ш (0)а2-^1(2т<�т + 8Мн),.

т.е. обмен добавляется в эффективное поле через НеЯ — т Соответственно,.

возможно посчитать вклад в статическую магнитную восприимчивость от обменного взаимодействия в приближении среднего поля и хаотических фаз. Поскольку с одной стороны намагниченность можно представить М = г, а с.

другой стороны М = X О.

Н + - ЕМ.

2J{0)(J ёМ.

•Таким образом, получаем окончательное выражение.

2 2 V я м.

Л 11 27(0) для обратной восприимчивости: — =——^-у, где Хо — магнитная.

восприимчивость без учета вклада от обменного взаимодействия. Для определения характера дисперсии возбуждений и их интенсивности рассмотрим случай одного атома в магнитной ячейке. Выражение для динамической.

магнитнои восприимчивости можно переписать как: х =.

(1-Лв)ХоУ.

одноионную восприимчивость, не учитывая температурные изменения.

М2 Мг М2 • 2А Х0 = —+ —, введя нулевое уширение Хо = ——г;

А-со, А + со.

Асо1 -/0.

Тогда, подставив выражение для одноионной восприимчивости при нулевой температуре (на самом деле в точке перехода) в выражение для динамической восприимчивости, можно получить:

V, А А — <у — Ю.

(А2 — а2 — 2 АЛ/2 Л0-Ю)'.

Отсюда получаем выражение для резонансной энергии: со1 {О) = А2 -2ДМ2,/(0. Поскольку в выражение для функции рассеяния входит мнимая часть.

динамической восприимчивости: £(6,<у) =.

•1тСК0,ю)), то.

окончательно имеем: ¿-'(б*®-^.

М2 А *>(б).

. Аналогично, для двух.

одинаковых ионов в магнитной ячейке, учитывая, что обменное взаимодействие.

1(С)) уже не функция, а матрица вида: J (Q) =.

Дб) ^(б)' Дб),.

где 3(0) — обменный.

интеграл внутри одной подрешетки, а Зр (0) — обменный интеграл внутри между подрешетками (каждый магнитной ион образует подрешетку), можно получить:

^2(0 = А2 -2АМ2(Л0 + |7Д^) <о (б) = А2 -2АМ2 (./(0 — }р (б)).

Соответственно, для мнимой части динамической восприимчивости, с которой связана интенсивность рассеяния нейтронов, можно получить следующие выражения:

1тОг2(0,й>)) =.

М2 А 2й>1 (б).

М2А 2 со2(0).

Це./Дб).

|Л (б)| ЯеТДб).

Глава VII.

Список литературы

.

1. Ю. П. Ирхин, Электронное строение 4Г-оболочек и магнетизм редкоземельных металлов, Успехи Физических Наук 154 (1988), с. 321.

2. К. Тейлор, М. Дарби, «Физика редкоземельных соединений», М., «Мир», 1974, с. 1−374.

3. Н.Н. Hill, 1970 in Plutonium 1970 and Other Actinides, edited by W.II. Miner (AIME, New York), p.2.

4. Брапдт Н. Б., Кульбачинский B.A., «Квазичастицы в физике конденсированного состояния», Москва 2005, ФИЗМАТЛИТ, с. 1 — 631.

5. С. Lacroix and М. Cyrot, «Phase diagram of the Kondo lattice», Phys. Rev. В 20 (1979), 1969 ,.

6. C.B. Вонсовский, «Магнетизм», монография, главная редакция физико-математической литературы изд-ва «Наука», Москва 1971, с. 154.

7. B.R.Cooper in «Magnetic properties of rare earth metals» edt. R.J.Elliot, 1972, Plenum Press, p. 17- B.R.Cooper, «Magnetic properties of compounds with singlet ground state: exchage correlation effects», Phys. Rev. 163 (1967) p. 444.

8. Г1.А. Алексеев, И. П. Садиков, «Сильнокоррелированные электронные редкоземелыпле соединения и рассеяние нейтронов», VIII Школа, но нейтронной физике, Дубна 1999, с. 159.

9. L.L. Hirst, «Configuration crossover in 4/ substances under pressure» J. Phys.& Chem. Solids, 35(1974), 1285.

10. P. Wachter, «Intermediate valence and heavy fermions», in Handbook on the Physics and Chemistry of Rare Earth, edited by K.A. Gschneider, L. Eyring, G. I1. Lander, and G.R. Choppin, 19 (1994), p. 177.

11. E. S. Clementyev, J.-M. Mignot, P. A. Alekseev, V. N. Lazukov, E. V. Ncfeodova, and I. P. Sadikov, M. Braden, R. Kahn, G. Lapertot, «Dynamic magnetic response in intermediate-valence CeNi», Phys. Rev. B, 61 (2000), p. 6189.

12. G.R. Stewart, «Heavy-fermion systems», Reviews of Modern Physics, 56 (1984), p. 755.

13. P.A. Andersen, «Localized Magnetic States in Metals», Phys. Rev. 124 (1961), 41−53.

14. J. R. Schrieffcr and P. A. Wolff, «Relation between the Anderson and Kondo Hamiltonians», Phys. Rev. 149 (1966), 491−492.

15. S. Doniach, «The Kondo lattice and weak antiferromagnetism», Physica B+C 91 (1977), 231−234.

16. A. Ainato, «Heavy-fermion systems studied by jiSR technique», Rev. Mod. Phys. 69 (1997), 1119−1180.

17. H. Tsunetsugu, M. Sigrist and K. Ueda, «The ground-state phase diagram of the one-dimensional Kondo lattice model», Rev. Mod. Phys. 69, 809 (1997).

18. K. I I.J. Buschow and J.F. Fast, «Magnetic properties of some rare-earth aluminum compounds», Zeitschrift fuer Physikalische Chemie (Muenchen, Germany) 50 (1966), 1.

19. Murani, A. P., K. Knorr, K. H. J. Buschow, A. Benoit, and J. Flouquet, 1980, Solid State Commun. 36, 523.

20. Flouquet, J., J. C. Lasjaunias, J. Peyrard, and M. Ribault, 1982, J. Appl. Phys. 53, 2117.

21. K. Andres, J.E. Graebner, H.R. Ott, «4f-Virtual-Bound-State Formation in CeAl3 at Low Temperatures», Phys. Rev. B. 35(1975), p. 1779.

22. M. Niksch, B. Luthi and K. Andres, «Low-temperature elastic constants of CeAl3», Phys. Rev. B 22 (1980) p. 5774.

23. G. E. Brodale, R. A. Fisher, Norman E. Phillips and J. Floquet, «Pressure dependence of the low-temperature specific heat of the heavy-fermion compound CeAl3», Phys. Rev. Lett. 56 (1986) p. 390.

24. C. D. Bredl, S. Horn, and F. Steglich, B. Ltithi and Richard M. Martin, «Low-Temperature Specific Heat of CeCu2Si2 and CeAl3: Coherence Effects in Kondo Lattice Systems», Phys. Rev. Lett. 52 (1984) p. 1982.

25. B. Andraka, G. Fraunberger, J. S. Kim, C. Quitmann, and G. R. Stewart, «High-field specific heat of CeCu2Si2 and CeAl3», Phys. Rev. B 39 (1989) p. 6420.

26. O. Avcnel, J. S. Xia, B. Andraka, C. S. Jee, M-F. Xu, Y. J. Qian, T. Lang, P. L. Moyland, W. Ni, P. J. C. Signore, E. D. Adams, G. G. Ihas, M. W. Meisel, G. R. Stewart, N. S. Sullivan, and Y. Takano, «Magnetic measurements of CeAl3 to below 1 mK», Phys. Rev. B, 45 (1992) p. 5695.

27. M.J. Lysak, D.E. MacLaughlin, «Nuclear magnetic resonance and unstable rare-earth magnetism in CeAl3», Phys. Rev. B 31 (1985) 6963−6970.

28. S. Barth, H.R. Ott, F.N. Gygax, B. Ilitti, E. Lippelt, A. Schenck, and C. Baines, «Evidence of frustrated magnetism in CeAl3 from muon-spin-rotation spectroscopy», Phys. Rev. B 39 (1989) 11 695.

29. H. Nakamura, Y. Kitaoka, K. Asayama, J. Flouquet, «NMR study of the onset of magnetic ordering in CeAl3», JMMM 76−77 (1988) 465.

30. W.II. Wong, W.G. Clark, «Is there a phase transition in CeAl3? M, JMMM 108 (1992) 175.

31. E.A. Goremychkin, R. Osborn, B.D. Rainford, Т. A. Costi, A. P. Murani, C. A. Scott, and P. J. King, «Magnetic Correlations and the Anisotropic Kondo Effect in Cei^La^Al3», Phys. Rev. Lett. 89 (2002) 147 201- E.A. Goremychkin, R. Osborn, B.D. Rainford, A.P. Murani, «Evidence for Anisotropic Kondo Behavior in Се0^а02А1з», ibid. 84 (2000) 2211.

32. N.E. Sluchanko, V.V. Glushkov, S.V. Demishev, G.S. Burkhanov, O.D. Chistyakov and D.N. Sluchanko, «Heavy fermions in CeAl3», Physica B: Condensed Matter, 378−380 (2006), Pages 773−774.

33. ILA. Алексеев, И. П. Садиков, И. А. Маркова, Е. М. Савицкий, В. Ф. Терехова, О. Д. Чистяков, «Исследование эффектов кристаллического поля в СеА13 и NdAl3 с помощью неуиругого рассеяния нейтронов», ФТТ 18 (1976) с. 2509.

34. Е. А. Goremychkin, I. Natkaniec and Е. Muhle, «Inelastic magnetic neutron scattering from the heavy fermion system CeA13», Solid State Communications, Volume 64, Issue 4, October 1987, Pages 553−556.

35. A.P. Murani, K. Knorr and K.H.J. Buschow, «Neutron inclastic scattering study of the compound CeAl3», in «Proceedings of the Second International Conference on Crystal Filed Effects in Metals and Alloys», (1976), p.268.

36. P.A. Alekseev, W. Buhrer, V.N. Lazukov, E. V. Nefeodova, I. P. Sadikov, O. D. Chistyakov and M. Zolliker, «Low-temperature effects in magnetic spcctral response of CeAl3-based systems», Physica В 217 (1996), 241.

37. B.R. Cooper, R. Siemann, D. Yang, P. Thayamballi, and A. Banerjca, in The Handbook of the Physics and Chemistry of the Actinides edited by A. J. Freeman and G. II. Lander (North-Holland, Amsterdam, 1985), Vol. 2, Chap. 6, pp. 435−500.

38. A. Tomiyama, S. Suga and A. Okiji, «Elementary excitation for the orbitally degenerate Anderson model at finite temperatures», Phys. Rev. B. 63, 24 407 (2000).

39. B. Andraka, C.S. Jee, G.R. Stewart, «Ground state in СеА13: А Се,.лЕалА13 study», Phys. Rev. В 52 (1995) 9462.

40. S. Corsepius, M. Lenkewitz, G.R. Stewart, «Ground state in CeAl3: a Ce (Al!xMx)3 study with M=Ga, Si, Ge and Sn», J. Alloy. Compounds 259 (1997) 29.

41. E. S. Clementyev, P. A. Alekseev, M. Braden, J.-M. Mignot, G. Lapertot, V. N. Lazukov, and I. P. Sadikov, Anomalous lattice dynamics in intermediate-valence CeNi, Phys. Rev. В 57 (1998) R8099 — R8102.

42 E. S. Clementyev, M. Braden, V. N. Lazukov, P. A. Alcksecv, J. -M. Mignot, I. P. Sadikov, A. Hiess and G. Lapertot, Anomalous phonon softening in intermediate-valence CeNi Physica B: Condensed Matter, Volumes 259−261, January 1999, Pages 42−43.

43 P. A. Alekseev, V. N. Lazukov, J. -M. Mignot and I. P. Sadikov, Neutron scattering studies of intermediate-valence compounds Physica B: Condensed Matter, Volumes 281−282, 1 June 2000, Pages 34−41.

44. D. Gignoux, F. Givord, R. Lemaire and F. Tasset, «Intermediate valence state of cerium in CeNi», J. of Less-Common Metals 94 (1983), 165−172.

45. K. Bomken, D. Weber, M. Yoshizaxva, W. Assmus, B. Liithi and E. Walker, Gruneisen parameter coupling and CEF-effects in unstable cerium systems: CeNi and СеСиб, Journal of Magnetism and Magnetic Materials, Volumes 63−64, January 1987, Pages 315−316.

46. G. Creuzet and D. Gignoux, Large anisotropic thermal expansion and magnetostriction in the mixed-valence compound CeNi, Phys. Rev. В 33 (1986), 515 — 520.

47. G. Creuzet, A. Fert, C. Gaonach and D. Gignoux, Anisotropic magnetoelastic coupling in CeNi intermediate valence compound Physica B+C, Volume 130, Issues 1−3, May 1985, Pages 138−140.

48. D. Wohlleben and J. Rohler, «The valence of Cerium in Metals», J. Appl. Phys., 55 (1984), 1904.

49. П. А. Алексеев, E.C. Клементьев, В.II. Лазуков, E.B. Нефедова, И. П. Садиков,.

H.Н. Ефремова, Л. Д. Финкелынтейн, Н. Б. Кольчугина, О. Д. Чистяков, «Влияние.

ближайшего окружения на валентность ионов церия в соединениях тип RNi5 и RNi, Физика металлов и металловедение, 77 (1994), 60.

50. Y. Isikawa, К. Mori, A. Fujii and К. Sato, «Formation of Kondo Lattice in La]xCexNi», J. of Physical Society of Japan 55(9) (1986) 3165.

51. V. N. Lazukov, P. A. Alekseev, E. S. Clementyev, R. Osborn, B. Rainford, I. P. Sadikov, O. D. Chistyakov, and N. B. Kolchugina, «Evolution of Ce dynamic magnetic response in Cei. xLaxNi compounds», Europhys. Lett. 33 (1996), 141.

52. A. P. Murani and R.S. Eccleston, «High-energy paramagnetic spectral response of CeNi2M, Phys. Rev. В 53, 48(1996).

53. A.P.Murani, R. Raphel, Z.A.Bowden and R.S.Eccleston, «Kondo resonance energies in CePd3» Phys.Rev.B, 53 (1996) 8188.

54. А. P. Murani and A. Stunault, «Evidence for paramagnetic scattering from nonmagnetic Ce sites in the compound Ce2Sn5», Phys. Rev. В 55, 12 518 (1997).

55. G. Aeppli and Z. Fisk, «Kondo insulators», Comments Condens. Matter Phys. 16, 155 (1992).

56. P. S. Riseborough, Heavy fermion semiconductors, Advances in Physics May 2000 vol.49, no.3, pp. 257−320.

57. E. V. Nefeodova, P. A. Alekseev, J.-M. Mignot, V. N. Lazukov, I. P. Sadikov, Yu. B. Paderno, N. Yu. Shitsevalova, and R. S. Eccleston, Inelastic neutron scattering study of the Kondo semiconductor YbB 12, Phys. Rev. В 60, 13 507 (1999).

58. J.-M. Mignot, P. A. Alekseev, K. S. Nemkovski, L.-P. Regnault, F. Iga, and T. Takabatake, «Evidence for Short-Range Antiferromagnetic Fluctuations in Kondo-Insulating YbBi2», Phys. Rev. Lett. 94 (2005), 247 204.

59. G. Fillion, D. Gignoux, F. Givord and R. Lemaire, «4f magnetism in CeNi, PrNi and NdNi single crystals», JMMM, 44, 173, 1984.

60. R.J.Birgeneau, J. Als-Nielsen, E. Bucher, «Neutron Scattering from fee Pr and Pr3Tl», Phys. Rev. B, 6(1972), 2724.

61. T.M.Holden, W.J.L.Buyers, «Temperature dependence of the magnetic excitations in singlet-ground-state systems: Paramagnetic and zero-temperature behavior of Pr3Tl and (Pr, La)3Tl», Phys.Rev. B, 9 (1974), 3797.

62. J. Als-Nielsen, J.K.Kjems, W.J.L.Buyers and R.J. Birgeneau, «Observation of a central mode in an exchange-coupled singlet-groundstate system», J.Phys.C: Solid State Phys. 10 (1977), 2673.

63. J.A.Blanko, R.M.Niklow, D Schmitt, «Paramagnetic excitations in singlet ground state PrNi2Si2», Phys. Rev. B, 56, 11 666, 1997.

64.1.W.Samarlin, J.W.Lynn, T. Chattopadhyay, et.al., «Magnetic structure and spin dynamics of the Pr and Cu in Pr2Cu04», Phys.Rev.B, 51, 5824,1995.

65. П. А. Алексеев, E.C. Клементьев, B.H. Лазуков, И. П. Садиков, M. I I. Хлопкин, М. Адаме, АЛО. Музычка, ИЛ. Сашин, II.Б. Кольчугина, О. Д. Чистяков, «Кристаллическое поле в валентнонестабильных соединениях па основе CeNi», Письма в ЖЭТФ, 63(1996), 947.

66. П. А. Алексеев, Е. С. Клементьев, П. Алленшбах, Ю. И. Чумляков, В. Н. Лазуков, И. П. Садиков, «Мягкая мода и магнитный фазовый переход в PrNi», Письма в ЖЭТФ,.

76 (2002), с. 110.

67. J.I.Finney and A. Rozenzweig, «The crystal structure of CeNi», Acta Crystallographica, 14 (1961), 69.

68. Савицкий E.M., Терехова В. Ф. «Металловедение редкоземельных металлов», М.: Наука, 1975,270 с.

69. J.-H. Xu and A.J. Freeman, Phys. Rev. В, «Phase stability and electronic structure of ScAl3 and ZrAl3 and of Sc-stabilizcd cubic ZrAl3 precipitates», 18 (1990) 12 533.

70 J. V. Mahoney, V. U. Rao, W. E. Wallace, R. S. Craig, and N. G. Nereson, «Experimental evidence for the formation of a singlet ground state at low temperatures in the dense Kondo system CeAl3», Phys. Rev. В 9 (1974) 154.

71. F. R. de Boer, J. Klaasse, J. Aarts, C. D. Bredl, W. Lieke, U. Rauchschvvalbe, F. Steglich, R. Felten, U. Umhofer and G. Weber, Magnetization and specific heat of CeA13, Journal of Magnetism and Magnetic Materials, Volumes 47−48, February 1985, Pages 60−62.

72. A. Edelstein, C. J. Tranchita, O. D. McMasters and K. A. Gschneidner, «Transition into a magnetic state without magnetic scattering in a rare earth system: CeAl3», Solid State Commun., 15(1974), 81.

73. http://\4vw. isis.rl.ac.uk/Excitations/het/.

74. S. Janssen, J. Mesot, L. Holitzner and R. Hempelmann, «FOCUS: a hybrid TOF-spectrometer at SINQ» Physica В 234−236(1997), 1174.

75. F. Semadeni, В. Roessli and P. Boni, «Three-axis spectroscopy with remanent benders», Physica В 297, 152(2001).

76. http://sinq.web.psi.ch/sinq/instr/tasp/tasp п.html.

77 A. P. Murani, «Paramagnetic scattering from the valence-fluctuation compound YbAl3», Phys. Rev. B, 50(1994), p.9882.

78. M.T. Hutchings, M.P. Schulhof and H.J. Guggenheim, «Critical Magnetic Neutron Scattering from Ferrous Fluoride», Phys. Rev. В 5 (1972) p. 154.

79. Leon Van Hove, «Correlations in Space and Time and Born Approximation Scattering in Systems of Interacting Particles», Phys. Rev. 95 (1954) p.249.

80. E. Holland-Moritz, D. Wohlleben and M. Loevvenhaupt, «Anomalous paramagnetic neutron spectra of some intermediate-valence compounds», Phys. Rev. В 25 (1982) p.7482.

81. Y. Kuramoto and E. Muller-IIartmann, «Analytic results on dynamics of the degenerate Anderson model», Journal of Magnetism and Magnetic Materials, 52 (1985), 122−128.

82. K. Sugawara," Effect of crystal field on the inclastic neutron scattering cross-section (II)" Phys. Stat. Sol. В 92 (1979), 317.

83. V.L. Aksenov, A.M. Balagurov, V.G. Simkin, A.P. Bulkin, V.A. Kudryashev, V.A. Trounov, O. Antson, P. Hiismaki and A. Tiita, «Performance of the high resolution fourier diffractometer at the IBR-2 pulsed reactor «, J. Neutron Research 5(1997), p. 181.

84. V.B. Zlokazov and V.V.Chernyshev, «MRIA — a program for a full profile analysis of powder multiphase neutron-diffraction time-of-flight (direct and Fourier) spectra», J.Appl.Cryst. 25(1992), p. 447.

85. U. Staub, L. Soderholm, S.R. Wasserman, A.G.O. Conner, M.J. Kramer, B.D. Patterson, M. Shi and M. Knapp, «Valence determination as a function of doping in РгВа2Сиз07м Phys.Rev.B, 61(2000), p. 1548.

86. P. A. Alekseev, V. N. Lazukov, N. N. Tiden, R. Kahn, J.-M. Mignot, A. Podlesnyak, E. S. Clementyev, and I. P. Sadikov, «Magnetic Correlations in the CeAl3 Ileavy-Fermion System», Crystallography Reports 52 (2007), p. 398.

87. V.N.Lazukov, P.A.Alekseev, R. Bewley, R.S.Eccleston, K.S.Ncmkovski, I.P.Sadikov and N.N. Tiden, «Correlations between Ce unstable-valence ions in CeNi compound», Physica B, 359−361 (2005) 245−247.

88. B.H. Лазуков, I I. I I. Тиден, K.C. Пемковский, «Роль магнитных корреляций в формировании спектров элементарных возбуждений в промежуточновалентном соединении CeNi», Препринт CeNi, Преприпт ИАЭ-5830/9, Москва 1994.

89. P. Murani, Z. A. Bowden, A. D. Taylor, R. Osborn, and W. G. Marshall, «Evidence for localized 4/states in u-Ce», Phys. Rev. В 48, 13 981 (1993).

90. http://nmods.kaeri.re.kr/level/LEVEI,.html:

W.C. Martin, R. Zalubas, L. Hagan, Atomic Energy Levels — The Rare-Earth Elements. NSRDS-NBS60. U.S. Government Printing Office, Washington, 1978.

91. V.N. Lazukov, N. Marcano, N.N. Tiden, J.I. Espeso, J.C. Gomez Sal, P.A. Alekseev and R. Bewley, «Role of Ce-Ni interaction in CeNi ground state formation», Physica B, 378 380, 1 May 2006, 760−761.

92. В. П. Лазуков, Е. В. Нефедова, В. В. Сиколенко, У. Штауб, П. А. Алексеев, К. С. Немковский, С. Прадерванд, И. П. Садиков, Л. Содерхольм, II.II. Тиден, «4f.

электронные корреляции и решеточные свойства валентнонестабильного соединения CeNi", ФММ, т.93, выи. 2 (2002) с. 61−65.

93. V.N. Lazukov, E.V. Nefeodova, V.V. Sikolenko, U. Staub, P.A. Alekseev, M. Braden, K.S. Nemkovski, C. Pradervand, LP. Sadikov, L. Soderholm, N.N. Tiden, Lattice anomalies in CeNi unstable valence compound", Applied Physics A 74 (2002) p. 559−561.

94. E.C. Клементьев, «Определение параметров кристаллического поля в соединениях на основе редкоземельных элементов с низкой симметрией локального окружения», Препринт ИАЭ-5830/9, Москва 1994.

95. N.N. Tiden, Е. S. Clement’ev, P.A. Alekseev, S.N. Gvasaliya, E.V. Nefedova, V.N. Lazukov, I.P. Sadikov, «Paramagnons in the PrNi System with an Induced Magnetic Moment», Crystallography Reports, 51(2006), Suppl. 1, S85-S87.

96 http'.//spectroscopy.web.psi.ch/rita2/;

S. N. Klausen, K. Lefmann, D. F. McMorrow, F. Altorfer, S. Janssen, and S. Llithy, «Simulations and experiments on RITA-2 at PSI «, Appl. Phys. A 74, 1508 (2002).

97. E. S. Clementyev, P. A. Alekseev, P. Allenspach, G. Lapertot and V. N. Lazukov, «Single ion anisotropy and soft-mode-driven magnetic ordering in PrNi», Physica В 350 (2004), p. E83-E86.

98. E.C. Клементьев, П. А. Алексеев, С. Г. Кривепцов и B.II. Лазуков, Пренринг ИАЭ-5830/9, Москва 1994.

99. W. Ilenggeler and A. Furrer, «Magnetic excitations in rare-earth-based high-temperature superconductors», J. I’hys.: Condens. Matter 10 (1998) 2579−2596.

100. N.N. Tiden, E.S. Clementyev, P.A. Alekseev, E.V.Nefeodova, V.N.Lazukov, S.N.Gvasaliya, D. Adroja, «Magnetic excitations near induced phase transition in PrNi», Physica B, 378−380 (2006), 1085−1086.

101. http://v\4vnevv.frm2.tum.de/en/scicnce/instruments/spectrometers/panda.html.

102 A.C. Мищенко, «Кристаллические поля в системах с обменным и магнитоупругим взаимодействием», Письма в ЖЭТФ, 66 (1997), с. 460.

103. J. Rossat-Mignod, L. P. Regnault, J. L. Jacoud, С. Vettier, P. Lejay, J. Flouquet, E. Walker, D. Jaccard and A. Amato, «Inelastic neutron scattering study of cerium heavy fermion compounds» JMMM. 76−77 (1988), 376.

104. G. Aeppli, H. Yoshizawa, Y. Endoh, E. Bucher, J. Hufnagl, Y. Onuki, and T. Komatsubara, «Wave-vcctorand magnetic-field-dependent spin fluctuations in the heavy-fermion system CeCu6», Phys. Rev. Lett. 57 (1986), 122.

105. B.H. Лазуков, П. А. Алексеев, H.H. Тиден, К. Бек, Е. С. Клементьев, И. П. Садиков, «Особенности основного состояния в СеА13», Письма в ЖЭТФ, 76 (2002), No. 5, 353.

106. К. А. Кикоин, M.II. Киселев, А. С. Мищенко, «О механизме стабилизации спиновой жидкости в Кондо-решстках», Письма в ЖЭТФ, 60 (1994) 583.

107. А. С. Мищенко, «Квазиупругое магнитное рассеяние на системах нейтронов на системах с тяжелыми фермионами», Письма в ЖЭТФ, 68 (1998) 480.

108. D. Jaccard, R. Cibin, A. Bezinge, J. Sierro, К. Matho and J. Flouquct, «Resistivity and susceptibility measurements on single crystalline CeAl3», JMMM 76−77 (1988), 255.

109. N.N.Tiden, P.A.Alekseev, V.N.Lazukov, A. Podlcsnyak, E.S.Clementyev, A. Furrer, «Magnetic correlations in heavy fermion CcAl3 compound», Solid State Communications, Volume 141, Issue 8, February 2007, Pages 474−479.

110. J. M. Lawrence, M. F. Hundley, J. D. Thompson, G. H. Kwei and Z. Fisk, «Coexistence of magnetic order and heavy-fermion paramagnetism in Ce5Sn3», Phys. Rev. В 43 (1991), 11 057.

111. A. I. Goldman, G. Shirane, G. Aeppli, E. Bucher and J. Hufnagl, «Neutron scattering measurements of spin fluctuations in the heavy-fermion system UPt3», Phys. Rev. В 36 (1987), 8523.

112. G. R. Stewart, Z. Fisk, J. O. Willis and J. L. Smith, «Possibility of Coexistence of Bulk Superconductivity and Spin Fluctuations in UPt3», Phys. Rev. Lett. 52 (1984), 679.

113. G. Aeppli, E. Bucher, A. I. Goldman, G. Shirane, C. Broholm and J. K. Kjems, «Magnetic correlations in UPt3 and UbJXIV, JMMM 76−77 (1988), Pages 385−390.

114. V.N. Lazukov, N.N. Tiden, P.A. Alekseev, M. Braden, E.S.Clementyev, E.V. Nefedova, U. Staub, I.P. Sadikov, G. Lapertot, «Influence of single-site and cooperative magnetic effects on phonons in CeNi-based compounds», Physica Status Solidi, 2004, 1, #11.

115. N. Marcano, J. C. Gomez Sal, J. I. Espeso, J. M. De Teresa, P. A. Algarabel, C. Paulsen, and J. R. Iglesias, «Mesoscopic Magnetic States in Metallic Alloys with Strong Electronic Correlations: A Percolative Scenario for CeNi^Cu/, Phys. Rev. Lett. 98 (2007), 166 406.

116. N. Marcano, J. I. Espeso, J. C. Gomez Sal, J. Rodriguez Fernandez, J. Herrero-Albillos.

and F. Bartolome, «Magnetic ground state of CeNij^Cu^: A calorimetric investigation», Phys. Rev. В 71(2005), 134 401.

117. P. S. Riseborough, «Theory of the dynamic magnetic response of Ce3B?4Pt3: A heavy-fermion semiconductor», Phys. Rev. В 45(1992), 13 984.

118. A. Severing, J. D. Thompson, P. C. Canfield, Z. Fisk, and P. Riseborough, «Gap in the magnetic excitation spectrum of Ce3BI4Pt3», Phys. Rev. В 44, 6832 (1991).

119. M. F. Hundley, J. D. Thompson, P. C. Canfield and Z. Fisk, «Electronic transport in Ce3Bi4Pt3: evidence for a temperature-dependent hybridization gap», Physica B: Condensed Matter, 199−200 (1994), Pages 443−444.

120. P. S. Riseborough, «Collapse of the coherence gap in Kondo semiconductors», Phys. Rev. В 68, 235 213 (2003).

121. A.P. Murani, «Observation of /-Band Hybridization Gap in the Anomalous Rare-Earth Compound YbAl3», Phys. Rev. Lett. 54(1985), 1444.

122. A. D. Christianson, V. R. Fanelli, J. M. Lawrence, E. A. Goremychkin, R. Osborn, E. D. Bauer, J. L. Sarrao, J. D. Thompson, C. D. Frost, and J. L. Zareslky, «Localized Excitation in the Hybridization Gap in YbAl3», PRL 96(2006), 117 206.

123. R. Osborn, E.A. Goremychkin, I.L. Sashin and A.P. Murani, «Inelastic neutron scattering study of the spin dynamics of Yb,.xLuxAl3», JOURNAL OF APPLIED PHYSICS, 85(1999), p. 5344.

124. P. A. Alekseev, I. P. Sadikov. Yu. L. Shitikov, I. A. Markova, O. D. Chistyakov, E. M. Savitskii, J. Kjems, «Crystalline electric field effects in Pr (La, Y) A13». Physica Status Solidi (b) 114 (1982), Pages: 161−167.

125. П. А. Алексеев, B.II. Лазуков, И. П. Садиков, А. Ю. Румянцев, «Кристаллическое поле на парамагнитном ионе Рг в соединении с промежуточной валентностью CeNi5», Письма в ЖЭТФ 43 (1986), с. 586.

126. В. Н. Лазуков, «Нейтронная спектроскопия Кондо-систем и систем с промежуточной валентностью на основе церия», Диссертация на соискание стен. канд. физ.-мат. наук, Москва 1989, с. 1−126.